Молекулярное уравнение Шредингера
Квантово-механическое рассмотрение атомных и молекулярных систем зависит от того, являются ли такие системы свободными или имеется внешнее поле, действующее на частицы составляющие атом или молекулу. Более просты, вообще говоря, построения в тех случаях, когда эти системы свободны, а потому с них мы и начнем изложение квантовой механики молекул. При этом до тех пор, пока не будет особой необходимости, различать атомы и молекулы не будем. Кроме того, будем использовать систему атомных единиц.
а. Стационарное уравнение Шредингера.
Для свободных систем можно перейти от исходного временного к стационарному уравнению Шредингера, которое записывается в обычном виде:
с гамильтонианом.
где отдельные слагаемые имеют смысл.
— кинетической энергии ядер:
— кинетической энергии электронов:
— потенциала взаимодействия электронов между собой, представляемого, например, кулоновским взаимодействием:
где Гу — расстояние между электронами с индексами / иу ;
— потенциала взаимодействия электронов с ядрами:
где Za — заряд ядра a, Ria — расстояние от электрона i до ядра а;
— потенциала взаимодействия ядер между собой:
где Ларрасстояние между ядрами с индексами, а и р. Конечно, в более общем подходе, когда рассматриваются и другие взаимодействия в системе, например взаимодействие каждого электрона с магнитным полем остальных электронов, приведенных выражений для потенциалов уже будет недостаточно. Характерно, однако, что при этом будут выполняться следующие соотношения:
где g (i, j) = g (j, /) — некоторая функция, зависящая от переменных /- иу'-го электронов, симметричная относительно перестановки этих переменных и по своему аналитическому виду одна и та же для любой пары электронов;
где Vv(av,/) — одна и та же функция для-каждой пары, состоящей из ядра вида v с индексом av (например, любого из протонов в молекуле углеводорода) и электрона с индексом /; число s указывает, сколько различных видов ядер встречается в молекуле;
где ^ц(ау, Рц) — взаимодействие ядра av вида v и ядра Рц вида р, причем Vvil= Кцу.
Формулами (4) мы пока пользоваться не будем, коль скоро сущности последующих рассуждений это не меняет.