Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Термоупругие акустические и квазистатические поля, генерируемые в твердом теле плотным электронным пучком наносекундной длительности

Диссертация: Термоупругие акустические и квазистатические поля, генерируемые в твердом теле плотным электронным пучком наносекундной длительности
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Возможность генерировать в твердом теле бесконтактным способом сильные акустические поля, в том числе импульсные (амплитуда 105−10и Па, длительность 10 -10 с), позволила последовательно выделить и проанализировать их элементарные составляющие, в частности продольные, сдвиговые, изгибные и поверхностные волны. При исследовании акустических мод прекрасное совпадение теории и эксперимента позволяет… Читать ещё >

Термоупругие акустические и квазистатические поля, генерируемые в твердом теле плотным электронным пучком наносекундной длительности (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Введение
  • 1. Термоупругий механизм генерации звука в твердых телах под действием ионизирующего облучения (обзор)
    • 1. 1. Механизмы генерации звука в твердых телах проникающим излучением
    • 1. 2. Диссипация энергии электронного пучка в твердом теле
    • 1. 3. Система уравнений линейной теории термоупругости
    • 1. 4. Приближения для уравнения теплопроводности
    • 1. 5. Одномерная задача термоупругости распространения продольного акустического импульса смещений
    • 1. 6. Краткий обзор экспериментальных исследований термоупругих полей, генерируемых в твердых телах электронными пучками умеренной и высокой плотности
    • 1. 7. Постановка задачи
  • 2. Асимптотическое дифференцирование продольного акустического импульса смещений, генерируемого в твердом теле плотным электронным пучком наносекундной длительности
    • 2. 1. Анализ экспериментальных данных
    • 2. 2. Уравнение дифракции продольного акустического импульса смещений
    • 2. 3. Анализ решения уравнения дифракции
    • 2. 4. Сравнение расчета с экспериментальными данными, недостатки модели
  • Выводы к главе 2
  • 3. Эволюция продольного акустического импульса смещений в твердом теле, возбужденного электронным пучком высокой плотности и наносекундной длительности
    • 3. 1. Волновое уравнение
    • 3. 2. Анализ решения волнового уравнения, свойства импульса смещений в ближней и дальней волновых зонах
    • 3. 3. Сравнение теоретического расчета эволюции продольного акустического импульса смещений с экспериментальными данными
  • Выводы к главе 3
  • 4. Решение уравнения теплопроводности при облучении электронными и ионными пучками. Анализ граничных условий
    • 4. 1. Особенности нагрева твердых тел электронными и ионными пучками
    • 4. 2. Нелинейное уравнение теплопроводности
    • 4. 3. Метод усреднения температуры по импульсу облучения
    • 4. 4. Термическое сопротивление контакта диэлектрик-металл и экспресс-методика его определения
    • 4. 5. Погрешность экспериментальных измерений термического сопротивления контакта
    • 4. 6. Погрешность метода определения термического сопротивления контакта
    • 4. 7. Границы применимости методики определения термического сопротивления контакта диэлектрикметалл
    • 4. 8. Определение энергии распыления поверхности sputtering) образца при облучении ионным пучком
  • Выводы к главе 4

Диссертация является продолжением работ по исследованию свойств твердых тел при мощных радиационных воздействиях, выполненных в лаборатории нелинейной физики Томского политехнического университета и посвящена изучению термоупругих акустических и квазистатических полей, генерируемых в твердом теле электронным пучком высокой плотности и наносекундной длительности.

Актуальность темы

исследования.

Наносекундные ускорители электронных пучков, созданные в 60-х годах, являются одним из наиболее мощных на сегодняшний день искусственных источников ионизирующего излучения. При плотности.

3 7 2 тока 10−10 А/см современных сильноточных ускорителей мощность дозы составляет 10п-1016 Гр/с, что на несколько порядков больше мощности дозы, создаваемой малоинтенсивными источниками, такими, как реакторы, изотопы, электронные и ионные ускорители с плотностью тока пучка менее 0,1 А/см. Под действием такого источника, образец, попавший под облучение, переходит в сильнонеравновесное состояние. При его релаксации к равновесию наблюдается множество явлений: дефектообразование, эмиссия и пробой диэлектрика под воздействием интенсивных электрических полей, генерация сильных термоупругих акустических, распространяющихся со скоростью звука и квазистатических, релаксирующих со скоростью температуропроводности, полей ответственных за изгиб тонких пластин и стержней, хрупкий раскол и пластическую деформацию кристаллов [1−5].

Возможность генерировать в твердом теле бесконтактным способом сильные акустические поля, в том числе импульсные (амплитуда 105−10и Па, длительность 10 -10 с), позволила последовательно выделить и проанализировать их элементарные составляющие, в частности продольные, сдвиговые, изгибные и поверхностные волны. При исследовании акустических мод прекрасное совпадение теории и эксперимента позволяет предложить методики определения теплофизических констант твердых тел, использовать акустическую волну как «информационный носитель», а также восстанавливать пространственное распределение функции источника (мощности поглощенной дозы) по профилю продольного импульса разгрузки.

Акустические и квазистатические поля оказывают сильное влияние и сопутствуют многим быстропротекающим процессам, происходящим в твердых телах после электронного облучения. Так, при исследовании упругопластического изгиба нитевидных кристаллов при облучении плотным электронным пучком было показано, что дислокационная динамика инициируется термоупругими напряжениями, возникающими в кристалле в результате неоднородного нагрева тепловым ударом.

В настоящее время акустический отклик твердых тел на импульсное облучение лазерными пучками изучен более подробно, чем при облучении мощными потоками заряженных частиц (в том числе электронами). Экспериментальные и теоретические исследования акустических эффектов в твердых телах под действием электронных пучков сводилось, в основном, к изучению продольной акустической волны в тонких образцах [6, 7], изгибной волны в тонких стержнях и пластинах и отчасти сдвиговой волны. О других акустических модах имелась лишь косвенная информация, полученная в экспериментах по хрупкому разрушению твердых тел электронными пучками [8−10]. Практически не отражен в литературе вопрос эволюции продольной акустической волны разгрузки, генерируемой в твердом теле плотным электронным пучком наносекундной длительности. Продольная акустическая волна — один из наиболее эффективных носителей информации о состоянии твердого тела. Практически любое возмущение материала оставляет «отпечаток» на форме продольного акустического импульса, распространяющегося со скоростью звука и несущего информацию о данном возмущении. Особенно важна информация о явлениях, разрушающих возмущенную область. Такую информацию можно получить с помощью самого быстрого естественного носителя информации о состоянии твердого тела — продольной акустической волны. В этом случае возникает задача об эволюции продольной акустической волны в материале и восстановлении формы начального сигнала по известной форме регистрируемого импульса.

Работы в области высокодозового облучения различных материалов [11] концентрировали усилия, в основном, на изучении свойств приповерхностного слоя, изменяющегося в результате интенсивного нагрева образца пучками ионов или электронов. Хорошо изучено влияние нагрева образца при интенсивном режиме облучения на образование и накопление дефектов, диффузию, структурные и фазовые превращения, а также электропроводность [12−19]. Решение уравнения теплопроводности позволяет предсказывать температуру образца в зависимости от интенсивности облучения [20]. Однако детальный анализ влияния граничных условий не проводился. В настоящей работе предприняты такие исследования, позволяющие. определить термическое сопротивление контакта диэлектрик — металл. Способность изменять величину термического сопротивления позволяет значительно варьировать температуру нагрева мишени, что является важным фактором для создания оптимальных условий модифицирования материала. Также возможность определения такой величины дает надежды на получение информации об энергии, уходящей на распыление облученной поверхности диэлектрика ионным пучком, а также о способе изменения максимальной температуры образца за счет изменения термического сопротивления диэлектрик — металл.

Цель работы.

1) теоретическое изучение долговременного поведения и трансформации продольного акустического импульса смещений, генерируемого в твердом теле плотным электронным пучком наносекундной длительности;

2) анализ граничных условий одномерного нелинейного уравнения теплопроводности, описывающего нагрев диэлектрика пучками электронов и ионов металлов в импульсно-периодическом режиме облучения.

Структура, объем и содержание работы.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, радела «Основные результаты и выводы» и списка цитируемой литературы. Общий объем работы 116 страниц. Из них основной текст с 34 рисунками занимает 99 стр., список литературы из 98 наименований — 13 стр., оглавление -3 стр. В диссертации принята двойная нумерация параграфов, рисунков и формул. Например, рис. 4.2 — рисунок 2 из главы 4. Защищаемые положения сформулированы в конце введения.

Основные результаты и выводы.

1. Проведен теоретический анализ явления асимптотического дифференцирования акустического импульса продольных смещений, генерируемого в твердом теле электронным пучком высокой плотности и наносекундной длительности. Явление впервые обнаружено и исследовано в лаборатории нелинейной физики Томского политехнического университета методом лазерной интерферометрии смещений и состоит в том, что монополярный импульс продольных смещений, возникнув в облученной области и распространяясь дальше в толстом образце, постепенно превращается в биполярный, который асимптотически приближается к производной исходного сигнала.

Показано, что основной вклад в наблюдаемый эффект вносит дифракция акустического импульса, которая тем интенсивнее, чем меньше поперечные размеры облученной области — источника первичного акустического импульса.

2. На основе трехмерной теории термоупругости построены две теоретические модели наблюдаемого явления.

Первая модель основана на следующих допущениях:

• время акустической релаксации образца много меньше времени релаксации температуры;

• учитываются только продольные акустические. колебания, поперечные — не учитываются;

• твердое тело представляет собой изотропное полупространство;

• поперечные размеры облученной области много больше продольных.

На основе приведенной модели сформулирована и исследована краевая задача, описывающая дифрагированный акустический импульс смещений. При переходе от краевой задачи к эквивалентной задаче.

Коши получено уравнение дифракции акустического импульса, найдено его аналитическое решение для произвольного вида функции начального сигнала и разработана методика численного расчета. В качестве исходного сигнала выбирался экспериментально измеренный импульс, вышедший из области облучения.

Показано, что явление асимптотического дифференцирования продольного акустического импульса является универсальным для всех исходных продольных импульсов и поперечных распределений дозы.

Вычислено решение уравнения дифракции на оси симметрии области облучения при аксиально-симметричном распределении мощности поглощенной дозы.

Исследована зависимость формы асимптотически дифференцированного сигнала от вида функции поперечного распределения дозы при одном и том же энерговкладе. Расчет позволяет говорить о слабом влиянии вида функции на форму сигнала.

Подтверждено, что темп дифракции уменьшается с ростом поперечных размеров облученной области при фиксированном продольном.

Основной недостаток первой модели состоит в том, что уравнение дифракции не позволяет описать постепенное изменение формы акустического импульса в процессе его эволюции в твердом теле.

3. Вторая модель описывает эволюцию продольного акустического импульса смещений. Она основана на следующих допущениях:

• время акустической релаксации образца много меньше времени релаксации температуры;

• учитываются только продольные акустические колебания, поперечные — не учитываются;

• твердое тело представляет собой изотропную бесконечную плоскопараллельную пластину. Снято ограничение первой модели на соотношение продольного и поперечного размеров облученной области образца.

На основе второй модели получено и решено неоднородное волновое уравнение с граничными условиями: поверхности с облученной и тыльной стороны образца — свободны. Данное уравнение описывает процесс распространения продольного акустического импульса смещений в образце, нагретом электронным пучком. Найдено аналитическое решение уравнения и разработана методика численного расчета эволюции продольных акустических импульсов при переходе из ближней волновой зоны в дальнюю.

Вычислена эволюция продольного акустического импульса на оси симметрии.

Показано, что эффект асимптотического дифференцирования продольного акустического импульса смещений не зависит от вида пространственно-временного распределения мощности поглощенной дозы.

Подтверждена независимость явления асимптотического дифференцирования от отражения импульса на свободных границах образца.

Определены оптимальные условия экспериментального наблюдения биполярного импульса смещений.

• Асимптотически дифференцированный импульс наблюдается на оси симметрии области облучения. Отход от оси симметрии приводит к появлению дополнительных экстремумов в форме акустического сигнала, регистрируемых экспериментально.

• Точка наблюдения должна быть удалена от облучаемой поверхности на расстояние, превосходящее поперечные размеры области облучения на порядок.

• Поперечные размеры образца должны быть больше его толщины, чтобы исключить влияние акустической волны, отраженной от боковой поверхности.

• В качестве детектора акустических волн на зеркальной тыльной стороне образца необходимо использовать лазерный интерферометр.

Основной недостаток модели — отсутствует учет внутреннего трения в твердом теле, которое влияет на уширение импульса по длительности и затухание импульса по амплитуде. Хотя вторая модель описывает некоторое увеличение ширины импульса в промежуточной области между ближней и дальней волновой зоной и дальнейшее его сужение до исходной величины, но оно не имеет достаточного согласия с экспериментом. Ширина измеренного импульса больше ширины рассчитанного на 15−20%.

4. На основе анализа одномерной краевой задачи, описываемой неоднородным нелинейным уравнением теплопроводности, исследована зависимость средней температуры от термического сопротивления контакта диэлектрик — металл для образцов миллиметровой толщины при импульсно-периодическом режиме облучения пучками ионов или электронов. Показано, что при высокодозном режиме облучения квазистационарное распределение температурного поля в образце полностью определяется термическим сопротивлением контакта при заданных параметрах имплантера.

Разработан метод определения в образце среднего за один импульс облучения поля температуры в режиме насыщения при известном термическом сопротивлении контакта. Для этого использовались предположение, что за один период облучения температурное поле в образце изменяется слабо по сравнению с нагревом образца в режиме насыщения. Разработана методика численного расчета профиля средней за период облучения температуры в образце.

На основе анализа экспериментальных данных и метода усреднения температуры по периоду облучения предложена экспресс-методика определения термического сопротивления контакта диэлектрик — металл. Определена экспериментальная и методическая погрешность термического сопротивления контакта для данной методики.

Разработаны способы компьютерного расчета термического сопротивления контакта, ее погрешности и определения области применимости экспресс-методики.

На основе описанной экспресс-методики предложен метод определения энергии пучка ионов, уходящей на распыление поверхности диэлектрика.

В заключение автор считает своим приятным долгом выразить глубокую признательность научному руководителю Давиду Израйлевичу Вайсбурду за постоянное внимание, помощь в работе и обсуждение результатов, искреннюю благодарность соавторам основных публикаций по теме диссертации Владимиру Федоровичу Пичугину, Виталию Ивановичу Быкову и Александру Владимировичу Чернову за предоставленные экспериментальные данные и полезные дискуссии, а также Алексею Анатольевичу Шарапову, Александру Геннадьевичу Сибирякову за помощь в создании теоретической модели явления и всем сотрудникам Центра технологий Томского политехнического университета за поддержку в работе.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Д.И., Семин Б. Н., Таванов Э. Г. и др. Высокоэнергетическая электроника твердого тела. — Новосибирск: Наука, 1982. — 227 с.
  2. Д.И. Свойства ионных кристаллов при высоких плотностях ионизации: Автореф. дис. докт. физ.-мат. наук. -М., 1984.
  3. И.И., Калиниченко А. И., ЛазурикВ.Т. Введение в радиационную акустику. Харьков: Вища школа, 1986. — 168 с.
  4. В.Э., Карабутов А. А. Лазерная оптоакустика. М.: Наука, 1991.-304 с.
  5. Л.М. Радиационная акустика // УФН. 1992. — Т. 162. -№ 4.-С. 43−94.
  6. Oswald R.B. Jr. Fracture of Silicon and Germanium induced by Pulsed Electron Irradiation // IEEE Trans. Nucl. Sci. 1966. — V. NS-13. -P. 63−69.
  7. Buxton L.D., McLean F.B., Oswald R.B., and Shallhorn D.R. One-dimensional thermoelastic response of solids to pulsed energy deposition // J. Appl. Phys. 1971. — V. 42. — No. 9. — P. 3463−3473.
  8. Д.И., Каратеев В. П., Матлис С. Б. и др. Механизм хрупкого разрушения твердых диэлектриков импульсными пучками электронов в нано-, микро-, миллисекундном диапазонах // Докл. АН СССР. 1987. — Т. 297. — № 3. — С. 590−594.
  9. Д.И., Каратеев В. П., Матлис С. Б., Месяц Г. А. Масштабный эффект при хрупком разрушении ионного кристалла мощным импульсом электронного облучения // Письма в ЖТФ. -1989.-Т. 15.-Вып. 13.-С. 69−71.
  10. Г. И., Ковивчак B.C. Порог разрушения хрупких материалов, облучаемых сильноточным электронным пучком // Физ. и хим. обработки материалов. 1991. — № 4. — С. 43−45.
  11. М.И. Ионная имплантация в металлах // Поверхность. 1982. — № 4. — С. 27−50.
  12. Iskanderova Z.Z., Leiderman R.Ju., Radjabov T.D., et al. The influence of ion implantation conditions on depth distribution and retention of implanted impurities // Nucl. Instrum. and Meth. in Phys. Rev. 1986. -V.B14.-P. 542−554.
  13. A.C. Раджабов Т. Д. Изменение поверхностной микротвердости и износостойкости сплава титана в результате ионного азотирования // Поверхность. 1986. — № 11. — С. 104−111.
  14. У. Структурные изменения в кристаллическом кварце при ионной имплантации // ЖТФ. 1984. — Т. 54. — № 1. — С. 2222−2226.
  15. Iwaki М., Sato S. Target temperature dependence of sheet resistance and structure of Ar-implanted diamonds // Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. 1990.-V.B45.- P. 145−149.
  16. CanutB., RomanaL., ThevenardP., et al. Phase formation study in a-А120з implanted with niobium ions // Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. 1990 — V. B46. — No. 1−4. — P. 94−97.
  17. Frangulian T.S., Kruychkov Yu.Yu., Pichugin V.F., et al. Formation of conductive layers on dielectric substrates by ion borbadment // Nucl. Instr. and Methods in Phys. Res. 1993. — V. 80/81. — P. 1203−1206.
  18. Marest G., Perez A., Sawicki J.A., et al. Iron-ion implantation effects in MgO crystals // Phys. Rev. B. 1983. — V. 28. — No. 3. — P. 1227−1238.
  19. Davenas J., DupuyC. and Xu Xing Long Solution Model of the non Metal-Metal Transition in implanted organic (CH) and inorganic (LiF) Materials // Rad. Eff. 1983. — V. 74. — P. 209−217.
  20. В.Г., Рыжов B.B., Сергеев В. П. и др. Исследование температурного режима мартенситных сталей при высокодозовой ионной имплантации // Физика и химия обработки материалов. -1992.-№ 4.-С. 22−27.
  21. М.И., ЛифшицИ.М., Тантаров J1.B. Релаксация между электронами и решеткой // ЖЭТФ. 1956. — Т. 31. — № 2(8). -С. 232−237.
  22. White R.M. Elastic wave generation of electron bombardment or electromagnetic wave absorption // J. Appl. Phys. 1963. — V. 34. — No. 631.-P. 2123−2124.
  23. Graham R.A., Hutchison R.E. Thermoelastic stress pulses resulting from pulsed electron beam // Appl. Phys. Lett. 1967. — V. 11. — No. 2. -P. 69−71.
  24. BeronR.L., HofstadterR. Generation of mechanical vibrations by penetrating particles // Phys. Rev. Lett. 1969. — V. 23. — P. 184−186.
  25. И.И., Калиниченко А. И., ЛазурикВ.Т. Введение в радиационную акустику. Харьков: Вища школа, 1986. — 168 с.
  26. ЛямшевЛ.М., Челноков Б. И. К теории генерации звука при поглощении проникающего излучения с модулированной интенсивностью в твердом волноводе // Акуст. журнал. 1983. -№ 4.-С. 505−514.
  27. БалычевИ.Н., ВайсбурдД.И. Разрушение твердых тел в результате сверхплотного возбуждения их электронной подсистемы // Письма в ЖЭТФ. 1972. — Т. 15. — Вып. 9. — С. 537−540.
  28. А.А., Геринг Г. И. Генерация упругих волн напряжений в твердых телах электронными пучками большой плотности // Письма вЖТФ.- 1977.-№ 4.-С. 152−154.
  29. Д.И., Семин Б. Н., Серобян Е. С., Трофимов В. А. Синхронизированные сильноточные ускорители для облучения твердых тел электрон-электронными и электрон-рентгеновскими пучками // Приборы и техника эксперимента. 1986 — № 6. -С. 135−138.
  30. БарденштейнА.Л., БыковВ.И., ВайсбурдД.И. Генерирование изгибных волн в твердом теле плотным электронным пучком наносекундной длительности // Письма в ЖЭТФ. 1995. — Т. 61. -Вып. 2.-С. 96−100.
  31. ЛямшевЛ.М., Челноков Б. И. Основные механизмы генерации звука проникающим излучением в конденсированных средах // Радиационная акустика / Под ред. Л. М. Лямшева. М.: Наука, 1987. -С. 8−26.
  32. Л.Д., ЛифшицЕ.М. Теория упругости. М.: Наука, 1987. -248 с.
  33. ЛямшевЛ.М., Челноков Б. И. Генерация звука проникающим излучением в конденсированных средах // Радиационная акустика / Под ред. Л.М. Лямшева-М.: Наука, 1987.-С. 58−133.
  34. И.М., Каганов М. И. Черенковское излучение звука частицей, движущейся через металл // Физика твердого тела. 1973. -Т. 15,-№ 7.-С. 2119−2125.
  35. И.А., Воловик В. Д. Исследования возбуждения акустических волн в металлах электронами и протонами // Изв. вузов. Физика. 1973. — № 10. — С. 72−76.
  36. A.M., Стародубцев C.B. Прохождение заряженных частиц через вещество. Ташкент: ФАН, 1962. — 227 с.
  37. A.A., Кононов Б. А. Прохождение электронов через вещество. Томск: Изд-во Томск, ун-та, 1966. — 178 с.
  38. В.Д., Калиниченко А. И., ЛазурикВ.Т. О природе акустического эффекта быстрых частиц в металлах // Пробл. ядерн. физ. и косм, лучей. Харьков, 1974. — Вып. 2. — С. 80−86.
  39. Л.А. Эффективные поперечные размеры треков протонов (1−6) МэВ и альфа-частиц (4−25) МэВ в кристалле NaCl: Дис.. канд. физ.-мат. наук. Томск, 1971.
  40. Perry F.S. Electron beam induced stress waves in solids // Appl. Phys. Lett. 1970. — V. 17. — No. 9. — P. 478−481.
  41. И.А., Воловик В. Д., ГришаевИ.А. и др. Исследования возбуждения акустических волн в металлах быстрыми заряженными частицами и у-квантами // ЖЭТФ. 1972. — Т. 63. — С. 1337−1341.
  42. И.А., Воловик В. Д., ГришаевИ.А. и др. Возбуждение ультразвуковых волн при прохождении быстрых электронов через металл// Письма ЖЭТФ. 1971. -Т. 13.-С. 546−549.
  43. TabataT., Ito R. An algorithm for the energy deposition by fast electrons //Nucl. Sci. and Eng. 1971. — V. 53. — No. 2 — P. 226−239.
  44. ПаркусГ. Неустановившиеся температурные напряжения. М.: Физматгиз, 1963. — 256 с.
  45. А.Д. Термоупругость. -Харьков: Вища школа, 1975. -216 с.
  46. В. Динамические задачи термоупругости. М.: Мир, 1970. -280 с.
  47. ., Уэйнер Дж. Теория температурных напряжений. М.: ИЛ, 1964.-518 с.
  48. Косевич Основы механики кристаллической решетки. М.: Наука, 1972.-280 с.
  49. Zaker Т. A. Stress waves generated by heat addition in an elastic solid // J. Appl. Mech. 1965. — V. 86.-P. 143−150.
  50. .М., Месяц Г. А., Семин Б. Н., ШпакВ.Г. Сильноточный наносекундный ускоритель для исследования быстропротекающих процессов // Приборы и техника эксперимента. 1981. — № 4. -С. 15−18.
  51. Д.И., Месяц Г. А. Сильноточные электронные ускорители. Физика мощных радиационных воздействий // Вести АН СССР. -1983.-№ 1,-С. 62−70.
  52. Д.И., Месяц Г. А., Семин Б. Н. Малогабаритные ускорители и радиационная физика // 1 Всесоюз. совещ. «Диэлектрические материалы в экстремальных условиях»: Тр. совещ. Суздаль, 1990. -Т. 1.-С. 25−33.
  53. БабыкинМ.В., Гордеев A.B., Рудаков Л. И., и др. Генерация и фокусировка сильноточных релятивистских электронных пучков. -М.: Энергоатомиздат, 1990. 280 с.
  54. БалычевИ.Н., Вайсбурд Д. И., Геринг Г. И. и др. Разрушение нитевидных и тонких кристаллов под действием наносекундных импульсов облучения электронными пучками большой, плотности // Письма в ЖЭТФ. 1975. — Т. 1. — Вып. 9. — С. 423−424.
  55. Д.И., Геринг Г. И., Кондрашов В. Н. Хрупкое разрушение стекол при импульсном облучении пучками электронов большой плотности // ЖТФ. 1976. — Т. 46. — Вып. 5. — С. 1071 -1072.
  56. Д.И., Иванов A.B., ЛандельВ.Ф. Хрупкое раскалывание стекол под действием периодического импульсного облучения плотными потоками электронов // ЖТФ. 1984. — Т. 54. — Вып. 2. -С. 375−376.
  57. А.А., Геринг Г. И., Даринская Е. В., Урусовская А. А. Исследование динамики дислокаций при деформации кристаллов сверхкороткими импульсами облучения в электронном пучке // ФТТ. 1982. — Т. 24. — № 3. — С. 940−941.
  58. Steverding В., Austin C.W., and Weikheiser А.Н. Fracture by superimposing stress waves // J. Appl. Phys. 1972. — V. 34. — No. 7. -P. 3217−3219.
  59. МелькерА.И., Токмаков И.JI. Разрушение твердых тел при облучении электронами // Физ. и хим. обработки материалов. 1977. -№ 5.-С. 19−23.
  60. .А., Книжник Г. С., ТомащукЮ.Ф. Изменение структуры металлов и сплавов после воздействия интенсивных потоков электронов наносекундной длительности // Физ. и хим. обработки материалов. 1982,-№ 4.-С. 114−117.
  61. Avery R.T., Keefe D.W., Brekke T.L., and Finnie I. Shattering rock with intense bursts of energetic electrons // IEEE Trans. Nucl. Sci. 1973. -V. 20.-P. 1010−1017.
  62. Eisen H.A., McLean F.B., Oswald R.B., and Shallhorn D.R. The dynamic response of solids exposed to a pulsed electron beam // Ibid. -1968.-V. 13.-No. 8. P. 279−281.
  63. Buxton L.D., McLean F.B., Oswald R.B., and ShallhornD.R. Griineisen data from the one-dimensional thermoelastic response of elastic materials // Appl. Phys. Lett. 1970. -V. 16. — No. 1. — P. .24−26.
  64. BuxtonL.D., McLean F.B., OswaldR.B., and ShallhornD.R. Temperature dependence of the dynamic response of Si, Ge and InSb to a pulsed electron beam // Ibid. 1971. — V. 42. — No. 9. — P. 3474−3478.
  65. С.И. Тепловое расширение твердых тел. M.: Наука, 1974. -265 с.
  66. Perry F.С. Thermoelastic dosimetry relativistic electron beam // Ibid. -1970.-V. 17.-No. 9.-P. 408−411.
  67. Perry F.S. Thermoelastic response of polycrystalline metals to relativistic electron beam absorption // J. Appl. Phys. 1970. — V. 41. — No. 12. -P. 5017−5022.
  68. ГулинБ.Ф., Мещряков Ю. И., Морозов B.A., Судьенков Ю. В. Измерение интерферометрическим методом динамического отклика материалов на удар импульсным электронным пучком // Приборы и техника эксперимента. 1978. — № 2. — С. 215−217.
  69. А.А., Геринг Г. И. Акустическая дозиметрия интенсивных электронных пучков // Письма в ЖТФ. 1980. — Т. 50. — № 1.-С. 213−215.
  70. Г. И., КовивчакВ.С. Диаграммы направленности термоакустического источника, возбуждаемого в твердых телах сильноточным пучком электронов // Акуст. журнал. 1991. — № 2. С. 577−579.
  71. Д.И., Матлис С. Б., Суржиков В. П. и др. Зависимость среднего порога хрупкого разрушения кристаллов KCl электронным пучком от длительности импульсного облучения // ЖТФ. 1986. — Т. 56. — Вып. 10. — С. 2049−2050.
  72. A.JI., Беспалько A.A., Бугаев С. П., Быков В. И., Вайсбурд Д. И. Изгибные волны, возбуждаемые в пластинах плотным электронным пучком наносекундной длительности // Докл. РАН. -1994. Т. 336. -№ 2. — С. 186−190.
  73. A.JI. Изгибные волны, возбуждаемые в твердых телах плотными импульсными электронными пучками: Дис.. канд. физ.-мат. наук. Томск, 1996.
  74. Bardenstein A.L., Bykov V.l., Vaisburd D.I. Flexural waves induced by a high current electron beam in a thin plate // Proc. of 10th International Conference on High Power Particle Beams. San Diego. USA, 1994. -V. 2.-P. 803−806.
  75. Ван-Бюрен Дефекты в кристаллах. М.: Изд-во иностр. лит-ры, 1962.-584 с.
  76. . Дислокации. М.: Мир, 1967. — 643 с.
  77. С.У., Демидова Н. Н., Хлебников О. Д. Генерация и накопление дислокаций в нитевидных кристаллах, хлористого натрия, подвергнутых механическому изгибу // Физика твердого тела. / Сб. научн. тр. Кемерово, 1996. — С. 47−55.
  78. О.Д. Пластическая деформация и разрушение нитевидных кристаллов хлористого натрия под действием плотных наносекундных пучков электронов: Дис.. канд. физ.-мат. наук. -Томск, 2001.
  79. PetrovaA.A., and VaisburdD.I. Dynamics of plastic bending of whiskers, induced by bombardment by a dense electron beam // Russian Physics Journal. 1997. — V. 40. — No. 11. — P. 1105−1113 / Plenum Publishing Co: New-York.
  80. Chemistry of Condensed Matter. Tomsk Polytech University / Editor: David Vaisburd.-Novosibirsk: Nauka, 2000.-V. l.-P. 352−355.
  81. A.A., Быков В. И. Лазерная интерферометрия акустических полей, генерируемых в твердых телах плотными электронными пучками // Изв. вузов. Физика. 1997. — № 11. -С. 82−92.
  82. Л.Д., Лифшиц Е. М. Теория поля. М.: Наука, 1973. — 504 с.
  83. В.И., Чебодаев М. И., Чернов А. В. Дифракция акустических импульсов сжатия растяжения, генерируемых в твердом теле электронным пучком высокой плотности и наносекундной длительности // Изв. вузов. Физика — 2001- № 5 — С. 77−84.
  84. Д.И., Пичугин В. Ф., Чебодаев М. И. Влияние термического сопротивления контакта диэлектрик металл на температурное поле в диэлектрике при облучении ионным пучком // Изв. вузов. Физика. -2001. -№ 4. -С.39−43.
  85. Д.И., Пичугин В. Ф., Чебодаев М. И. Методика определения термического сопротивления контакта диэлектрик подложка при интенсивных режимах облучения диэлектрика // Изв. вузов. Физика. -2001.-№ 12.-С. 36−43.
  86. РвачевВ.Л., Слесаренко А. П. Алгебра логики и интегральные преобразования в краевых задачах. Киев: Наукова думка, 1976.287 с.
  87. Физико-химические свойства окислов: Справочник / Под ред. Г. В. Самсонова. -М.: Наука, 1978.-471 с.
  88. Ziegler J.F., Biersack J.P., LittmarkK. Stopping and ranges of ions in Matter. New York: Pergamon Press, 1985. — 371 p.
  89. Д., Таннехилл Дж., Плетчер Р. Вычислительная гидромеханика и теплообмен.- М.: Мир, 1990.- Т. 1.- 382 с.
  90. Ю.П., Ганин Е. А. Контактное термическое сопротивление. -М.: Энергия, 1977.- 328 с.
  91. В.П., ЗографИА., ЛабунецВ.С. Динамика погрешностей средств измерения. Л.: Энергоатомиздат. Ленингр. отд-ние, 1990. -192 с.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!