Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Исследования сверхтонких квадрупольных взаимодействий методом возмущенных угловых корреляций в интерметаллических соединениях LnAl2 и LnAl3, синтезированных при высоком давлении

Диссертация: Исследования сверхтонких квадрупольных взаимодействий методом возмущенных угловых корреляций в интерметаллических соединениях LnAl2 и LnAl3, синтезированных при высоком давлении
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Высокое давление в сочетании с высокой температурой дает возможность синтезировать интерметаллические соединения, которые в обычных условиях не существуют. Эти соединения могут обладать особыми свойствами, например, в них может сосуществовать сверхпроводимость и ферромагнетизм, промежуточная валентность и др. Недостаточное количество информации о СТВ в соединениях содержащих редкоземельные… Читать ещё >

Исследования сверхтонких квадрупольных взаимодействий методом возмущенных угловых корреляций в интерметаллических соединениях LnAl2 и LnAl3, синтезированных при высоком давлении (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • 1. Метод возмущенной угловой уу-корреляции (ВУК) как метод исследования сверхтонких взаимодействий в твердых телах
    • 1. 1. Сравнение ядерно-физических методов, используемых для изучения сверхтонких взаимодействий (СТВ) в твердых телах
    • 1. 2. Метод ВУК. Угловая корреляция
      • 1. 2. 1. Возмущение угловой корреляции
      • 1. 2. 2. Возмущение статическим электрическим полем
      • 1. 2. 3. Возмущение электрическим полем, зависящим от времени
      • 1. 2. 4. Параметры СТВ измеряемые методом ВУК
  • Корреляция с другими свойствами изучаемых систем
  • 2. Экспериментальные установки и методики — обзор
    • 2. 1. Аппаратура и методика измерения ВУК
      • 2. 1. 1. Много детекторные спектрометры
      • 2. 1. 2. Методика измерения. Метод ВУК на примесных ядрах П11п (1ПСс1)
    • 2. 2. Обзор камер высокого давления
  • 3. Экспериментальная методика, применяемая в настоящей работе
    • 3. 1. Четыре детекторный спектрометр ВУК для исследований конденсированных сред
    • 3. 2. Блок-схема и принцип работы спектрометра
    • 3. 3. Термостат и нагреватель для измерения спектров ВУК при температурах от 90 К до 1300 К
    • 3. 4. Пресс и камеры для измерения ВУК при высоком давлении
  • 4. Квадрупольное СТВ на ядрах шСс1 в соединениях ЬпА12 и ЬпА13, синтезированных при высоком давлении
    • 4. 1. Квадрупольное СТВ на ядрах 111 Сё в ЬпА13и вызванные давлением структурные изменения в этих соединениях
      • 4. 1. 1. Эксперимент. Результаты и их анализ
      • 4. 1. 2. Связь параметров квадрупольного СТВ с кристаллическими структурами в соединениях ЬпА1з, синтезированных при высоком давлении
    • 4. 2. Квадрупольное СТВ на ядрах |ИСс1 в соединениях ЬпА
      • 4. 2. 1. Эксперимент. Результаты и их анализ
      • 4. 2. 2. Зависимость градиента электрического поля (ГЭП) от 2 лантаноида в соединениях ЬпА
  • 5. Влияние высокого давления на ГЭП в соединении УЬА
    • 5. 1. Исследование влияния высокого давления на параметры квадрупольного СТВ в металлах методом ВУК
    • 5. 2. Измерение параметров квадрупольного СТВ в соединении УЬА
      • 5. 2. 1. Методика измерения ВУК под давлением до 8 ГПа
      • 5. 2. 2. Результаты эксперимента и их анализ
      • 5. 2. 3. Определение валентности ионов иттербия в его соединениях с элементами из группы А1 методом ВУК

В настоящее время в физике сверхтонких взаимодействий (СТВ), для изучения эффектов взаимного влияния ядра и его электронного окружения, используется широкий круг физических методов. Наиболее известными являются ядерный магнитный резонанс (ЯМР) [1−3], мессбауэровская спектрометрия (МС) [2−8] и метод возмущенных угловых корреляций (ВУК) [4−6, 9, 10]. Метод ВУК основывается на возмущении угловой корреляции по направлению вылета каскадных гамма квантов за счет взаимодействия моментов ядра с электромагнитными полями, создаваемыми электронным окружением. Для этого, в исследуемый образец внедряется ядро-зонд, которое распадается через у каскад. Метод ВУК позволяет изучать локальное окружение ядра-зонда. Эго основными достоинствами являются:

1. возможность исследовать вещество в любом агрегатном состоянии;

2. возможность использовать крайне малое количество радионуклида зонда, которое практически не меняет кристаллическую и электронную структуру исследуемых соединений — например, для часто используемого изотопа П11п необходимая активность в образце составляет до 400 кБк (10п атомов);

3. возможность исследовать вещество под давлением, поскольку гамма-излучение характеризуется большой проникающей способностью.

Пункты 2 и 3 являются специфическими преимуществами метода ВУК для исследования СТВ в твердом теле по сравнению с другими ядерно-физическими методами.

СТВ приводят к расщеплению ядерных и атомных (электронных) уровней. Величина расщепления зависит от значения ядерных моментов (в первом приближении от электрического квадрупольного и магнитного дипольного моментов) и величин внеядерных полей. Обычно расщепление ядерных уровней составляет около 10'6 эВ, что соответствует частотам ядерных переходов порядка 300 МГц. Это определяет выбор времени жизни промежуточного состояния используемого у-каскада.

Актуальность темы

В настоящее время важным направлением использования метода ВУК, является изучение влияния высокого давления на электронную и магнитную структуру твердых тел.

Высокое давление в сочетании с высокой температурой дает возможность синтезировать интерметаллические соединения, которые в обычных условиях не существуют. Эти соединения могут обладать особыми свойствами, например, в них может сосуществовать сверхпроводимость и ферромагнетизм, промежуточная валентность и др. Недостаточное количество информации о СТВ в соединениях содержащих редкоземельные металлы (лантаноиды), синтезированных при высоком давлении, связано с тем, что в мире существует ограниченное число центров, владеющих методами их синтеза. Синтез при высоком давлении позволяет:

• За счет полиморфных превращений, а также и за счет изменения электронных свойств исходных компонентов существенно расширить число синтезируемых соединений.

• Расширить число используемых ядерных зондов, которые при высоком давлении замещают атомы в узлах. При атмосферном давлении это замещение не происходит.

Использование высокого давления как внешний параметр при измерениях СТВ позволяет изучать не только магнитные и структурные фазовые переходы, но и электронные переходы.

Данная работа посвящена изучению двух типов соединений: ЬпА12 и ЬпА13 (Ьп — лантаноид).

Соединения ЬпАЬ раньше не изучались методом ВУК. Известно, что они имеют гексагональные кристаллические структуры для легких лантаноидов, и кубические для тяжелых лантаноидов. Кубический вклад увеличивается по мере нарастания атомного номера 2. Для соединений ЬпА13, известно, что в зависимости от давления синтеза происходят полиморфные превращения кристаллической структуры с преобладанием кубического характера.

Для соединений ЬпА12 известно, что все имеют кубическую кристаллическую структуру, независимо от Z Ьп. Однако электронные структуры ЕиА12 и УЬА12 отличаются от электронных структур других соединений трех валентных лантаноидов, что связанно с отличием валентности ионов Ей и УЬ от валентности ионов других Ьп. Так же известно, что валентность УЬ в соединении УЬА12 нарастает с увеличением внешнего давления на образце.

Одновременное изучение СТВ и кристаллической структуры в соединениях типа ЬпА12 и ЬпА1з, синтезированных при высоком давлении, дает возможность проследить роль электронного окружения и симметрии решетки в формировании локальных электрических полей в узлах решетки. Актуальность и ценность таких исследований состоит в:

• получение данных о параметрах квадрупольного СТВ в интерметаллических соединениях, синтезированных при высоком давлении;

• изучение взаимосвязи между параметрами СТВ и изменением кристаллической структуры, возникающей при полиморфном переходе;

• изучение корреляции между параметрами СТВ и заполнением 5с1-уровня в электронной структуре;

• получение новых данных, необходимых для общей систематики результатов исследования локальных свойств интерметаллических соединений;

Цель работы. Цель работы — изучение взаимосвязи между параметрами СТВ и структурными фазовыми переходами, а также между ГЭП и изменениями электронной структуры в интерметаллических соединениях ЬпА12 и ЬпА13, синтезированных при высоком давлении. Были поставлены следующие задачи:

1. На базе существующей экспериментальной установки создать аппаратурный комплекс, позволяющий проводить измерения ВУК как при высоком давлении (до 8 ГПа) и комнатной температуре так и в широком температурном интервале при атмосферном давлении.

При атмосферном давлении.

2. Измерить параметры квадрупольного СТВ в интерметаллических соединениях ЬпА1г и ЬпА13.

3. Определить взаимосвязь между полученными параметрами СТВ и структурными переходами, возникающими в соединениях ЬпА13 в зависимости от лантаноида. Построить зависимость ГЭП от атомного номера лантаноида в соединениях ЬпА^.

При высоком давлении до 8 ГПа.

4. Измерить параметры квадрупольного СТВ в соединениях УЬА1г и ОёАЬ.

5. Получить информацию о поведении ГЭП в зависимости от валентности ионов УЬ в соединении УЬА1г и от заполнения электронами 5с1-уровня УЬ.

Основные научные результаты.

1. Модернизирована установка с учетом того, чтобы проводить измерения спектров ВУК при высоком давлении и в широком температурном интервале. Для этого: а) Разработана методика измерения спектров ВУК до давления 8 ГПа с использованием камеры типа «Тороид».

2. Интерметаллические соединения ЬпА13 и ЬпАЬ. Используя в качестве зонда 11'^('" Сс!), при атмосферном давлении измерены спектры ВУК. а) получены значения градиента электрического поля в узлах алюминия для ЬпА13 и изучена зависимость градиента электрического поля от структуры кристаллической решетки лантаноидов. б) обнаружено аномально низкое значение градиента электрического поля для соединений УЬА12 и УЬА13 относительно значений ГЭП, определенных для соединений ЬпА12 и ЬпА1з с трехвалентными лантаноидами. в) Определен ГЭП в узлах А1 для соединений УЬА12 и ЬиА12. Показано влияние лантаноидного сжатия кристаллической решетки на ГЭП в ЬпА12.

3. Исследовано влияние высокого давления на параметры квадрупольного СТВ в соединениях УЬА12 и Сс1А12. Используя в качестве зонда, п1п (1ПСс1), при высоком давлении до 8 ГПа измерены спектры ВУК: а) Впервые определены ГЭП на ядрах шСс1, локализованных в узлах А1 соединений УЬА12 и Ос1А12. б) установлен линейный вид зависимости градиента электрического поля от валентности ионов УЬ в соединении УЬА12. в) показана возможность определения валентности ионов УЬ в соединениях с/"-металлах, методом ВУК на ядрах 11 'Сс1.

Практическая ценность работы.

1. Четырехдетекторный спектрометр для измерения ВУК существенно модернизирован. На его базе создан аппаратурный комплекс, позволяющий:

• измерения при давлении до 8 ГПа;

• сверхточное и стабильное по времени измерения спектров ВУК, что позволило исследовать СТВ, наблюдаемые при структурно-фазовых и валентных переходах;

• измерения спектров ВУК в широком температурном интервале — от 90 К до 1300 К;

• заметно расширить круг соединений, доступных для исследования.

Все модернизации имеют универсальный характер и могут быть применены и к другим существующим установкам подобного типа.

2. Разработана методика измерения спектров ВУК при давлениях до 8 ГПа, на основе камеры высокого давления типа «тороид». Это является новой областью и мотивирует дальнейшее развитие методики.

3. Показана новая возможность для измерения валентности ионов Yb в соединениях с металлами из группы Al методом ВУК.

4. Внесен вклад в базу данных параметров СТВ для двух рядов (LnAl2 и LnAl3) интерметаллических соединении.

Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, 5 глав,.

Заключение

.

1. Впервые измерены квадрупольные частоты и определены значения градиента электрического поля в узлах алюминия для интерметаллических соединений ЬпА1з, синтезированных при давлении 8 ГПа. Обнаружено, что скачкообразное изменение значений градиента электрического поля вдоль ряда соединений ЬпАЬ связано с изменением кристаллической структуры. Для соединений ЬпА13, кристаллизовавшихся в кубической структуре типа АиСи3, полученные значения частот и градиентов оказались близки к значениям частот и градиентов, измеренных для аналогичных соединений Ьп1п3.

2. Для ядер 1ПСс1 в узлах А1 обнаружены заниженные значения градиента электрического поля для соединений УЬА12 или УЬА13 на фоне других значений градиентов электрических полей, определенных для соединений ЬпА12 и ЬпА13 с трехвалентными лантаноидами. Это обусловлено нецелочисленной валентностью ионов иттербия (2,23 и 2,83, соответственно), которая отличается от валентности других трехвалентных лантаноидов.

3. Методом возмущенных угловых корреляций на ядрах |ПСс1, локализованных в узлах алюминия, для соединений УЬА12 и Ос1А12 проведено измерение квадрупольных частот в зависимости от давления вплоть до 8 ГПа.

4. Впервые установлен линейный вид зависимости градиента электрического поля от валентности ионов УЬ в соединении УЪА12 (или от числа /¦электронов, перешедших из локализованного уровня в валентную зону под воздействием внешнего давления).

Благодарности.

В первую очередь, выражаю глубокую благодарность своим научным руководителям к.ф.-м.н. Анатолию Васильевичу Цвященко и к.ф.-м.н. Олегу Ивановичу Кочетову за предоставленную научную тематику и огромную помощь при выполнении диссертационной работы. Эта помощь отличалась своей искренностью и доброжелательностью и имела многочисленные и многосторонние проявления. Сложно перечислить все: содействие в усвоении теоретического материала, помощь в овладении экспериментальной методикой и многое другое. Также я очень признателен своим руководителям за постоянную моральную поддержку, без которой написание диссертации оказалась бы невозможным. Работать с двумя научными руководителями всегда сложно — особенно когда это яркие личности, как Анатолий Васильевич Цвященко и Олег Иванович Кочетов, каждый из них имеет свои научные интересы и взгляды. Но именно это создало ту среду, которая помогла мне более четко и глубоко осмыслить основные идеи диссертации.

Большую помощь мне оказал к.ф.-м.н. Александр Васильевич Саламатин, как исключительно высококвалифицированный специалист электронщик, обеспечивающий четкой и надежный работе ВУК спектрометра, и как ученый, для которого предмет диссертации не являлся чужим, и как человек, заботившийся о любой, даже мелочной необходимости эксперимента.

Выражаю признательность к.х.н. Николаю Александровичу Лебедеву за постоянную помощь, полезные обсуждения и мягкой критике текста.

Ольга Константиновна Бочко помогла мне исправить грамматические ошибки в тексте. Я ей искренне благодарен.

Я хочу поблагодарить д.ф.-м.н. Красимиру Маринову и к.ф.-м.н. Димитру Караиванову за понимание и настоящую профессиональную критику текста диссертации.

За теплое, дружеское отношение ко мне и моей семье, за готовность всегда прийти на помощь и дать нужный совет, еще раз выражаю благодарность Димитру Караиванову и его жене Боряне.

С чистым сердцем я благодарю свою жену Йорданки Харалампиевой за поддержку и терпения. Спасибо, за ее любовь, за радости, которые она вместе с ребенком дарить мне все время.

Даже находясь здесь, я всегда чувствовал теплую заботу к.х.н. Милко Василева Миланова и Соню Гарабед Владимирова. Им я благодарен, за то, что оказался в Дубне. Это дало возможность работать в среде интересных и добрых людей.

В трудные моменты жизни меня всегда поддерживало отцовское отношение безвременно ушедшего проф. д.ф.-м.н. Цветана Димитрова Вылова. Всегда вспоминаю о нём с теплоты.

Ещё с первых дней поступления в отдел НЭОЯС и РХ работаю вместе с к.х.н. Дмитрием Владимировичем Философовым. Я с благодарностью отношусь к нему за бескорыстную и дружескую поддержку, на которою можно рассчитывать всегда. Глубина его познаний и широта научных интересов создавали тот творческий дух, который был мне так нужен во время работы.

Считаю своим приятным долгом выразить сердечную признательность проф. д.ф.-м.н. Виктору Борисовичу Бруданину за проявленное терпение, постоянный интерес к моей работе и всестороннюю поддержку. Его доброе, человеческое отношение и заботы я чувствовал на каждом этапе работы по диссертации.

В заключение я благодарю дирекцию Лаборатории ядерных проблем им. В. П. Джелепова за предоставленную возможность работать в ЛЯП ОИЯИ и выполнить настоящую работу.

Показать весь текст

Список литературы

  1. А. Г. Федин Э.И. ЯМР-спектроскопия. — М.: Наука, 1986. — 223с.
  2. Р. Физические методы в химии. Т.1, т.2. М.: МИР, 1981.
  3. Вилков J1.B., Пентин Ю. А. Физические методы исследования в химии. Т.1, т.2, т.З. М.: Высшая школа, 1989.
  4. Сверхтонкие взаимодействия в твердых телах: Избранные лекции и обзоры/ Ред. A.J. Freeman и R.B.Frankel/ Ред. перевода Е. А. Туров М.: МИР, 1970. -368с.
  5. Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия/ Под ред. К. Зигбана/ Перев. с англ. Выпуск 3. -М.: Атомиздат, 1969.
  6. Сверхтонкие взаимодействия и ядерные излучения/ H.H. Делягин, Б. А. Комиссарова, Л. Н. Крюкова, В. П. Парфенова, A.A. Сорокин М.: Изд. МГУ, 1985. — 240 с.
  7. В.И. Химические применения мессбауэровской спектроскопии. М.: МИР, 1970.
  8. Г. Эффект Мессбауэра: Принципы и применения: Пер. с англ./ Ред. Скляревский B.B. М.: МИР, 1966. — 172 с.
  9. Возмущенные угловые корреляции/ Под ред. Э. Карлссона, Э. Маттиаса, К. Зигбана/ Пер. с англ./ Ред. Ключарева В. А. -М.: Атомиздат, 1966. 448с.
  10. Г., Стеффен Р. // Угловое распределение излучения. В кн.: Альфа-, бета-и гамма-спектроскопия, вып.З. М.: Атомиздат, 1969.
  11. Л.Г., Сорокин A.A., Комиссарова Б. А., Рясный Г. К., Кулаков В. Н., Никитин С. М. Применение метода возмущенных угловых корреляций в медицинской химии: Препринт 99−2/560. НИИЯФ МГУ, 1999. — 26с.
  12. Л.Н., Сорокин A.A., Сверхтонкие взаимодействия в ядерной физике. Искусственные атомы. М.: Изд. МГУ, 1979.
  13. Физическая энциклопедия, т. 3. //М.: Большая Российская энциклопедия, с. 100−107, 1992.
  14. G.A., Kulinska А., Кип Zhang, Gupta R., Schaaf P., Uhrmacher M. and Lieb K.P. MOMS and РАС Studies of Ion-Irradiated Ferromagnetic Films // Hyperfme Interections -1979. Vol.151/152 — P. 223−244.
  15. E.A., Мюле E. Вклад электронов проводимости во внутренний потенциал в интерметалических соединениях редкоземельных металлов: Препринт Р14−83−902. — 4с ОИЯИ, 1983.
  16. Marques J.G., Barradas N.P., Alves E., Ramos A.R., Goncalves A.P., Da Silva M.F. and Soares J.C. Hyperfine Fields of 181Ta in UFe4A18 // Hyperfine Interactions, Vol.136/137, p. 333−337, 2001.
  17. Е.И., Чернов П. С., Басиладзе С. Г. Метод совпадений. // М.: Атомиздат, 240с. 1979.
  18. Abragam A. and Pound R. V. Influence of Electric and Magnetic Fields on Angular Correlations // Phys. Rev., Vol.92, p. 943−962. 1953.
  19. Blume M., Theory of Line Shape: Generalization of the Kubo-Anderson Model // Phys. Rev., Vol.174, p. 351−358,1968.
  20. Andrade P. da R., Rogers J. D. and Vasquez A., Influence of Simultaneous Static and Time-Dependent Quadrupole on Gamma-Gamma Angular Correlations // Phys. Rev., Vol.188, p. 571−575, 1969.
  21. Scherer C. Gamma-gamma angular correlations: A model for statistical perturbation with any correlation time // Nucl. Phys. A, Vol. 157, p. 81−92, 1970.
  22. Clauser M.J. and Blume M. Stochastic Theory of Line Shape: Off-Diagonal Effects in Fine and Hyperfine Structure // Phys. Rev. B, Vol.3, p. 583−591, 1971.
  23. Blume M. Perturbed angular correlations: perturbation factor for arbitrary correlation time // Nucl. Phys. A, Vol.167, p. 81−86, 1971.
  24. Winckler H. and Gerdau E. yy-Angular correlations perturbed with any correlation time // Nucl. Phys. A, Vol.157, p. 81−92, 1970.
  25. H., «yy-Angular Correlations Perturbed by Randomly Reorienting Hyperfine Fields» // Z. Physik A, v.276, p. 225−232, 1976.
  26. Dattagupta S. Study of time-dependent hyperfine interections by РАС, Mossbauer effect, (aSR and NMR: a review of stochastic models // Hyperfine Interections, Vol.11, p. 77−126, 1981.
  27. Blaha P., SchwarzK., Luitz J., WIEN97 ISBN 3−9 501 031−0-4, (1999).
  28. Evenson W.E., Gardner J.A. and Wang R, Su H-T. and McKale A.G. РАС analalysis of defect motion by Blume’s stochastic model for 1=5/2 electricquadrupole interections // Hyperfine Interections, Vol.62, p. 283−300,1990.
  29. Аксельрод 3.3., Комиссарова Б. А. и др., Автоматизированный спектрометр для измерения дифференциальной возмущенной угловой у-у -корреляции. ПТЭ. № 3. С. 32. 1982.
  30. Baudry A., Boyer P., Choulet S., Gamrat С., Peretto P., Perrin D. and Van Zurk R. A six-detector high-resolution РАС spectrometer // Nuclear Insstruments and Methods in Physics Research A 1987. — Vol.260 — P. 160−164.
  31. К. Krien, F. Reuschenbach, J. C. Soares, R. Vianden and R. Trzcinski- «Quadrupole interaction studies of Hg in Zn and lattice location of Hg and Au in Zn"// Hyp. Int. v. 7, N1, p.413, (1979).
  32. Bauer R., Atke A. et al., The Potential of РАС of Gamma Rays as a Tool for Dynamic Studies of Peptides/Proteins. //Appl.Radiat.Isot., V.42, p.1015, 1991.
  33. P.Raghavan, E. N. Kaufmann, R. S. Raghavan, E. J. Ansaldo, and R. A Naumann, Sign and magnitude of the quadrupole interaction of 11 lCd in noncubic metals: Universal correlation of ionic and electronic field gradients // Phys. Rev. В 13, p.2835,(1976).
  34. H.Jaeger, J.A.Gardner, H.T.Su, R.L.Rasera. Microcomputer controlled perturbed angular correlation spectrometer // Rev.Sci.Instrum., v. 58, № 9, p.1694−1698,1987.
  35. T.Butz, S. Saibene, Th. Fraenzke, M.Weber. A „TDPAC-camera“. //Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res., v. A284, p.417−421,1989.
  36. Troger W., Butz T. Inorganic biochemistry with short-lived radioisotopes as nuclear probes // Hyperfine Interactions, Vol.129, p. 511−527, 2000.
  37. Lerf A., Butz Т., Nuclear Quadrupole Interaction and Time-Resolved РАС Spectroscopy: Applications in Chemistry, Material Science and Biophysical chemistry.// Angew.Chem.Int.Ed.Engl. V.26, p. l 10, 1987.
  38. A.R.Arends, C. Hohenemser, F. Pleiter, H. De Waard, L. Chow, R.M.Suter. Data reduction methodology for perturbed angular correlation experiments. Hyperfine Interactions, v.8, № 3, p.191−213,1980.
  39. Pfeiffer W., Burchard A., Deicher M., Magerle R., Zacate M., Forkel-Wirth D., Haller E.E. H passivation of the double acceptor Cd in Ge // Solid State Communications, Vol.93, p. 462, 1995.
  40. Troger W. Nuclear probes in life sciences // Hyperfine Interactions, Vol.120/121, p. 117−128. 1999.
  41. Е.С.Ицкевич, Физика Высоких Давлений // Соросовский Образовательный Журнал, № 9,с.78−85, 1997.
  42. L.G. Khvostantsev, L.F. Vereschagin. А.Р. Novikov, High Temp. High Pressures 9, p.637 (1977).
  43. Ya.R. Bilyalov. A.A. Kaurov, A.V. Tsvyashchenko, Pressure generation by a double-stage system using sintered diamond as the last stage anvil // Rev.Sci. Instrum. 63(4), p.2311, (1992).
  44. J.H.N, van Vucht and K.H.J. Buschow, J. Less-Common Metals, 10, p.98, (1965).
  45. J.F. Cannon and H.T. Hall, EFFECT OF HIGH PRESSURE ON THE CRYSTAL STRUCTUREOF LANTHANIDE TR1ALUMINIDES//J. Less-Common Metals, 40, p.313 (1975).
  46. G.P. Schwartz and D.A. Shirley, RARE-EARTH VALENCE-STATE STUDIES OF THE SERIES RIn3 AND RSn3 DERIVED FROM QUADRUPOLE COUPLING CONSTANTS// Hyperfine Interactions 3, p.67−76, (1977).
  47. S.N. Mishra, R. G. Pillay, K. Raghunathan, P.N.Tandon, S.N. Devare and H.G. Devare, ANOMALOUS PROBE DEPENDENT QUADRUPOLE INTERACTION OBSERVED IN RARE-EARTH CUBIC LAVES PHASE COMPOUNDS RA12//Phys. Lett. 91A, p.193 (1982).
  48. M. Forker, L. Freise, and D. Simon, Investigation of the temperature and pressure dependence of the electric field gradient of „'Cd in P-Ce, Nd and Y, J. Phys. F: Met. Phys. 18, p.823−832, (1988)
  49. M.Forker and P. de la Presa, Electric Field Gradients in the Rare Earth-Aluminium Compounds RA12 and RAI3 Studied by '"Cd Perturbed Angular Correlations, Physical Review В., Vol.76, No. ll, p.115 111,2007.
  50. G. C. Carter, L.H. Bennett and D.J. Kahan //“ Progress in material sciencies», Vol. 20, part И and IV, and references therein.
  51. M.Forker and W. Steinborn, «Temperature dependence of the electric field gradient at Та impurities in the heavy-rare-earth metals Gd, Dy, Ho, and Er» // Phys. Rev. B20, p. l (1979).
  52. M.Forker and S. Scholz,"The electric field gradient of the transition element impurity «Ru in metallic hosts of Gd, Tb, Dy, Ho, Er and Lu» // Hyp. Int. 9, N1−4- p.261−265, (1981).
  53. F.W. de Wette and G.E. Schacher, «Internal Field in General Dipole Lattices» // Phys. Rev. 137, p. A92, (1965).
  54. F.W. de Wette, «Electric Field Gradients in Point-Ion and Uniform-Background Lattices» // Phys. Rev. 123, p.103, (1961).
  55. T.Butz, «On the Volume and Structure Dependence of Electric Field Gradients in Close-Packed Metals. I» // Phys.Scr. v.17, p.87−93, 1978.
  56. B.Lindgren, Phys.Lett. v66A, N3, p.241, 1978.
  57. P.Raghavan, R.S.Raghavan and W.B.Holzapfel, «Effect of High Pressure on the Quadrupole Interaction in Cd Metal Measured by Perturbed Angular Correlations» // Phys.Rev.Lett. v.28, p.903−906, 1972.
  58. T.Butz and G.M.Kalvius,"The pressure and temperature dependence of the electric field gradient in non-cubic metals" // HFI, v.2, p.222−224, 1976.
  59. T.Butz, G.M.Kalvius, H. Gobel and W.B.Holzapfel, «The effect of high pressure on the electric field gradients at two inequivalent lattice sites of tantalum in co-zirconium» // HFI, v. l, p.1−14, 1975.
  60. T.Butz, G. Wortmann, G.M.Kalvius and W.B.Holzapfel, // Phys.Lett. v.50A, N3, p. 127, 1974.
  61. J. A. H. da Jornada and F. C. Zawislak, «Effects of high pressure on the electric field gradient in sp metals"// Phys. Rev. B 20, p. 2617, (1979).
  62. P. Wachter, Handbook on the Physics and Chemistry of RareEarths North-Holland, Amsterdam, Vol. 19, Chap. 132, 1993.
  63. R.G. Barnes, // Handbook of Chemistry and Physics of RareEarths, edited by K. A. Gschneidner and L. Eyring, Vol. 2, Chap. 18, (North-Holland, Amsterdam, 1979).
  64. A. Svane, W. M. Temmerman, Z. Szotek, L. Petit, P. Strange, and H. Winter, Ab initio theory of valency in ytterbium compounds // Phys. Rev. B 62, 13 394, (2000).
  65. K. R. Bauchspeiss, W. Boksch, E. Holland-Moritz, H. Launois, R. Pott, and D. Wohlleben, in Valence Fluctuations in Solids, edited by L. M. Falicov, W. Hanke and M. B Maple, p. 417. North-Holland, Amsterdam 1981.
  66. G. Schmiester, B. Perscheid, G. Kindl, and J. Zukrowsky, in Valence Instabilities, edited by P. Wachter and H. Boppart, p. 219, North-Holland, Amsterdam, 1982.
  67. S.-J. Oh, J. W. Allen, M. S. Torikachvili, and M. B. Maple,» Temperature-induced valence change of YbAl2 studied by XPS and BIS" // J.Magn. Magn. Mater, v.52, p.183−186, 1985.
  68. C. Dallera, E. Annese, J.-P. Rueff, A. Palenzona, G. Vanko, L. Braicovich, A. Shukla, and M. Grioni, «Determination of pressure-induced valence changes in YbAl2 by resonant inelastic x-ray emission» // Phys. Rev. B v.68, p.245 114, (2003).
  69. A. Iandelli and A. Palenzona, // J. Less-Common Met. v.29, p.293 (1972).
  70. P. Blaha, K. Schwarz, and P. Herzig, «First-Principles Calculation of the Electric Field Gradient of Li3N» // Phys. Rev. Lett, v.54, p. 1192−1195, 1985.
  71. P. Blaha and K. Schwarz, J. Phys. F: Met. Phys. v. 17, p.899,1987.
  72. P. Blaha, K. Schwarz, and P. H. Dederichs, «First-principles calculation of the electric-field gradient in HCP metals» // Phys. Rev. B v.37, p.2792, 1988.
  73. E. Watson, A.C. Gossard and Y. Yafet,"Role of Conduction Electrons in Electric-Field Gradients of Ordered Metals" // Phys. Rev. v.140, A375−388. (1965).
  74. N.C. Mohapatra, C.M. Singal and T.P. Das, «Pressure Variation of the Quadrupole Interaction in Cadmium Metal» // Phys. Rev. Lett. 31, p.530−533, (1973).
  75. N.C. Mohapatra, C.M. Singal, T.P. Das and P. Jena,"Negative Conduction-Electron Contribution to the Field Gradient in Beryllium" // Phys. Rev. Lett, v.29, p.456−458, (1972).
  76. K.W. Lodge and C.A. Scholl, J. of Phys. F4, p.2073, (1974).
  77. K.C. Das and D.K. Ray,"Antishielding Effect of the Conduction Electrons on the Crystalline Electric Field in Rare-Earth Metals" // Phys. Rev. v. 187, p.777−780, (1969).
  78. S. J. Asadabadi, S. Cottenier, H. Akbarzadeh, R. Saki, and M. Rots, «Valency of rare earths in RIn3 and RSn3: Ab initio analysis of electric-field gradients», Phys. Rev. B 66, p. 195 103, 2002.
  79. A.Gleissner, W. Potzel, J. Moser, and G. M. Kalvius, «EuAl2 at pressures up to 41 GPa: A localized magnet exhibiting highly nonlinear electronic effects» // Phys. Rev. Lett. v.70, p.2032−2035, (1993).
  80. A. Palenzona and S. Cirafici, High Temp. High Press. 17, p.547, (1985).
  81. K. Siegbahn, Alpha-, Beta- and Gamma-Ray Spectroscopy // North-Holland, Amsterdam, Vol. 3, 1965.
  82. H.-J. Hesse and G. Wortmann, «I51Eu-Mossbauer study of pressure-induced valence transitions in EuM2Ge2 (M = Ni, Pd, Pt)», Hyperfine Interactions 93, p.1499−1504, (1994)
  83. E. D. Bauer, C. H. Booth, J. M. Lawrence, M. F. Hundley, J. L. Sarrao, J. D. Thompson, P. S. Riseborough and T. Ebihara, «Investigations of Anderson lattice behavior in Yb|.xLuxAl3″ // Phys. Rev. B 69,125 102 (2004).
  84. K.H. J. Buschow, M. Campagna, and G. K. Wertheim, „Intermediate valence in YbAl3 and EuCu2Si2 by X-ray Photoemission (XPS)“ // Solid State Commun. v.24, p.253−256 (1977)
  85. J. M. Lawrence, G. H. Kwei, P. C. Canfield, J. G. DeWitt and A.C. Lawson, „L“, x-ray absorption in Yb compounds: Temperature dependence of the valence» // Phys. Rev. B v.49, p. 1627−1631,(1994).
  86. Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах:
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!