Нейтрино и мезоны

Нейтрино

Ранее было показано, что в рамках стандартной максвелловской теории электромагнитного поля имеются две возможности [4]. Используя разные методы возбуждения, можно в пустом пространстве (эфире) возбудить либо поперечную электромагнитную волну (фотон), либо магнитный квант (магнитный солитон), т. е. волну лишённую электрической составляющей. Для генерации в вакууме электромагнитной волн нужно использовать колеблющийся электрический или магнитный диполь.

Согласно уравнениям Максвелла, величина электрического поля, переносимого фотоном, пропорциональна второй производной по времени от меняющегося во времени магнитного момента, который генерирует фотон. Если временная зависимость магнитного момента описывается идеально острой ступенчатой функцией Хевисайда, то первая производная от этой ступеньки есть д-функция, а вторая производная равна нулю. Поэтому при переднем фронте ступеньки, длящемся порядка 10-²³ секунды (такова оценка времени превращения р-мезона в м-мезон, при котором рождается антинейтрино) должен излучаться квант, имеющий д-образную магнитную составляющую и лишённый электрической составляющей (см. подробнее в [4]).

Характерными особенностями магнитного солитона является то, что, будучи циркулярно поляризован, он должен обладать спином h?/?2, и его взаимодействие с веществом почти на два десятка порядков слабее, чем у электромагнитной волны. Эта особенность обусловлена тем, что в природе отсутствуют магнитные монополи.

Это позволяет предполагать, что магнитный солитон можно отождествить с нейтрино. При этом при рождении магнитного момента возникает антинейтрино, а при его исчезновении нейтрино.

Так в процессе последовательного превращении р?—мезона сначала в м?—мезон, а затем в электрон, таких магнитных г-квантов возникает три (рис. 5).