Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Рождение очарованных частиц при высоких энергиях

Диссертация: Рождение очарованных частиц при высоких энергиях
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

В диссертации также получены результаты по парному рождению //^-мезонов в условиях детектора ЬНСЬ. Несмотря на то, что вычисление подпроцесса дд —>• З/фЗ/ф опирается на классическую работу, получен ряд новых результатов, касающихся специфики наблюдения этого процесса в детекторе ЬНСЬ. Среди них — изучение корреляций по быстроте и азимутальному углу вылета рождающихся мезонов. Это наиболее важно… Читать ещё >

Рождение очарованных частиц при высоких энергиях (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Глава 1. Рождение адронов с открытым очарованием в фрагментационной модели
    • 1. 1. Введение
    • 1. 2. Теоретический обзор
      • 1. 2. 1. Пертурбативная функция фрагментации и КХД-эволюция
      • 1. 2. 2. Моделирование непертурбативных эффектов
    • 1. 3. Извлечение непертурбативных функций фрагментации из данных .В-фабрик
    • 1. 4. Результаты
      • 1. 4. 1. Рождение 1)*-мезонов и Ас-барионов в е+е~-взаимодей-ствиях
      • 1. 4. 2. Рождение .О-мезонов в е+е~-взаимодействиях
      • 1. 4. 3. Рождение 1)*-мезонов и Ас-барионов в распадах 5-мезонов
    • 1. 5. Выводы к первой главе
  • Глава 2. Парное рождение 7/т/>-мезонов
    • 2. 1. Введение
    • 2. 2. Глюн-глюонное рождение пары 7/т/>-мезонов
    • 2. 3. Адронное рождение
      • 2. 3. 1. В одиночных партонных взаимодействиях
      • 2. 3. 2. В двойных партонных взаимодействиях
    • 2. 4. 4с-тетракварк
    • 2. 5. Выводы ко второй главе
  • Глава 3. Ассоциативное рождение -мезонов и открытого чарма и парное рождение открытого чарма
    • 3. 1. Введение
    • 3. 2. Рождение четырех тяжелых кварков в одиночном глюон-глюон-ном взаимодействии
    • 3. 3. Ассоциативное рождение J/'ф и В-мезонов в кинематических условиях ЬНС
    • 3. 4. Рождение четырех £)-мезонов в кинематических условиях ЬНС
    • 3. 5. Выводы к третьей главе

Актуальность темы

исследования:

4 июля 2012 года в ЦЕРНе состоялся семинар на котором были представлены результаты поиска хиггсовского бозона на LHC в данных 2011 и 2012 годов при энергиях протон-протонных соударений 7 и 8 ТэВ. В двух подробных докладах коллаборации ATLAS и CMS показали, что намеки на существование новой частицы с массой около 126 ГэВ, имевшиеся в данных 2011 года, подтверждаются и новыми данными. Локальная статистическая значимость достигла 5.9 и 5.0 стандартных отклонений в измерениях ATLAS [1] и CMS [2] соответственно.

Результат LHC заключается не только в том, что найдена новая частица, но и в том, что она проявляется сразу в нескольких каналах распада с примерно той интенсивностью, с которой должен проявляться бозон Хиггса. При этом наибольшую статистическую значимость имеет канал распада на два 7-кванта, имеющий относительную вероятность порядка 0.2% [3]. Также заметное превышение сигнала над фоном обнаружено в каналах распадов на WW* и ZZ*, имеющих относительные вероятности порядка 20% и 3%, соответственно. Основной же канал распада на bb, имеющий относительную вероятность около 60%, не обнаружен в настоящий момент из-за большого фона. Такая же проблема имеет место в поиске канала распада на сс, имеющего относительную вероятность около 3%.

Ситуация должна быть иной для экспериментов на е+е~-коллайдерах будущего. При столкновении бесструктурных лептонов будет отсутствовать значительный КХД фон, свойственный рр-взаимодействиям. Это позволит использовать основной канал распада легкого бозона Хиггса на пары тяжелых кварков.

Экспериментально наблюдаемыми в детекторах частицами являются не тяжелые кварки, а тяжелые адроны, образующиеся из них. Процесс рождения тяжелых адронов объединяет эффекты на разных энергетических масштабах. При этом рождение кварк-антикварковой пары, происходящее на большом энергетическом масштабе, таком, как, например, масса бозона Хиггса, может быть вычислено в теории возмущений КХД. Последующий переход тяжелого кварка в тяжелый адрон происходит на масштабе энергий порядка Лдсо, на котором константа сильного взаимодействия велика и применение теории возмущений невозможно. Для описания этого непертурбативного процесса применяют феноменологический подход, использующий понятие функции фрагментации — функции, описывающей распределение по доле импульса тяжелого кварка, уносимой образующимся тяжелым адроном. Таким образом, для описания рождения тяжелых адронов в каждом конкретном процессе необходимо знать фрагментационную функцию на соответствующем ему энергетическом масштабе.

Для очарованных адронов существует наибольшее количество экспериментальных данных по их рождению при разных энергиях [4−6]. Именно они будут использоваться в первой главе диссертации, посвященной вопросам расчета функций фрагментации с-кварка при различных энергиях.

Другим актуальным вопросом, связанным с образованием очарованных частиц, является рождение адронов со скрытым очарованием — чармониев. Как и в случае фрагментационного рождения мезонов с открытым очарованием, рождение чармониев описывается эффектами на двух энергетических масштабах: жестким процессом образования тяжелой кварк-антикварковой пары и мягким процессом перехода этой пары в конечный кварконий. Последний процесс описывается непертурбативными матричными элементами (О^ (2з+1Ь^), отвечающими вероятностям перехода кварк-антикварковой пары с определенными квантовыми числами в тяжелый кварконий Н. Здесь п = 1 обозначает синглетные, а п = 8 — октетные по цвету конфигурации.

Синглетная по цвету модель, предложенная в [7,8], была использована в попытке описать первые экспериментальные данные по рождению 7/^-мезонов. Избыток наблюдаемого сечения этого процесса на Теуа^оп [9], особенно на больших рг, показал недостаточность такого подхода, по крайней мере, в лидирующем порядке. Предложенная вслед за этим модель с дополнительным вкладом от октетных по цвету состояний [10] на время разрешила противоречие между теорией и экспериментальными наблюдениями. Используемое при этом значение октетного матричного элемента)) не только улучшило описание ру-спектра на больших поперечных импульсах, но и привело к предсказанию доминирующей поперечной поляризации рождающихся чармониев, следующей из октетных вычислений [11]. Такое предсказание, однако, не нашло подтверждения в экспериментальных измерениях [12]. Далее были развиты вычисления в следующем за лидирующем порядке теории возмущений, показавшие, что вклад от синглетных по цвету сс пар может существенно увеличить выход продольно поляризованных [13,14]. Но на этот раз вычисленная доля продольной поляризации оказалась существенно большей, чем измеренная на Теуа^оп [15].

В настоящее время не найдено подхода, позволяющего одновременно описать и р^-спектр и поляризацию чармониев, рождающихся в адронных соударениях [16]. Поэтому желательно изучение какого-либо еще процесса, зависящего от использования синглетного или октетного по цвету подхода.

С началом работы ЬНС стало возможным изучение процесса парного рождения «//^-мезонов в адронных соударениях. Несмотря на то, что такой процесс уже наблюдался в 80-е годы коллаборацией NAЗ [17,18], именно высокие энергия и светимость, достигаемые ЬНС, позволят подробно изучить кинематические распределения частиц в этой реакции. Специализированным детектором ЬНС для изучения физики тяжелых кварков является установка ЬНСЬ. Одной из задач, решенных в настоящей диссертации, является предсказание сечений и кинематических распределений рождения «//^-частиц в ее условиях. Поскольку ЬНСЬ позволяет детектировать З/ф-мезоны без ограничения снизу по их поперечному импульсу, а сечение рождения пар <//?/- быстро падает с поперечным импульсом, на первое время достаточно получить предсказание в синглетной по цвету модели, дающей доминирующий вклад в этой кинематической области.

Обсуждающиеся выше процессы парного рождения тяжелых кваркониев инициированы взаимодействиями двух партонов, по одному из каждого протона (SPS). В условиях LHC, однако, может проявляться новый феномен, дающий вклад в образование тех же конечных состояний. Он связан с тем, что большие адронные сечения на LHC во многом обусловлены большой плотностью глюонов с малыми долями импульса протона. В таких условиях уже нельзя пренебрегать более чем одиночными глюон-глюонными взаимодействиями. В диссертации будут обсуждаться двойные партонные взаимодействия (DPS), в которых при одном протон-протонном рассеянии происходит два партонных подпроцесса, в каждом из которых образуются очарованные частицы.

При рассмотрении рождения пар кваркониев в синглетной по цвету модели возникают правила отбора [19], которые могут помочь в разделении вкладов от одиночных и двойных партонных взаимодействий. Как и правила отбора, возникающие при рассмотрении распадов кваркониев, они связаны с сохранением зарядовой четности в сильных взаимодействиях. Поскольку в одиночных партонных взаимодействиях бесцветное конечное состояние рождается на двух глю-онах, то С-четность пары кваркониев должна быть положительна. Это запрещает рождение пар кваркониев с разной С-четностью в лидирующем порядке и без учета октетных вкладов. При рассмотрении двойных партонных взаимодействий подавления в таких каналах, естественно, не возникает. В диссертации будут рассмотрены как различия в сечениях, предсказываемых обоими подходами, так и разница в распределениях по кинематическим переменным.

Наличие дополнительного механизма двойных партонных взаимодействий должно проявлять себя и в других каналах четырех-с-кваркового сектора: в ассоциированном рождении J/ф и адрона с открытым очарованием и двойном рождении адронов с открытым очарованием. Интересно выяснить, каковы роли одиночных и двойных партонных взаимодействий в случае этих реакций. В диссертации будут приведены результаты расчета сечений этих процессов в одиночных партонных взаимодействиях и оценки вклада двойных.

Одним из важных для теории свойств тяжелых кваркониев является сравнительно малая скорость движения составляющих их кварков, вызванная их массой. Это позволяет использовать нерелятивистскую квантовую механику для расчета уровней энергий этих частиц [20]. С использованием того же потенциала можно рассчитать и спектр масс связанных состояний четырех тяжелых кварков — тетракварков, еще не обнаруженных экспериментально. При этом в распадах Л-мезонов наблюдается ряд резонансов, имеющих в своем составе тяжелые кварки, но не вписывающиеся в стандартную кварк-антикварковую модель [21−23]. Предполагается, что они состоят из четырех кварков, два из которых — тяжелые. В диссертации будут рассмотрены тетракварки, состоящие из только тяжелых кварков и могущие быть обнаруженными в каналах распада на пары тяжелых кваркониев.

Цель диссертационной работы состоит в решении ряда задач, связанных с образованием очарованных адронов при фрагментации с-кварка, рожденного в процессе е+е~-аннигиляции, и при образовании двух сс пар в рр взаимодействиях:

1. Установить, возможно ли использовать универсальную, зависящую только от типа образующегося адрона, непертурбативную функцию фрагментации с-кварка при расчете импульсных спектров очарованных адронов в е+е~-взаимодействиях при различных энергиях.

2. Проверить, выполняются ли для с-кварка предположения модели КЛП о различии в фрагментации в мезоны и барионы.

3. Исследовать применимость фрагментационного подхода к адронизации с-кварка в распадах В-мезонов.

4. Получить предсказания сечений процессов рождения пар J/ф-мeзoнoв, ассоциативного рождения .//^-мезона и сс пары и рождения двух сс пар в условиях установки ЬНСЬ.

5. Найти спектр масс третракварков, состоящих из четырех очарованных кварков и изучить возможность наблюдения их распадов на два У/^-мезона.

Для решения первых двух задач непертурбативные функции фрагментации с-кварка вмезоны и Лс-барионы были численно извлечены из данных Б-фабрик на энергии 10.5 ГэВ используя МЬО-эволюцию пертурбативной части функции фрагментации. Далее была проведена 1ЧЬО-эволюция этих фрагментационных функций на энергию 91.2 ГэВ для сравнения с данными ЬЕР.

Для решения третьей задачи был найден импульсный спектр с-кварков в распаде 5-мезонов и получено распределение по импульсу образующихся очарованных адронов во фрагментационном подходе.

Для решения четвертой задачи были написаны программы, позволяющие генерировать события рождения пар У/^-мезонов, ассоциативного рождения «//т/'-мезона и сс пары и рождения двух сс пар в рр-соударениях при одиночных глюон-глюонных взаимодействиях. С их помощью были найдены сечения и некоторые кинематические распределения для указанных процессов при кинематических ограничениях детектора ЬНСЬ. Также на основе простой модели оценен вклад двойных партонных взаимодействий в рождение перечисленных конечных состояний.

Для решения пятой задачи был рассчитан спектр масс тетракварков, состоящих из четырех тяжелых кварков, в потенциальной модели [24]. Также был оценен возможный вклад рождения и распадов 4с-тетракварков в рождение пар J /ф-мезопов.

Научная новизна:

После появления высокоточных данных Б-фабрик по измерению фрагментационных функций чарма [4−6] был выпущен ряд работ [25,26] посвященных изучению фрагментации с-кварка в этих условиях. В них рассматривалось рождение только мезонов и, поэтому, не обсуждались различия при фрагментации в мезоны и барионы. Также, при описании дополнительно к данным В-фабрик данных, полученных в пике Я-бозона [27,28], использовались иные параметры непертурбативной компоненты.

В отличие от этих работ, данное исследование использует для £>-мезонов одну и ту же параметризацию непертурбативной компоненты функции фрагментации при обоих значениях энергий е+е~-взаимодействий. При энергии Б-фабрик рассматривается также и рождение Лс-барионов. При этом отличие описания рождения барионов от мезонов заключается лишь в иной непертурбативной функции фрагментации. Это различие непертурбативных функций фрагментации находится в согласии с предположениями модели КЛП [29,30].

В диссертации также получены результаты по парному рождению //^-мезонов в условиях детектора ЬНСЬ. Несмотря на то, что вычисление подпроцесса дд —>• З/фЗ/ф опирается на классическую работу [31], получен ряд новых результатов, касающихся специфики наблюдения этого процесса в детекторе ЬНСЬ. Среди них — изучение корреляций по быстроте и азимутальному углу вылета рождающихся мезонов. Это наиболее важно для разделения вклада указанного партонного подпроцесса от вклада двойных партонных взаимодействий в образование тех же конечных состояний. Показано, что для парного рождения З/ф мезонов предсказываемые в одиночных и двойных партонных взаимодействиях сечения практически совпадают, а для других пар кваркони-ев, 3¡-^ф + Хс и ¿-/Ф + Т, одиночные партонные взаимодействия дают доминирующий вклад. Рассмотренные в диссертации процессы ассоциативного рождения <//?/> и открытого чарма, и парного рождения открытого чарма интересны также тем, что для них предсказываются сильно отличающиеся вклады одиночных и двойных партонных взаимодействий в наблюдаемое в ЬНСЬ сечение.

Впервые проведен расчет спектра масс связанных состояний четырех тяжелых кварков и изучена возможность их наблюдения на ЬНС.

Практическая значимость:

Непертурбативные функции фрагментации являются универсальными объектами, которые могут быть использованы для вычислений импульсных распределений в различных процессах на различных масштабах энергий. Представленные в работе выражения для функций фрагментации с-кварка в мезоны и барионы могут быть использованы в генераторах событий при рр-взаимодействиях на ЬНС наряду с другими моделями фрагментации.

Результаты по парному рождению 3 /ф, ассоциативному рождению 3 ¡-ф и открытого чарма и парному рождению открытого чарма использованы ЬНСЬ при сравнении с первыми экспериментальными измерениями [32,33]. Ряд предсказаний, таких как корреляции в процессах инициированных одиночными пар-тонными взаимодействиями, будет проверен при накоплении большей статистики. Наблюдающееся на данный момент расхождение в спектре инвариантных масс пар 3 /ф привело к обсуждению недостаточности-приближения при переходе сс в 3/ф, включенному в диссертацию.

На защиту выносятся следующие основные результаты и положения:

1. Показано, что экспериментальные данные по рождению 1)*-мезонов в е+е~-аннигиляции на Б-фабриках и на ЬЕР могут быть описаны с использованием универсальной функции фрагментации и учетом нарушения скейлинга в следующем за лидирующим порядке.

2. Установлено, что непертурбативные функции фрагментации с-кварка в.

— мезоны и Ас-барионы, извлеченные из данных В-фабрик, находятся в согласии с предположениями КЛП о различиях при фрагментации в мезоны и барионы.

3. Получено предсказание импульсного спектра Лс-барионов в е+е~-анниги-ляции при энергии у/б = тг.

4. Показано, что при распаде Л-мезонов адронизация с-кварка не сводится к только фрагментационному механизму.

5. Найдено сечение рождения пар 3) ф мезонов в лидирующем порядке в синглетной по цвету модели в условиях детектора ЬНСЬ. Получены распределения по инвариантной массе, поперечному импульсу и быстроте образующихся мезонов.

6. Найдено сечение ассоциативного рождения З/ф мезонов и частиц с открытым очарованием в подпроцессе дд —>¦ З/фсс в лидирующем порядке в синглетной по цвету модели в условиях ЬНСЬ. Получены распределения по поперечному импульсу и быстроте образующихся мезонов.

7. Показано, что при образовании пар 3 /ф мезонов вклады одиночных и двойных партонных взаимодействий соизмеримы, тогда как при совместном образовании 3/ф мезонов и частиц с открытым очарованием вклад двойных партонных взаимодействий доминирует.

8. Показано, что корреляции по быстроте <//ф мезонов могут быть использованы для обнаружения сигнала от одиночных партонных взаимодействий при образовании пар J/ф. Корреляции по азимутальному углу зависят от параметров модели, придающей поперечный импульс начальным глю-онам, и не могут быть использованы в данном подходе.

9. Установлено, что при ассоциированном рождении 1/ф мезонов и частиц с открытым очарованием корреляции по быстроте слишком слабо выражены, чтобы быть обнаружены в интервале быстрот ЬНСЬ.

10. Рассчитан спектр масс тетракварков, состоящих из четырех с-кварков и показано, что самый тяжелый из них — тензорный, имеет кинематическую возможность распадаться на пары і/^-мезонов.

Апробация работы:

Апробация диссертации прошла в ИФВЭ 29 мая 2012 г. Основные результаты, представленные в диссертации, докладывались на международном семинаре «Кварки-2010», сессиях РАН 2009;2012 годов, нескольких рабочих встречах коллаборации ЬНСЬ и семинарах ИФВЭ. Работа автора диссертации поддержана грантами РФФИ, Президента РФ и фонда «Династия» .

Публикации:

Материалы диссертации опубликованы в 8 статьях в рецензируемых журналах [32−39]: 3 отечественных и 5 зарубежных.

Личный вклад автора:

Содержание диссертации и основные положения, выносимые на защиту, отражают результаты, которые получены при определяющем участии соискателя. Вся работа по написанию программ для выполнения анализа моделируемых процессов и получения результирующих распределений была выполнена лично автором диссертации.

Структура и объем диссертации

:

Диссертация состоит из введения, 3 глав, заключения, списка литературы и 2 приложений. Общий объем диссертации 114 страниц, из них 97 страниц текста, включая 38 рисунков.

Список литературы

включает 130 наименований на 15 страницах.

3.5. Выводы к третьей главе.

Общеизвестно, что множественность частиц, рождающихся в адронных столкновениях растет с ростом энергии. Это явление должно с необходимостью наблюдаться и для очарованных и прелестных частиц, но из-за большей массы, в области более высоких энергий. При энергии LHC сечение рождения чарма (6.1 мб [127]) находится на уровне инклюзивного сечения образования обычных адронов и следует ожидать рождение не только одиночный пары сс, но и двух, трех и т. д. пар. Первые данные по рождению четырех D-мезонов (точнее двух D-мезонов, но из разных сс пар) представлены коллаборацией LHCb [33].

С теоретической точки зрения, естественным источником множественного рождения с-квароков являются процессы дд —" сссс, описываемые в рамках теории возмущений КХД диаграммами четвертого порядка по константе сильного взаимодействия asВычисления, использующие диаграммы четвертого порядка были рассмотрены ранее для процесса парного рождения J/ф [31,35,67], ассоциированного рождения J/ф + D [71,96−100] и четырех D-мезонов.

Как показывает анализ, если для парного рождения чармониев в процессе дд —>• J/ф J/ф имеется количественное согласие с экспериментом, то для процессов дд —" J/фсс и дд —> сссс теория дает значения почти на порядок ниже эксперимента. В качестве альтернативной модели рассматривается простейший вариант модели двойных партонных столкновений (DPS), в котором каждый из J/ф-мезонов в парном рождении, J/ф и D в ассоциированном рождении и два D-мезона рождаются независимым образом в партонном ливне, реализующимся в протон-протонном соударении. Сечения, предсказываемые в этой модели, хорошо согласуются с наблюдаемыми экспериментально. Более того, сечение образования двух сс пар, согласно подобным оценкам в [101], сравнивается с обычным сечением рождения сс уже при энергии порядка 20 ТэВ.

Следует отметить важную особенность модели независимого рождения в DPS по сравнению с SPS: для пары J/ф предсказываемые сечения одного порядка, для J/ф + D сечение DPS превышает SPS в несколько раз, а для четырех D-мезонов превышение еще больше. Это на первый взгляд удивительно, т.к. попытка объяснить превосходство DPS одним только комбинаторным фактором, не приводит к различиям в перечисленных каналах. Малость по константе связи as в обоих случаях одинакова: в SPS это, а в DPS a2s х a2s = а§-. Единственное разумное объяснение, по всей видимости, связано с различием в фазовых объемах в SPS и DPS: в SPS конечное состояние содержит три частицы при рождении J/ф + сс и четыре для сссс, так что максимум в соответствующих сечениях подпроцессов смещен, за счет фазового объема, в область больших значений у/ё и, следовательно, долей импульсов начальных глюонов. Это в свою очередь уменьшает «светимость» глюонов по сравнению с процессами 2 —> 2, которые имеют место в DPS.

Заключение

.

В диссертации были рассмотрены различные задачи, связанные с переходом очарованных кварков в адроны с открытым и скрытым очарованием.

Первая из них связана с проверкой факторизационной теоремы при применения фрагментационного подхода к рождению мезонов и барионов с открытым очарованием в экспериментах на е+е~ коллайдерах. Предыдущие работы, посвященные этому вопросу, например [25], используют разные значения параметров непертурбативной функции фрагментации при описании данных на разных энергиях. Такой подход не дает возможности получать предсказания импульсных спектров очарованных адронов при новых, не использовавшихся при анализе ранее, значениях энергий. В данной работе показано, что несмотря на еще сильную зависимость от выбора параметров, разделяющих энергетические масштабы, в следующем за лидирующим порядке теории возмущений КХД возможно использовать непертурбативную фрагментационную функцию, зависящую лишь от типа образующегося адрона. Подтверждение этой зависимости является вторым важным результатом данной диссертации. Установлено, что асимптотики непертурбативной функции фрагментации с-кварка в мезоны и барионы при стремлении х к 1 имеют такой же вид, как предсказывает модель КЛП. В ней различная фрагментация в мезоны и барионы обосновывается различием в кварковом составе этих частиц и имеет, таким образом, фундаментальную природу. Поэтому использование другой популярной непертурбативной функции фрагментации — Петерсона [51] как для тяжелых мезонов, так и для тяжелых барионов не может считаться удовлетворительным.

Минимальная энергия, на которой происходит адронизация с-кварка, из рассмотренных в работе соответствует массе Л-мезона. При этом очарованный кварк рождается не в распаде виртуального 7-кванта или-бозона, как при других экспериментах на е+е~-коллайдерах, а в процессе е+е~ —" Т (45*) —> ВВ с последующим слабым распадом В-мезона. В этом случае валентный кварк из В может принимать участие в адронизации с-кварка. И действительно, в работе показано, что если рождение Лс-барионов может быть хорошо описано фрагментационным механизмом, то к рождению 1}-мезонов существует поправка, связанная с рекомбинационным вкладом. Такое различие, опять же, связано с разным кварковым составом образующихся частиц.

Следующая задача, решенная в диссертации, связана с рождением частиц со скрытым очарованием. В качестве первого шага для уточнения физики образования 3¡-ф частиц в адронных реакциях с помощью измерения рождения пар 3/ф выступает сравнение с предсказанием синглетной модели, полученными в лидирующем порядке. Именно такое предсказание для условий детектора ЬНСЬ получено в настоящей работе. При этом получены распределения по инвариантной массе, поперечным импульсам и быстроте образующихся частиц. Исследована зависимость сечения и кинематических распределений от шкалы. Также выяснены кинематические особенности, полезные для выделения вклада изучаемого процесса в рождение двух ^^-мезонов. Как показывают оценки, двойные партонные взаимодействия при протонных соударениях могут давать соизмеримый вклад в рождение тех же конечных состояний. Выяснено, что изучаемый процесс в одиночных глюонных взаимодействиях проявляет корреляции по быстроте образующихся частиц, не предсказываемые моделью двойных партонные взаимодействий. Что касается корреляций по азимутальному углу вылета ^^-частиц, установлено, что в рамках применяемого подхода их использование невозможно.

Интересной возможностью является резонансное рождение пар 3/ф мезонов в условиях ЬНС. В диссертации показано, что возможно существование связанного состояния четырех очарованных кварков, тетракварка Тимеющего кинематическую возможность распадаться на два 3/ф мезона.

Тесно связанной с парным рождением тяжелых кваркониев темой является ассоциативное рождение З/ф-мезояов и открытого чарма, а также образование двух очарованных адронов из разных сс пар в условиях ЬНС. В диссертации рассмотрены эти процессы как процессы в одиночных партонных взаимодействиях, так и в парных. Особое внимание уделено кинематическим условиям детектора LHCb, для которых проведено сравнение с новейшими экспериментальными данными. Показано, что в отличие от рождения пар J/ф, в этих каналах DPS предсказывает существенно большие сечения, чем SPS. Предсказываемые суммарные сечения совпадают, в пределах ошибок, с первыми измерениями в эксперименте LHCb. Однако, предположение DPS о независимом образовании очарованных частиц ведет к предсказанию ру-спектров, совпадающих с наблюдаемыми при их инклюзивном рождении. На эксперименте такая гипотеза не находит подтверждения. Форма рг-спектров, предсказываемая в SPS находится в лучшем согласии с наблюдаемой, но измеренное сечение в 3 Ч- 10 раз превосходит рассчитанное.

Исследования, представленные в диссертации, выполнялись при финансовой поддержке РФФИ (гранты #10−02−61, #11−02−15, #12−02−31 249), грантов Президента РФ МК-406.2010.2 и МК-3513.2012.2 и некоммерческого фонда «Династия» .

Автор считает своим приятным долгом выразить искреннюю благодарность своему научному руководителю А. К. Лиходеду.

Автор глубоко признателен своим соавторам A.B. Бережному и A.B. Лу-чинскому, совместно с которыми был получен ряд результатов, вошедших в диссертацию.

Хотелось бы также поблагодарить И. Беляева, В. Ф. Образцова, В. В. Киселева и Г. П. Пронько за плодотворные дискуссии и советы, даваемые автору в процессе работы. Автор признателен всем сотрудникам ОТФ ИФВЭ, принимавшим участие в обсуждении полученных результатов на семинарах.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Aad Georges et al. ATLAS Collaboration]. Observation of a new particle in the search for the Standard Model Higgs boson with the ATLAS detector at the LHC // Phys.Lett. 2012. — Vol. B716. — P. 1−29. — 1207.7214.
  2. Chatrchyan Serguei et al. CMS Collaboration], Observation of a new boson at a mass of 125 GeV with the CMS experiment at the LHC // Phys.Lett. — 2012. Vol. B716. — P. 30−61. — 1207.7235.
  3. Dittmaier S. et al. LHC Higgs Cross Section Working Group]. Handbook of LHC Higgs cross sections: 1. Inclusive observables. — 2011. — 1101.0593.
  4. Artuso M. et al. CLEO Collaboration], Charm meson spectra in e+e~ annihilation at 10.5 GeV center of mass energy // Phys.Rev. — 2004. — Vol. D70. P. 112 001. — hep-ex/402 040.
  5. Seuster R. et al. Belle Collaboration]. Charm hadrons from fragmentation and В decays in e+e~ annihilation at y/s = 10.6 GeV // Phys.Rev. —2006. Vol. D73. — P. 32 002. — hep-ex/506 068.
  6. Aubert Bernard et al. BABAR Collaboration]. Inclusive A+ production in e+e~ annihilations at y/s = 10.54 GeV and in Y (4S) decays // Phys.Rev. —2007. Vol. D75. — P. 12 003. — hep-ex/609 004.
  7. В.Г., Лиходед А. К., Слабоспицкий С. Р. Рождение D-и J/ф- мезонов в адронных столкновениях // ЯФ.— 1978.— Т. 28.— С. 1315−1322.
  8. Baier R., Ruckl R. Hadronic production of J/ф and T: Transverse momentum distributions // Phys.Lett. — 1981. — Vol. B102. — P. 364.
  9. Abe F. et al. CDF Collaboration], Inclusive J/ip, i/j (2S) and b quark production in pp collisions at yfs = 1.8 TeV // Phys.Rev.Lett. — 1992. — Vol. 69. P. 3704−3708.
  10. Braaten Eric, Fleming Sean. Color octet fragmentation and the i? j' surplus at the Tevatron // Phys.Rev.Lett. 1995. — Vol. 74. — P. 3327−3330. — hep-ph/9 411 365.
  11. Braaten Eric, Kniehl Bernd A., Lee Jungil. Polarization of prompt J/ip at the Tevatron // Phys.Rev.— 2000.— Vol. D62.— P. 94 005.- hep-ph/9 911 436.
  12. Affolder T. et al. CDF Collaboration], Measurement of J/ip and ip (2S) polarization in pp collisions at y/s = 1.8 TeV // Phys.Rev.Lett. — 2000.— Vol. 85. P. 2886−2891. — hep-ex/4 027.
  13. Campbell John M., Maltoni F., Tramontano F. QCD corrections to J/ijj and T production at hadron colliders // Phys.Rev.Lett. — 2007. — Vol. 98. — P. 252 002,-hep-ph/703 113.
  14. Gong Bin, Wang Jian-Xiong. Next-to-leading-order QCD corrections to J/ip polarization at Tevatron and Large-Hadron-Collider energies // Phys.Rev.Lett. 2008. — Vol. 100. — P. 232 001. — 0802.3727.
  15. Abulencia A. et al. CDF Collaboration], Polarization of J/ip and ip2S mesons produced in pp collisions at yfs = 1.96-TeV // Phys.Rev.Lett.— 2007. Vol. 99. — P. 132 001. — 0704.0638.
  16. Aaij R. et al. LHCb Collaboration]. Measurement of J/i?) production in pp collisions at y/s = 7 TeV // Eur.Phys.J. 2011. — Vol. C71. — P. 1645.— 1103.0423.
  17. Badier J. et al. NA3 Collaboration]. Evidence for фф production in 7 Г interactions at 150 and 280 GeV/c // Phys.Lett. — 1982, — Vol. В114, — P. 457.
  18. Badier J. et al. NA3 Collaboration], фф production and limits on beauty meson production from 400 GeV/c protons // Phys.Lett.— 1985.— Vol. B158. — P. 85.
  19. В.Г., Эсакия Ш. М. Об адронном образовании пар J/ф мезонов // ЯФ. 1983. — Т. 38. — С. 722−726.
  20. Charmonium: Comparison with Experiment / E. Eichten, К. Gottfried, T. Kinoshita et al. // Phys.Rev. 1980. — Vol. D21. — P. 203.
  21. New hadronic spectroscopy / N. Drenska, R. Faccini, F. Piccinini et al. // Riv. Nuovo Cim. 2010. — Vol. 033. — P. 633−712. — 1006.2741.
  22. Wick Felix CDF Collaboration], Heavy quark meson spectroscopy at CDF (X (3872) mass and evidence for У (4140)) // PoS.- 2009.- Vol. EPS-HEP2009. P. 085. — 1011.0616.
  23. Liu Xiang, Luo Zhi-Gang, Zhu Shi-Lin. Novel charmonium-like structures in the J/фф and J /фи invariant mass spectra / / Phys.Lett. — 2011. — Vol. B699. — P. 341−344.- 1011.1045.
  24. Mass spectra of doubly heavy Qqq> baryons / V.V. Kiselev, A.K. Likhoded, O.N. Pakhomova, V.A. Saleev // Phys.Rev.- 2002, — Vol. D66.-P. 34 030. hep-ph/206 140.
  25. Cacciari Matteo, Nason Paolo, Oleari Carlo. A study of heavy flavored meson fragmentation functions in e+e~ annihilation // JHEP. — 2006. — Vol. 0604. P. 006. — hep-ph/510 032.
  26. Corcella Gennaro, Ferrera Giancarlo. Charm-quark fragmentation with an effective coupling constant // JHEP.- 2007, — Vol. 0712, — P. 029.0706.2357.
  27. Ackerstaff K. et al. OPAL Collaboration], Measurement of f (c →• D*+X), f (b-^D*+X) and rcc/rhad using D+± mesons // Eur.Phys.J.- 1998. — Vol. CI. P. 439−459. — hep-ex/9 708 021.
  28. Barate R. et al. ALEPH Collaboration]. Study of charm production in Z decays // Eur.Phys. J. 2000. — Vol. C16. — P. 597−611. — hep-ex/9 909 032.
  29. Kartvelishvili V.G., Likhoded A.K., Petrov V.A. On the fragmentation functions of heavy quarks into hadrons // Phys.Lett. — 1978. — Vol. B78. — P. 615.
  30. В.Г., Лиходед А. К. Фрагментация тяжелых кварков в мезоны и барионы // ЯФ. 1979. — Т. 29. — С. 757−760.
  31. В., Мегу Р. фф production at collider energies // Z. Phys. — 1983.-Vol. C20.-P. 83.
  32. Aaij R. et al. LHCb Collaboration]. Observation of J/ф pair production in pp collisions at y/s=7 TeV // Phys.Lett. — 2012. — Vol. B707. P. 52−59. — 1109.0963.
  33. Aaij R. et al. LHCb Collaboration]. Observation of double charm production involving open charm in pp collisions at yfs=7 TeV // JHEP. — 2012. — Vol. 1206.—P. 141.- 1205.0975.
  34. А.А. Фрагментационное рождение очарованных адронов в е+е^-аннигиляции // ЯФ. 2010. — Т. 73. — С. 1789−1802.
  35. Double J/ф-meson Production at LHC and 4c-tetraquark state / A.V. Berezhnoy, A.К. Likhoded, A.V. Luchinsky, A.A. Novoselov // Phys.Rev. 2011. — Vol. D84. — P. 94 023. — 1101.5881.
  36. Berezhnoy A.V., Luchinsky A.V., Novoselov A.A. Heavy tetraquarks production at the LHC // Phys.Rev.- 2012, — Vol. D86.— P. 34 004,1111.1867.
  37. Формирование 4с-тетракварка в парном рождении J/ф-мезонов на LHC / А. В. Бережной, А. К. Лиходед, А. В. Лучинский, А. А. Новоселов // ЯФ. 2012. — Т. 75. — С. 1067−1074.
  38. Double сс production at LHCb / A.V. Berezhnoy, А.К. Likhoded, A.V. Luchinsky, A.A. Novoselov // Phys.Rev.- 2012, — Vol. D86.— P. 34 017.- 1204.1058.
  39. Множественное рождение чарма при энергии LHC / А. В. Бережной, А. К. Лиходед, А. В. Лучинский, А. А. Новоселов // ЯФ. — 2013. — Т. 76. — С. 104−114.
  40. Amati D., Petronzio R., Veneziano G. Relating hard QCD processes through universality of mass singularities // Nucl.Phys.— 1978.— Vol. B140.— P. 54.
  41. Amati D., Petronzio R., Veneziano G. Relating hard QCD processes through universality of mass singularities. 2. // Nucl.Phys.-— 1978. — Vol. B146.— P. 29−49.
  42. Perturbation theory and the parton model in QCD / R. Keith Ellis, Howard Georgi, Marie Machacek et al. // Nucl.Phys.— 1979.— Vol. B152. — P. 285.
  43. Mele В., Nason P. The fragmentation function for heavy quarks in QCD // Nucl.Phys. 1991. — Vol. B361. — P. 626−644.
  44. Collins John C. Hard scattering factorization with heavy quarks: A General treatment // Phys.Rev.— 1998, — Vol. D58. — P. 94 002, — hep-ph/9 806 259.
  45. Ю.Л. Вычисление структурных функций для глубоко неупругого рассеяния и е+е~ аннигиляция в теории возмущений квантовой хро-модинамики // ЖЭТФ. 1977. — Т. 73. — С. 1216−1240.
  46. В.Н., Липатов Л. Н. Глубоко неупругое ер-рассеяние в теории возмущений // ЯФ. 1972. — Т. 15. — С. 781−807.
  47. Altarelli Guido, Parisi G. Asymptotic freedom in parton language // Nucl.Phys. — 1977. Vol. B126. — P. 298.
  48. Colangelo G., Nason P. A theoretical study of the с and b fragmentation function from e+e~ annihilation // Phys.Lett.— 1992.— Vol. B285.— P. 167−171.
  49. Charmed mesons fragmentation functions / M. Cacciari, Mario Greco, S. Rolli, A. Tanzini // Phys.Rev. — 1997, — Vol. D55.— P. 2736−2740.— hep-ph/9 608 213.
  50. Nason Paolo, Oleari Carlo. A phenomenological study of heavy quark fragmentation functions in e+e~ annihilation // Nucl.Phys. — 2000. — Vol. B565. P. 245−266. — hep-ph/9 903 541.
  51. Scaling violations in inclusive e+e- annihilation spectra / C. Peterson, D. Schlatter, I. Schmitt, Peter M. Zerwas // Phys.Rev.— 1983.— Vol. D27. — P. 105.
  52. Curci G., Furmanski W., Petronzio R. Evolution of parton densities beyond leading order: The non-singlet case // Nucl.Phys. — 1980.— Vol. B175. — P. 27.
  53. Furmanski W., Petronzio R. Singlet parton densities beyond leading order // Phys.Lett. 1980. — Vol. B97. — P. 437.
  54. Floratos E.G., Kounnas C., Lacaze R. Higher order QCD effects in inclusive annihilation and deep inelastic scattering // Nucl.Phys. — 1981. — Vol. B192. — P. 417.
  55. Kalinowski M.W., Sewerynski M. On Hermite-Bell polynomials. — 1980.
  56. Kalinowski J., Konishi K., Taylor T.R. Jet calculus beyond leading logarithms // Nucl.Phys. 1981. — Vol. B181. — P. 221.
  57. Nason P., Webber B.R. Scaling violation in e+e~ fragmentation functions: QCD evolution, hadronization and heavy quark mass effects // Nucl.Phys. — 1994, —Vol. B421.-P. 473−517.
  58. Cacciari Matteo, Catani Stefano. Soft gluon resummation for the fragmentation of light and heavy quarks at large x // Nucl.Phys. — 2001.— Vol. B617. P. 253−290. — hep-ph/107 138.
  59. Symmetry violation and quark distributions in mesons / P.V. Chliapnikov, V.G. Kartvelishvili, V.V. Knyazev, A.K. Likhoded // Nucl.Phys. 1979.— Vol. B148. — P. 400.
  60. Gershtein S.S., Likhoded A.K., Luchinsky A.V. and. Systematics of heavy quarkonia from Regge trajectories on (n, M2) and (M2, J) planes // Phys.Rev. 2006. — Vol. D74. — P. 16 002. — hep-ph/602 048.
  61. Khodjamirian A. Yu., Oganesian A.G. Regge asymptotics of scattering on heavy mesons in QCD // Phys.Atom.Nucl. — 1993.— Vol. 56.- P. 17 201 727.
  62. В.Г., Лиходед А. К. Структурные функции и лептонные ширины тяжелых мезонов // ЯФ. 1985. — Т. 42. — С. 1306−1308.
  63. Cacciari Matteo, Nason Paolo, Oleari Carlo. Crossing heavy-flavor thresholds in fragmentation functions // JHEP. — 2005. — Vol. 0510. P. 034. — hep-ph/504 192.
  64. Amsler Claude et al. Particle Data Group]. Review of Particle Physics // Phys.Lett. 2008. — Vol. B667. — P. 1−1340.
  65. Характеристики образования 22с-мезонов в адронных столкновениях / В. В. Киселев, А. К. Лиходед, С. Р. Слабоспицкий, А. В. Ткабладзе // ЯФ. — 1989.- Т. 49.- С. 1100−1108.
  66. Qiao Cong-Feng, Sun Li-Ping, Sun Peng. Testing charmonium production mechamism via polarized J/ф pair production at the LHC // J.Phys.G.— 2010. Vol. G37. — P. 75 019. — 0903.0954.
  67. Ко P., Yu Chaehyun, Lee Jungil. Inclusive double-quarkonium production at the Large Hadron Collider // JHEP.- 2011.- Vol. 01.— P. 070.1007.3095.
  68. Braguta V. V., Likhoded A. K., Luchinsky A. V. Observation potential for хь at the Tevatron and LHC // Phys. Rev.— 2005, — Vol. D72.— P. 94 018. — hep-ph/506 009.
  69. Maltoni F., Polosa A. D. Observation potential for щ at the Tevatron // Phys. Rev. 2004. — Vol. D70. — P. 54 014. — hep-ph/405 082.
  70. Mertig R., Bohm M., Denner Ansgar. FEYN CALC: Computer algebraic calculation of Feynman amplitudes // Comput.Phys.Commun. — 1991. — Vol. 64. P. 345−359.
  71. Doubly charmed baryon production in hadronic experiments / A.V. Berezh-noy, V.V. Kiselev, A.K. Likhoded, A.I. Onishchenko // Phys.Rev. — 1998. — Vol. D57. P. 4385−4392. — hep-ph/9 710 339.
  72. Berezhnoy A.V., Kiselev V.V., Likhoded A.K. Hadronic production of Sand P-wave states of 6c-quarkonium // Z.Phys. — 1996. — Vol. A356. — P. 79−87. hep-ph/9 602 347.
  73. Li Rong, Zhang Yu-Jie, Chao Kuang-Ta. Pair production of heavy quarko-nium and Bi*^ mesons at hadron colliders // Phys.Rev. — 2009. — Vol. D80. P. 14 020. — 0903.2250.
  74. Lai H. L. et al. CTEQ], Global QCD analysis of parton structure of the nucleon: CTEQ5 parton distributions // Eur. Phys. J. — 2000.— Vol. C12. P. 375−392. — hep-ph/9 903 282.
  75. Sjostrand Torbjorn, Mrenna Stephen, Skands Peter Z. PYTHIA 6.4 Physics and Manual // JHEP. 2006. — Vol. 0605. — P. 026. — hep-ph/603 175.
  76. Pumplin J. et al. New generation of parton distributions with uncertainties from global QCD analysis // JHEP. 2002, — Vol. 07, — P. 012, — hep-ph/201 195.
  77. Abe F. et al. CDF], Double parton scattering in pp collisions at y/s = 1.8 TeV 11 Phys. Rev. 1997. — Vol. D56. — P. 3811−3832.
  78. Abazov V. M. et al. DO]. Double parton interactions in 7+3 jet events in pp collisions Vs = 1.96 TeV // Phys. Rev. — 2010. — Vol. D81. — P. 52 012. — 0912.5104.
  79. Кот С.H., Kulesza A., Stirling W.J. Pair production of J/ф as a probe of double parton scattering at LHCb // Phys.Rev.Lett. — 2011. — Vol. 107. — P. 82 002.- 1105.4186.
  80. Novoselov Alexey. Double parton scattering as a source of quarkonia pairs in LHCb. 2011. — 1106.2184.
  81. Aaij R et al. LHCb Collaboration]. Measurement of vp{2S) meson production in pp collisions at y/s — 7 TeV // Eur.Phys.J. — 2012, — Vol. С72,-P. 2100.- 1204.1258.
  82. Abe F. et al. CDF Collaboration]. Production of J/ip mesons from Xc meson decays in pp collisions at yfs = 1.8 TeV / / Phys. Re v. Lett. — 1997. — Vol. 79.-P. 578−583.
  83. Abt I. et al. HERA-B Collaboration]. Production of the Charmonium States Xd and Xc2 in Proton Nucleus Interactions at yfs = 41.6 GeV // Phys.Rev. 2009. — Vol. D79. — P. 12 001. — 0807.2167.
  84. Spectroscopy of doubly heavy baryons / S. S. Gershtein, V. V. Kiselev, A. K. Likhoded, A. I. and Onishchenko // Phys.Rev. 2000. — Vol. D62. -P. 54 021.
  85. Martynenko A.P., Trunin A.M. Relativistic corrections to double charmonium production in high energy proton-proton interaction // Phys.Rev. — 2012. Vol. D86. — P. 94 003. — 1207.3245.
  86. Baranov S.P. Pair production of J/i]j mesons in the /crfactorization approach // Phys.Rev. 2011. — Vol. D84. — P. 54 012.
  87. А.В. Внутреннее движение массивных с-кварков в процессе парного рождения чармония в е+е~-аннигиляции // ЯФ. — 2008.— Т. 71.— С. 1833−1837.
  88. Braguta V. V., Likhoded A. K., Luchinsky A. V. Excited charmonium mesons production in e+e~ annihilation at yfs = 10.6 GeV // Phys. Rev. — 2005. Vol. D72. — P. 74 019. — hep-ph/507 275.
  89. Braguta V. V. The study of double vector charmonium mesons production at 5-factories within light cone formalism // Phys. Rev. — 2008. — Vol. D78. P. 54 025. — 0712.1475.
  90. Braguta V. V., Likhoded A. K., Luchinsky A. V. Study of exclusive processes e+e~ ^ VP 11 Phys. Rev. 2008. — Vol. D78. — P. 74 032. — 0808.2118.
  91. Paver N., Treleani D. Multiquark scattering and large-px jet production in hadronic collisions // Nuovo Cim. — 1982. — Vol. A70. — P. 215.
  92. Correlations in double parton distributions at small x / Christoffer Flensburg, Gosta Gustafson, Leif Lonnblad, Andras Ster // JHEP.— 2011. — Vol. 1106. — P. 066.- 1103.4320.
  93. Diehl Markus, Ostermeier Daniel, Schafer Andreas. Elements of a theory for multiparton interactions in QCD // JHEP. — 2012. — Vol. 1203. — P. 089. — 1111.0910.
  94. Multi-parton interactions at the LHC / P. Bartalini, E.L. Berger, B. Blok et al. — 2011.— 1111.0469.
  95. Baranov S.P., Snigirev A.M., Zotov N.P. Double heavy meson production through double parton scattering in hadronic collisions // Phys.Lett. — 2011.-Vol. B705.-P. 116−119.- 1105.6276.
  96. Barger Vernon D., Stange A. L., Phillips R. J. N. Four heavy quark hadroproduction // Phys. Rev. — 1991. Vol. D44. — P. 1987−1996.
  97. Baranov S. P. Topics in associated J/ip + c + c production at modern colliders // Phys. Rev. 2006. — Vol. D73. — P. 74 021.
  98. Baranov S. P. Associated T + b + b production at the Fermilab Tevatron and CERN LHC // Phys. Rev. 2006. — Vol. D74. — P. 74 002.
  99. Artoisenet P., Lansberg J.P., Maltoni F. Hadroproduction of J/ip and v in association with a heavy-quark pair // Phys.Lett. — 2007. — Vol. B653. — P. 60−66, — 13 pages, 5 figures, hep-ph/703 129.
  100. He Zhi-Guo, Li Rong, Wang Jian-Xiong. QED contribution to the production of J/psi + с anti-c + X at the Tevatron and LHC // Phys.Rev. — 2009. Vol. D79. — P. 94 003. — 0904.2069.
  101. Luszczak Marta, Maciula Rafal, Szczurek Antoni. Production of two cc pairs in double-parton scattering // Phys.Rev. — 2012.— Vol. D85.— P. 94 034.- 1111.3255.
  102. А.В., Лиходед А. К., Шевлягин M.В. Адронное рождение Яс-мезонов // ЯФ. 1995. — Т. 58. — С. 730−748. — hep-ph/9 408 284.
  103. Kolodziej Karol, Leike Arnd, Ruckl Reinhold. Production of Bc mesons in hadronic collisions // Phys.Lett.- 1995.— Vol. B355.- P. 337−344, — hep-ph/9 505 298.
  104. On hadronic production of the Bc meson / Chao-Hsi Chang, Yu-Qi Chen, Guo-Ping Han, Hong-Tan Jiang // Phys.Lett.— 1995.— Vol. B364.— P. 78−86. hep-ph/9 408 242.
  105. Baranov S. P. Semiperturbative and nonperturbative production of hadrons with two heavy flavors // Phys. Rev. 1997. — Vol. D56. — P. 3046−3056.
  106. Baranov S.P. Single and pair production of Pc-mesons in pp, ep, and 77 collisions // ЯФ. — 1997. T. 60. — C. 1459−1469.
  107. Hadronic production of BC (B*) meson induced by the heavy quarks inside the collision hadrons / Chao-Hsi Chang, Cong-Feng Qiao, Jian-Xiong Wang, Xing-Gang Wu // Phys.Rev. — 2005, — Vol. D72. P. 114 009.- hep-ph/509 040.
  108. А.В., Киселев В. В., Лиходед А. К. Адронное рождение S- и Р-волновых состояний Ьс-кваркония // ЯФ. — 1997. — Т. 60. — С. 108−118.
  109. Chang Chao-Hsi, Wang Jian-Xiong, Wu Xing-Gang. Hadronic production of the P-wave excited Pc-states (B*cJL=1) // Phys.Rev. — 2004. Vol. D70. — P. 114 019. —hep-ph/409 280.
  110. Berezhnoy A.V. Color flows for the process gg —>• Bc + с + b // Phys.Atom.Nucl. 2005. — Vol. 68. — P. 1866−1872. — hep-ph/407 315.
  111. Chang Chao-Hsi, Wang Jian-Xiong, Wu Xing-Gang. An upgraded version of the generator BCVEGPY2.0 for hadronic production of Bc-meson and its excited states // Comput.Phys.Commun. — 2006. — Vol. 175. — P. 624 627. hep-ph/604 238.
  112. Berezhnoy A.V., Likhoded A.K., Martynov A.A. Associative production of Bc and D mesons at LHC // Phys.Rev. 2011. — Vol. D83. — P. 94 012. — 1011.1555.
  113. Baranov S.P. Hadronic and photonic production of doubly flavored baryons // Nucl.Phys.Proc.Suppl. — 1997, —Vol. 55A. — P. 33−35.
  114. А.В., Киселев В. В., Лиходед А. К. Адронное рождение ба-рионов, содержащих два тяжелых кварка // ЯФ.— 1996.— Т. 59.— С. 909−913, — hep-ph/9 507 242.
  115. Estimate of the hadronic production of the doubly charmed baryon 2CC in the general-mass variable-flavor-number scheme / Chao-Hsi Chang, Cong-Feng Qiao, Jian-Xiong Wang, Xing-Gang Wu // Phys.Rev. — 2006. — Vol. D73. P. 94 022. — hep-ph/601 032.
  116. Hadronic production of the doubly heavy baryon Еъс at LHC / Jia-Wei Zhang, Xing-Gang Wu, Tao Zhong et al. // Phys.Rev. 2011. — Vol. D83. — P. 34 026. — 1101.1130.
  117. Perturbative QCD fragmentation functions as a model for heavy quark fragmentation / Eric Braaten, King-man Cheung, Sean Fleming, Tzu Chiang Yuan // Phys. Rev.- 1995.- Vol. D51.— P. 4819−4829, — hep-ph/9 409 316.
  118. Cacciari Matteo, Nason Paolo. Charm cross-sections for the Tevatron Run II // JHEP. 2003. — Vol. 09. — P. 006. — hep-ph/306 212.
  119. Berezhnoy A.V., Kiselev V.V., Likhoded A.K. Photoproduction and electro-production of charm at high-energies // Phys.Rev.— 2000.— Vol. D62.— P. 74 013.
  120. А.В., Лиходед A.K. Фрагментация тяжелого кварка // ЯФ.— 2010, — Т. 73, — С. 1106−1119.
  121. А.В., Лиходед А. К. Зарядовая асимметрия в фоторождении очарованных мезонов // ЯФ, — 2006, — Т. 69.- С. 107−116.- hep-ph/506 124.
  122. Braaten Eric, Jia Yu, Mehen Thomas. B production asymmetries in per-turbative QCD // Phys.Rev.- 2002, — Vol. D66.- P. 34 003.- hep-ph/108 201.
  123. Braaten Eric, Jia Yu, Mehen Thomas. Charm anti-charm asymmetries in photoproduction from heavy quark recombination // Phys.Rev. — 2002. — Vol. D66. P. 14 003. — hep-ph/111 296.
  124. Consistent treatment of charm evolution in deep inelastic scattering / Alan D. Martin, R. G. Roberts, M. G. Ryskin, W. James Stirling // Eur. Phys. J. — 1998. Vol. C2. — P. 287−300. — hep-ph/9 612 449.
  125. Collaboration LHCb LHCb Collaboration], Prompt charm production in pp collisions at y/s = 7 TeV. 2010. — CERN-LHCb-CONF-2010−013.
  126. Aubert Bernard et al. BABAR Collaboration]. Study of inclusive B~ and B° decays to flavor-tagged D, Bs and A+ // Phys.Rev.— 2007.— Vol. D75. P. 72 002. — hep-ex/606 026.
  127. Terasaki Kunihiko. Tetra-quark mesons with exotic quantum numbers // Prog.Theor.Phys. 2011. — Vol. 125. — P. 199−204. — 1008.2992.
  128. Diquark-antidiquarks with hidden or open charm and the nature of X (3872) / L. Maiani, F. Piccinini, A.D. Polosa, V. Riquer // Phys.Rev.— 2005.-Vol. D71.-P. 14 028. hep-ph/412 098.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!