Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Взаимодействие электромагнитных импульсов с непрерывнонеоднородными электропроводными средами

Диссертация: Взаимодействие электромагнитных импульсов с непрерывнонеоднородными электропроводными средами
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Хотя природа взаимодействия электромагнитных волн и электромагнитных импульсов со сплошными средами описывается в классическом случае с помощью одних и тех же фундаментальных соотношений — уравнений Максвелла, — однако подходы к решению получаемых систем уравнений различаются. Поэтому возникает необходимость отдельного рассмотрения механизма взаимодействия электромагнитных импульсов со средами… Читать ещё >

Взаимодействие электромагнитных импульсов с непрерывнонеоднородными электропроводными средами (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ГЛАВА 1. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПОСТОЯННЫХ И ПЕРЕМЕННЫХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ С ОДНОРОДНЫМИ И НЕОДНОРОДНЫМИ ПРОВОДЯЩИМИ СПЛОШНЫМИ СРЕДАМИ ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР)
    • 1. 1. Распространение электромагнитных возмущений в однородных электропроводных сплошных средах, вызванных падением на их поверхности электромагнитных импульсов с обостренными фронтами
    • 1. 2. Взаимодействие постоянных и переменных электромагнитных полей с неоднородными проводящими средами
    • 1. 3. Области применения электромагнитного зондирования конденсированных сред электромагнитными импульсами
  • ГЛАВА 2. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ НЕСТАЦИОНАРНЫХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ С ПОЛУ БЕСКОНЕЧНЫМИ ОДНОРОДНЫМИ ПРОВОДЯЩИМИ СРЕДАМИ
    • 2. 1. Уравнения электродинамики сплошных сред. Постановка задачи о взаимодействии плоского электромагнитного импульса с однородным электропроводным полупространством
    • 2. 2. Распространение электромагнитного возмущения, вызванного падением на поверхность однородного электропроводного полупространства
    • 6. — образного электромагнитного импульса
      • 2. 3. Взаимодействие электромагнитного импульса ступенчатой формы с однородным проводящим полупространством
  • ГЛАВА 3. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПЛОСКИХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЗМУЩЕНИЙ В СЛАБОНЕОДНОРОДНЫХ ПРОВОДЯЩИХ ПОЛУБЕСКОНЕЧНЫХ СПЛОШНЫХ СРЕДАХ (МЕТОД ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫХ ПРИБЛИЖЕНИЙ)
    • 3. 1. Постановка задачи о взаимодействии плоских электромагнитных импульсов со слабонеоднородным электропроводным полупространством
    • 3. 2. Импульсы ступенчатой и прямоугольной форм
    • 3. 3. Импульс 8-образной формы
  • ГЛАВА 4. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ИМПУЛЬСА СТУПЕНЧАТОЙ ФОРМЫ С НЕПРЕРЫВНОНЕОДНОРОДНЫМ ПРОВОДЯЩИМ ПОЛУПРОСТРАНСТВОМ
    • 4. 1. Распространение электромагнитного возмущения в неоднородном полупространстве с удельной электропроводностью ст = l/((3 z + у) вызванного падением на его поверхность импульса ступенчатой формы
    • 4. 2. Решение задачи о взаимодействии ступенчатого импульса с непрерывнонеоднородным электропроводным полупространством методом конечных разностей
  • ГЛАВА 5. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПЕРЕМЕННЫХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ С ПЛОСКИМ ПРОВОДЯЩИМ СЛОЕМ
    • 5. 1. Решение обратной задачи о взаимодействии плоской монохроматической электромагнитной волны с однородным электропроводным слоем
    • 5. 2. Электромагнитное поле в плоском электропроводном слое, вызванное падением на него электромагнитного импульса ступенчатой формы
    • 5. 3. Взаимодействие электромагнитного импульса ступенчатой формы с плоским слабонеоднородным проводящим слоем (метод последовательных приближений)

Исследование взаимодействия электромагнитного излучения с конденсированными средами представляло и будет представлять научный интерес, поскольку излучение может не только эффективно изменять физико-механические свойства материала, но и позволяет определить бесконтактным способом многие важнейшие характеристики изучаемого вещества и процессов, происходящих в нем. В первом случае речь идет, как правило, о взаимодействии мощного лазерного излучения с веществом, а во втором — об электромагнитном зондировании излучением малой интенсивности различных объектов с целью определения их физических характеристик. В частности, если исследуемая среда является металлом или полупроводником, то ее зондирование позволяет определить степень чистоты материала, выяснить динамику носителей заряда, а также характер их взаимодействия как друг с другом, так и с другими объектами в теле.

Хотя природа взаимодействия электромагнитных волн и электромагнитных импульсов со сплошными средами описывается в классическом случае с помощью одних и тех же фундаментальных соотношений — уравнений Максвелла, — однако подходы к решению получаемых систем уравнений различаются. Поэтому возникает необходимость отдельного рассмотрения механизма взаимодействия электромагнитных импульсов со средами. Наибольший интерес вызывают случаи, когда в качестве таких импульсов выступают электромагнитные импульсы с обостренными фронтами. Примером могут служить импульсы ступенчатой, прямоугольной, гауссовой форм, в предельном случае 5-образные, а также различные негармонические сигналы малой длительности. Благодаря широкому спектру частот, поля импульсных возмущений имеют ряд преимуществ перед электромагнитными волнами при их использовании для изучения свойств конденсированных сред. Так, например, при зондировании проводящих сред в гармоническом режиме поле за счет скин-эффекта экспоненциально затухает с увеличением расстояния от поверхностидля полей же импульсных возмущений, имеющих широкий спектр частот, отмечается гораздо более медленное их затухание, пропорциональное некоторой отрицательной степени расстояния.

В качестве изучаемых сред могут выступать: различные жидкости (как искусственного, так и природного характера), геологические среды (верхний слой земной коры, горные породы, полезные ископаемые, грунты и пр.), материалы, изготовляемые с помощью современных технологий (композиты, полупроводники) и многие другие. Встречаются вещества с постоянной по объему проводимостью. Однако реальные объекты часто обладают неоднородной проводимостью: однородной с включениями, у которых электрические свойства отличаются от свойств вмещающей среды, кусочно-однородной, слоисто-неоднородной со слоями одинаковой или переменной толщины и непрерывнонеоднородной. При этом наибольший интерес представляет решение обратных задач, в которых по характеристикам отраженного или прошедшего сигналов удается восстановить координатную зависимость удельной электропроводности среды. Вместе с тем решение обратных задач, как правило, сопряжено со значительными математическими трудностями, а их аналитические решения удается получить лишь в некоторых простых случаях. Поэтому иногда бывает целесообразно решение большого числа прямых задач, используемых в качестве базовых для интерпретации результатов экспериментального зондирования электропроводных сред. В геофизике такой метод получил название «метода палеток».

В настоящее время наблюдается значительный прогресс в создании генераторов электромагнитных импульсов с обостренными фронтами. Это в значительной мере стимулирует интерес к теоретическому изучению процессов зондирования такими импульсами конденсированных сред с самыми различными профилями электропроводности. При этом считается, что под действием электромагнитных возмущений, возникающих в среде при падении на ее поверхность электромагнитного импульса, не происходит изменение физических свойств среды. Кроме того, рассматриваемые среды считаются немагнитными, а удельная электропроводность среды и ее диэлектрическая проницаемость неизменными во времени.

Цель работы. Теоретическое исследование в линейном приближении процессов взаимодействия электромагнитных импульсов ступенчатой, прямоугольной и 5-образной форм с однородными и неоднородными полуограниченными и ограниченными по одной координате сплошными средами, имеющими различные профили удельной электропроводности.

Научная новизна.

1. Использован метод последовательных приближений для решения задач о взаимодействии электромагнитных импульсов различной формы со слабонеоднородными по отношению к электропроводности средами.

2. Исследована пространственно-временная динамика электромагнитного поля в однородных и неоднородных полупространстве и плоском слое, вызванного падением на их поверхности электромагнитных импульсов ступенчатой, прямоугольной и 8-образной форм. В частности, по временным зависимостям напряженности электрического и индукции магнитного полей на поверхности полупространства можно оценить характерное значение проводимости среды, а в некоторых случаях и установить ее профиль.

3. Численными методами получено решение задачи о взаимодействии электромагнитного импульса ступенчатой формы с полупространством, удельная электропроводность которого является произвольной функцией нормальной к поверхности координаты. Показано, что в условиях применимости метода последовательных приближений результаты численного и аналитического решений совпадают.

Научные положения, выносимые на защиту. На защиту выносятся следующие результаты, полученные в данной диссертационной работе:

1. Результаты теоретического исследования взаимодействия электромагнитных импульсов ступенчатой, прямоугольной и 5-образной форм с однородным электропроводным полупространством.

2. Возможность применения метода последовательных приближений для нахождения пространственно-временных характеристик электромагнитного поля, вызванных падением на слабонеоднородную проводящую среду электромагнитных импульсов с обостренными передними фронтами.

3. Точное решение задачи о взаимодействии электромагнитного импульса ступенчатой формы с неоднородным полупространством, удельная электропроводность которого изменяется обратно пропорционально квадрату линейной функции.

4. Численное решение задачи о динамике возмущения электромагнитного поля в полупространстве с произвольным профилем электропроводности при нормальном падении на него ступенчатого импульса.

5. Возможность определения проводимости однородного плоского слоя (обратная задача) по результатам его зондирования плоской монохроматической электромагнитной волной.

6. Решение задачи о взаимодействии электромагнитного импульса ступенчатой формы с однородным и слабонеоднородным (ct,(z) = уехр (-az)) проводящим плоским слоем.

Методы исследования. Математическую основу диссертации составляют уравнения классической электродинамики, которые решаются методом последовательных приближений с использованием операционного исчисления, а также численных методов. За нулевое приближение принята среда с однородной проводимостью. Проведены расчеты для первого приближения, учитывающего непрерывную зависимость электропроводности от координаты. Методом конечных разностей найдено численное решение одномерной задачи о взаимодействии электромагнитного импульса ступенчатой формы с проводящим полупространством, имеющим произвольную неоднородность электропроводности, и выполнена оценка погрешности его аппроксимации.

Достоверность полученных результатов обеспечивается: использованием апробированных методик решениясоответствием найденных решений результатам других авторовсогласием решений, полученных аналитически, решениям, найденным с помощью численных методов, для которых выполнена оценка погрешностисовпадением решений в процессе применения к данной модели среды разных математических подходов.

Практическая ценность состоит в расширении круга задач о взаимодействии электромагнитных импульсов с различными средами, решаемых как аналитически, так и численно. Полученные в работе результаты могут быть использованы для изучения физических свойств конденсированных сред бесконтактными методами с помощью электромагнитных импульсов.

Апробация работы. Основные результаты работы докладывались на Всероссийской конференции «Необратимые процессы в природе и технике» (Москва, 2001), Второй Всероссийской конференции «Необратимые процессы в природе и технике» (Москва, 2003), III Международном семинаре «Компьютерное моделирование электромагнитных процессов в физических, химических и технических системах» (Воронеж, 2004), The XXI International Conference on Relaxation Phenomena in Solids (RPS-21) (Воронеж, 2004).

В 2003 — 2004 гг. работа была поддержана Министерством образования РФ, грант № А 03 — 2.13 — 75.

Личный вклад автора. Автором были найдены аналитические решения задач о взаимодействии электромагнитного импульса 5-образной формы с однородным и слабонеоднородным для разных профилей удельной электропроводности проводящим полупространством, о взаимодействии электромагнитного импульса ступенчатой формы с однородным и слабонеоднородным по проводимости полупространством и плоским слоем, получено точное решение задачи о падении на границу проводящего полупространства электромагнитного импульса ступенчатой формы в случае, когда удельная электропроводность среды изменяется обратно пропорционально квадрату линейной функции координаты. Методом конечных разностей выполнен численный расчет напряженности электрического поля импульса, распространяющегося в непрерывнонеоднородном проводящем полупространстве с произвольным законом изменения удельной электропроводности, и получена оценка погрешности данного метода.

Публикации. Основные результаты, представленные в диссертации, опубликованы в 7 работах.

Структура и объем работы. Диссертация изложена на 145 страницах, иллюстрируется 39 рисунками, сопровождается одной таблицей и включает в себя введение, 5 глав, общие выводы и список используемой литературы, включающий 147 наименований.

ОБЩИЕ ВЫВОДЫ.

В работе в линейном приближении проведено математическое моделирование электромагнитного зондирования однородных и неоднородных по отношению к электропроводности полупространства и слоя некоторыми электромагнитными импульсами. В отношении всех других материальных констант исследуемая среда считается однородной, а их численные значения — постоянными в пространстве и времени.

1. Найдены аналитические решения задачи о взаимодействии электромагнитного импульса 8-образной формы с однородным проводящим полупространством, которые являются фундаментальными, что позволяет исследовать динамику электромагнитного поля в среде в случае, когда падающий импульс имеет произвольную форму. В качестве примера рассмотрен импульс ступенчатой формы: координатно-временные характеристики поля для этого случая совпадают с известными результатами.

2. Удельная электропроводность слабонеоднородных по отношению к электропроводности сплошных сред представлена в виде суммы постоянного значения и малой добавки, представляющей непрерывную функцию одной из пространственных координат, отвечающей за неоднородность среды. Для таких сред методами последовательных приближений и операционного исчисления найдены аналитические координатно-временные зависимости напряженности электрического и индукции магнитного полей в полупространстве и плоском слое при различных профилях удельной электропроводности в процессе взаимодействия с ними электромагнитных импульсов ступенчатой и 8-образной форм. Поскольку с помощью линейной комбинации двух импульсов ступенчатой формы легко «построить» импульс прямоугольной формы любой длительности, полученные решения автоматически дают пространственно-временное поведение поля для зондирующего импульса прямоугольной формы.

3. С использованием методов операционного исчисления найдено точное аналитическое решение задачи о взаимодействии плоского электромагнитного импульса ступенчатой формы с полупространством, удельная электропроводность которого обратно пропорциональна квадрату линейной функции координаты. Варьируя значения входящих в выражение для проводимости произвольных констант, можно получить необходимый набор решений прямых задач импульсного зондирования среды.

4. Методом конечных разностей выполнен численный расчет задачи о взаимодействии электромагнитного импульса ступенчатой формы с непре-рывнонеоднородным по проводимости полупространством, позволяющий определить пространственно — временное распределение поля в среде при произвольной координатной зависимости удельной электропроводности. Сделана оценка погрешности этого метода. В качестве примера рассмотрена слабонеоднородная среда с экспоненциально убывающим профилем проводимости.

5. Получено уравнение, которое в неявном виде определяет проводимость однородного плоского слоя при взаимодействии с ним плоской монохроматической электромагнитной волны (обратная задача). В качестве определяющих параметров здесь выступают частота волны, толщина слоя, отношение амплитуд на задней и передней границах слоя. В двух предельных случаях это уравнение удается разрешить аналитически относительно электропроводности материала слоя.

Автор выражает искреннюю и глубокую благодарность кандидату физико-математических наук, профессору Соболеву Сергею Владимировичу за помощь и внимание при выполнении настоящей работы, доктору физико-математических наук, профессору Родионову Александру Андреевичу за полезные консультации, кандидату физико-математических наук Лунёву Сергею Александровичу за помощь при выполнении численного расчета и обсуждение результатов. В заключение хочу поблагодарить своего мужа Кочуру Алексея Вячеславовича за понимание и поддержку во время многих трудных и напряженных периодов при выполнении работы.

Основное содержание диссертации отражено в следующих работах:

1. Киселёва (Кочура) Е.П., Соболев С. В. Зондирование непрерывно-неоднородной электропроводной среды импульсами ступенчатой и прямоугольной формы // Тез. докл. Всероссийской конференции «Необратимые процессы в природе и технике». Москва, 23 — 25 января, 2001. с. 91.

2. Кочура Е. П., Соболев С. В., Шпилёва А. В. Распространение и затухание электромагнитного возмущения в электропроводном полупространстве, вызванного падением на его поверхность электромагнитного импульса 5-образной формы // Тез. докл. Второй Всероссийской конференции «Необратимые процессы в природе и технике». Москва, 22−24 января, 2003. с. 225 -226.

3. Кочура Е. П., Родионов А. А., Соболев С. В. Математическое моделирование процесса взаимодействия электромагнитного импульса 5-образной формы с непрерывнонеоднородной электропроводной средой // Тез. докл. Третьего Международного семинара «Компьютерное моделирование электромагнитных процессов в физических, химических и технических системах». Воронеж, 22−24 апреля, 2004. с. 11−13.

4. Кочура Е. П., Соболев С. В. О некоторых точных решениях задачи импульсного зондирования непрерывнонеоднородной среды // The XXI Conference on Relaxation Phenomena in Solids (Abstracts), Voronezh, 2004, P.259.

5. Кочура Е. П., Соболев С. В. Взаимодействие электромагнитных импульсов с вертикально-неоднородной проводящей средой // Известия вузов. Геология и разведка. 2002. № 2. с. 117−121.

6. Кочура Е. П., Родионов А. А., Соболев С. В. Взаимодействие ступенчатого импульса с непрерывнонеоднородной электропроводной средой (численный расчет) // Известия КурскГТУ. 2004. № 2(13). с. 37 — 41.

7. Кочура Е. П., Родионов А. А., Соболев С. В. Распространение 5-образного электромагнитного импульса в слабонеоднородной проводящей среде // Известия КурскГТУ. 2004. № 2(13). с. 41 -43.

Показать весь текст

Список литературы

  1. А.А., Никифоров М. Г. Расчет субнаносекундных обострителей генераторов ЭМИ // Тез. докл. Четвертого междунар. Совещания — семинара «Инженерно — физические проблемы новой техники «. М.: МГТУ, 1996.
  2. Ю.А., Буянов Ю. И., Визирь В. А. и др. Генератор мощных импульсов сверхширокополосного электромагнитного излучения // Приборы и техника эксперимента, 1997, № 5, с. 72 76.
  3. В.П., Коровин С. Д., Пегель КВ. и др. Генерация мощных наносе-кундных импульсов электромагнитного излучения // Письма в ЖТФ, 1994, т. 20, Вып. 14, с. 89 96.
  4. С.Н. Генераторы мощных наносекундных импульсов с полупроводниковыми прерывателями тока (обзор) // Приборы и техника эксперимента, 1999, № 4, с. 5−36.
  5. Воронков В. Б, Грехов КВ., Короткое Д. В. и др. Мощный генератор квазипрямоугольных импульсов с большой длительностью и наносекундным фронтом нарастания на основе инверсно восстанавливающихся диодов // Приборы и техника эксперимента, 2002, № 3, с. 57 59.
  6. А.А., Негода В. Г., Рева Н. В., Руденко Т. В. Исследование нестационарных электромагнитных полей при сложных формах возбуждающего импульса. М.: Труды ИЗМИРАН. 1985. — с. 142 — 152.
  7. В.В. Неустановившиеся электромагнитные волны. Л.: Изд-во ЛГУ, 1987.-239 с.
  8. JI.A. Электромагнитные волны. М.: Радио и связь, 1988. -440 с.
  9. JT.A. Распространение электромагнитных импульсов. М.: Недра, 1956.-320 с.
  10. Alumbaugh D.L., Newman G.A., Prevost L., Shadid J.N. Three-dimensional wide band electromagnetic modeling on massively parallel computers // Radio Science, 1996, v. 31, pp. 1 23.
  11. ХЪ.Шварцбург А. Б. Импульсная электродинамика негармонических сигналов// Успехи физических наук. 1994. т. 164. № 3. с. 333 335.
  12. М.Н., Короза В.И, Михайлов В. Н. К электродинамике сверхширокополосных импульсных процессов в нерегулярных линиях передачи // Доклады академии наук, 2002, т. 385, № 1, с. 51 53.
  13. Ю.А., Келдыш JJ.B. Взаимодействие электромагнитного излучения с веществом. М.: Изд-во МГУ, 1989. — 292 с.
  14. В.Н., Рева Н. В. Математические основы интегральной кинематики импульсных электромагнитных возмущений в поглощающих средах // Геофизический журнал, 2002, т. 24, № 1, с. 3 16.
  15. А.В., Терешенков Д. А. Методы и алгоритмы обработки информации при подповерхностном зондировании электромагнитными импульсами // Вестн. Верх.-Волж. отд. Акад. технол. наук РФ. Сер.: Высок, тех-нол. в радиоэлектрон., 1996, т. 2, № 1, с. 15−19
  16. Ю.Н., Кононов А. Ф., Костылев А. А., Левченко В. К. Сверхширокополосные методы и средства контроля радиолокационной заметности объектов // Зарубежная радиоэлектроника, № 6, 1994, с. 17 36.
  17. А.Г., Чайковский КБ. Влияние формы зондирующего сигнала на точность радиолокации слоистых сред // Электромагнитные волны и электронные системы, 2003, т. 8, № 2, с. 381 392.
  18. Ю.Г., Рояк М. Э., Моисеев B.C., Тригубович Г. М. МКЭ моделирование трехмерных нестационарных электромагнитных полей // Физика Земли. 1998. № 10. с. 78 — 84.
  19. Stingl A., Spielmann С., Krausz F., Szipocs R. Generation of 11-fs pulses from a Ti: sapphire laser without the use of prisms // Optics Letters, 1994, v. 19, № 3, pp. 204 206.
  20. С.А., Вислоух В. А., Чиркин А. С. Оптика фемтосекундных импульсов. М: Наука. 1988. 312 с.
  21. Э.М., Исаков В. А., Канавин А. П., Сметанин И. В. Генерация высших гармоник при распространении мощного фемтосекундного импульса в комбинационно-активной среде// Квантовая электроника. 1995. Т.22. № 2. с. 193−195.
  22. А.И. Распространение оптического УКИ в области нулевой дисперсии групповых скоростей второго порядка// Квантовая электроника. 1994. Т.21. № 8. с. 743−747.
  23. М.В. Деформации спектра короткого интенсивного лазерного импульса при его взаимодействии с веществом// Квантовая электроника, 2003. Т.ЗЗ. № 4. с. 370−376.
  24. Н.С. Об искажении волнового пакета при его распространении в усиливающей среде// Квантовая электроника. 2004. Т.34. № 4. с. 299−306.
  25. А.А. Проблемы физики взаимодействия мощного лазерного излучения с прозрачными твердыми телами в области сверхкоротких импульсов// Квантовая электроника. 2003. Т.ЗЗ. № 7. с. 639−644.
  26. И.А., Лыков В. А. Расчет генерации электромагнитной волны при взаимодействии ультракороткого лазерного импульса с веществом// Письма в ЖТФ, 1998. Т.24. № 5. с. 84−88.
  27. Е.В. Взаимодействие сверхкоротких лазерных импульсов с поверхностью полупроводника// Журнал технической физики, 1997. Т.67. № 5. с. 132−133.
  28. Nabighian M.N., Macnae J.C. Time domain electromagnetic prospecting methods. Electromagnetic methods in Applied Geophysics. SEG, 1991, v. 2, pp. 427 -479.
  29. Weaver J.T. Mathematical methods for geo-electromagnetic induction. John Wiley & Sons, Inc., 1994. 162 p.41 .Сидоров В. А. Импульсная индуктивная электроразведка. М.: Недра, 1985.- 192 с.
  30. JI.M., Даев Д. С., Карпинский А. Д. Теория полей, применяемых в разведочной геофизике. М.: Недра, 1985. — 408 с. 43 .Бурсиан В. Р. Теория электромагнитных полей, применяемых в электроразведке. JL: Недра, 1972. — 368 с.
  31. JI.JI. Основы электромагнитных зондирований. М.: Недра, 1965. — 109 с.
  32. В.В. Поля электрического и магнитного типов в электроразведке с контролируемыми источниками: Дис.. д.т.н. Новосибирск, 2000.-400 с.
  33. В.Н. Режимы и системы электромагнитных зондирований в диспергирующих средах // Геофизический журнал, 2000, т. 22, № 5, с. 22 32.
  34. А.С., Зайцев Э. Ф. Электромагнитные волны.-СПб, 1999.-158 с.
  35. А.Б. Видеоимпульсы и непериодические волны в диспергирующих средах (точно решаемые модели) // Успехи физических наук. 1998. т. 168. № I.e. 85- 103.
  36. B.C., Жаринов В. В. Уравнения математической физики. М.: Физматлит, 2003. 400 с. 54 .Wait J.R. Propagation of electromagnetic pulses in a homogeneous, conducting earth // Applied Scientific Research, 1958. 8, pp. 218 221.
  37. Ward S., Hohmann G. Electromagnetic theory for Geophysical applications, in Nabighian M.N. (ed). Electromagnetic Methods in Applied Geophysics, SEG, 1988. pp. 167−171.
  38. М.А., Шабат Б. В. Методы теории функций комплексного переменного. СПб.: Изд. «Лань», 2002. — 688 с.
  39. Л.Д., Лифшиц Е. М. Теоретическая физика. В 10 т. т. VIII. Электродинамика сплошных сред. — М.: Наука, 1992. — 568 с. 61 .Диткин В. А., Прудников А. П. Операционное исчисление. М.: Высшая школа, 1975.-407 с.
  40. Справочник по специальным функциям с формулами, графиками и математическими таблицами / под ред. М. Абрамовица и И. Стиган. М.: Наука, 1979.-832 с.
  41. Р.В., Постников Е. Б., Соболев С. В. Влияние токов смещения на взаимодействие электромагнитных импульсов малой длительности с поверхностью Земли // Изв. Вузов. Геология и разведка. 2000. № 1. с. 114−117.
  42. О.Г., Форш E.A. Применение резонатора для диагностики неод-нородностей проводимости полупроводниковых пластин // Электронный журнал «Радиоэлектроника», 2000, № 1 (http: //jre.cplire.ru/jre / janOO / 4 / text. html).
  43. Xiong Z, Tripp A.C. Electromagnetic scattering of large structure in layered earth using integral equations // Radio Science, 1995, v. 30, pp. 921 929.
  44. М.П., Попов Ю. П. Квазистационарные электромагнитные поля в неоднородных средах: Математическое моделирование. М.: Наука, 1995. -320 с.
  45. В.И. Концепция неоднородных плоских волн и волновые свойства слоистых сред // Электромагнитные волны и электронные системы, 2002, т. 7, № 6, с. 32 40.
  46. В.И., Захаров Е. В., Кокотушкин Г. А. Метод расчета магнито-теллурических полей в горизонтально-неоднородных средах // Магнито-теллурические поля в неоднородных средах. М.: Изд. МГУ, 1973. — с. 5 -52.
  47. Е.В., Ильин ИВ. Интегральные представления электромагнитных полей в неоднородной слоистой среде // Изв. АН СССР. Физика Земли, 1970, № 8, с. 62−71.
  48. Ъ.Мазалов В. Н., Пересветов В. В., Смагин С. И. Моделирование электромагнитных полей в слоистых средах с включениями. Владивосток: Даль-наука, 2000. — 292 с.
  49. ЪА.Мазалов В. Н., Смагин С. И. Электромагнитные поля дипольных источников в слоистых средах // Журнал вычислительной математики и математической физики, 2004, т. 44, № 1, с. 136 151.
  50. М.Н., Дмитриев В. И., Лебедева Н. А. Анализ трехмерных электромагнитных аномалий с помощью пленочных моделей // Физика Земли, 1991, № 3, с. 43−51.
  51. В.В. Математическое моделирование трехмерных электромагнитных полей в двумерно неоднородных средах: Дис.. к.ф.-м.н. -Хабаровский гос. ун-т, 1998. 134 с.
  52. С.Б. Процесс распространения электромагнитных импульсов в слоисто-неоднородных средах // Математическое моделирование, 2000, т. 12, № 2, с. 84- 100.
  53. С.С., Бобров Н. Ю. Электромагнитные методы при изысканиях на мерзлоте // Геофизические исследования криолитозон. М.: Наука, 1995. -Вып. 1.-е. 124- 135.
  54. Г. В., Секриеру В. Г. Исследование сред с монотонно меняющейся проводимостью магнитотеллурическим методом // Изв. АН СССР. Физика Земли, 1976, № 9, с. 58 65.
  55. ЕЛ. Математическое моделирование процессов электроразведки в слобоградиентных проводящих средах. Дис.. к.т.н. Курск, 2000. -113 с.
  56. .И., Эфрос А. Л. Теория протекания и проводимость сильно неоднородных сред // Успехи физических наук, 1975, т. 117, № 3, с. 401 -435.
  57. .Ш., Файнберг Э. Б. Электромагнитная индукция в неоднородных тонких слоях. М.: ИЗМИР АН, 1995. — 234 с.
  58. Lee T.J., Ignetic R. Transient electromagnetic response of a halfspace with exponential conductivity profile and its application to salinity mapping // Exploration Geophysics, 1994, № 25, pp. 39 51.
  59. KM. Решение трехмерных задач детальной электро и магниторазведки на основе метода объемных дипольных источников: Дис.. д.т.н.-СПб, 1998.- 141 с.
  60. А. С., Третьяков С. А. Метод возмущений в прикладной электродинамике. СПб.: СПб ГТУ, 1994. — 135 с.
  61. В.Г. Поле точечного источника тока в объемно-градиентных средах // Теория и практика электромагнитных методов исследования вещества и структуры Земли. Свердловск, 1985. — с. 38 — 41.
  62. В.Г. Вопросы теории электроразведки градиентных неоднородных сред. Автореф. дис.. канд. физ.-мат. наук. Свердловск, 1985. -13 с.
  63. О.В., Авдеев Д. Б., Кувшинов А. В. Рассеяние электромагнитного поля в неоднородной земле. Решение прямой задачи // Физика Земли, 1995, № 3, с. 17−25.
  64. .Ш., Файнберг Э. Б. Обобщенный итерационно-диссипативный метод расчета электромагнитных полей в неоднородной среде с учетом токов смещения // Физика Земли, 1995, № 2, с. 69 72.
  65. Cerv V. Modeling and analysis of electromagnetic fields in 3D inhomogene-ous media I I Survey Geophysics, 1990, v. l 1, pp. 205 230.
  66. A.A., Гропянов B.M., Михайлова КС. Упругие свойства новых керамических композиционных материалов типа «кермет» // Сборник трудов X сессии Российского Акустического общества (29 мая- 2 июня 2000 г.)ю М. 2000, с. 133 — 137.
  67. Электрические свойства полимеров / под ред. Б. К. Сажина. JL: Химия, 1977. — 192 с.
  68. .С. Диффузия в металлах. М.: Металлургия, 1976 — 247 с.
  69. Алексет{ева С.Е., Кривченко A.JT. Анализ условий сверхглубокого проникновения порошковых частиц в металлическую матрицу // Журнал технической физики. 1998, Т.68, № 7, с. 124 125.
  70. С.А. Микроволновые измерения проводимости полупроводниковых кристаллов CdF2 // Физика твердого тела. 2004, Т.46, № 9, с. 1574 1577.
  71. В.В., Трепов Г. В., Федоров Б. А., Хохлов Г. П. Электрические свойства миоголетиемерзлых пород и поглощение радиоволн в них // Изв. АН СССР. Физика Земли, 1971, с. 86 88.
  72. .Г., Альтшулер Э. Б., Шинаев А. Г. Определение параметров градиентной структуры многолетней мерзлоты при расчете заземляющих устройств // Изв. ВУЗов. Энергетика, 1981, № 2, с. 24 29.
  73. В.Е., Альтшулер Э. Б., Шинаев А. Г. О расчете по^ей сосредоточенных заземлителей в условиях многолетнемерзлых грунтов // Электричество, 1979, № 12, с. 16 20.
  74. B.C., Манжаков Б. Ц., Тилегенов К., Шатемиров Ж. К., Эмиль-беков Б.Э. Триггерный эффект слабых вибраций в твердых телах (горных породах) // Физика твердого тела. 2003, Т.45, № 12, с. 2182 2186.
  75. К.М., Негматулаев С. А., Виноградов С. Д., Дастури Т. Ю., Старков В. И. Модельные и натурные исследования очагов землетрясений. М.: Наука, 1991 143 с.
  76. .А., Хорн У. Л., Макдональд Г. А., Скотт Р. Ф. Геологические стихии. М.: Мир, 1978 440 с.
  77. Ю.П. Физика океана. СПб.: изд. РГГМУ, 2000. — 340 с.
  78. Ю. М. Океанография. JI. 1959. — 526 с.
  79. В.И., ЗаячукД.М., Старик П. М., Гарасим В. И., Краснодемский В. П. Влияние примеси гадолиния на параметры кристаллов AIVBVI, выращиваемых из расплава // Неорганические материалы, 1995, Т.31, № 10, с. 1315−1319.
  80. Иванова Л Д., Бровикова С. А., Зуссманн Г., Райнсхаус П. Зависимость однородности монокристаллов твердого раствора Bio5Sbi5Te3 от условий выращивания // Неорганические материалы, 1995, Т.31, № 6, с. 739 743.
  81. Н.И. Моделирование распределения собственных точечных дефектов в объеме бездислокационных кристаллов кремния, растущих из расплава // Неорганические материалы, 1996, Т.32, № 1, с. 7 16.
  82. Д.А., Буренин П. В. Численный метод нахождения распределения концентрации примеси в неоднородных полупроводниковых слоях по их спектрам отражения // Микроэлектроника, 1975, Т.4, № 2, с. 140 144.
  83. В.Г., Титов А. Н., Титова С. Г. Структурные характеристики и физические свойства диселенида и дителлурида титана, интеркалирован-ных кобальтом // Физика твердого тела. 2003, Т.45, № 3, с. 409 412.
  84. В.А., Сорокина Н. Е., Кувшинников С. В., Ионов С. Г. Эффект Шубникова де Газа и энергетический спектр соединений внедрения в графит с азотной кислотой // Физика твердого тела. 2003, Т.45, № 12, с. 2161 -2167.
  85. Liu Q.H. Electromagnetic field generated by an off-axis source in a cylindri-cally layered medium with an arbitrary number of horizontal discontinuities // Geophysics, 1993, v. 58, pp. 616 625.
  86. M.H., Дмитриев В. И., Мерщикова И. А. Исследование градиентных сред при глубоком электромагнитном зондировании // Изв. АН СССР. Физика Земли, 1974, № 6, с. 61 92.
  87. А.В. Научно-методические основы георадиолокации мерзлых горных пород. Дис.. д.т.н., Якутск, 2001. -343 с.
  88. В.Ю., Коссый И. А., Малых Н. И., Ямполъский Е. С. Проникновение микроволнового излучения в воду (эффект самопросветления) // Журнал технической физики. 2003, Т.73, № 11, с. 133 136.
  89. Дж.А. Теория электромагнетизма. М.-Л.:ГИТТЛ, 1948. -540 с.
  90. .С., Губатенко В. П. Аналитические решения электродинамических задач. М.: Наука, 1988. — 343 с.
  91. Я.Б., Мышкис АД. Элементы прикладной математики. М: Наука, 1965.-616 с.
  92. B.C. Обобщенные функции в математической физике. -М.: Наука, 1976.-320 с.
  93. В.А., Прудников А. П. Интегральные преобразования и операционное исчисление. М.: Наука, 1974. — 544 с.
  94. В.А., Прудников А. П. Справочник по операционному исчислению. М.: Высшая школа, 1965. — 467 с.
  95. Дёч Г. Руководство к практическому применению преобразования Лапласа и Z-преобразования. М.: Наука, 1971. — 288 с.
  96. А.А. Основы применения безразмерных величин, физическое подобие, моделирование. Липецк: Изд-во ЛЭГИ, 2000. — 132 с.
  97. Н.С. Дифференциальное и интегральное исчисления. В 2-х т. Т.2. М.: Интеграл-Пресс, 2001. — 544 с.
  98. В.И., Скобля Н. С. Методы приближенного преобразования Фурье и обращения преобразования Лапласа (справочная книга). М.: Наука, 1974.-224 с.
  99. Д., Таннехилл Дж., Плетчер Р. Вычислительная гидромеханика и теплообмен. М.: Мир, 1990. т. 1. — 384 с.
  100. А.А. Введение в теорию разностных схем. М.: Наука, 1971. -551 с.
  101. В.Ф., Полянин А. Д. Справочник по линейным обыкновенным дифференциальным уравнениям. М.: Изд-во «Факториал», 1997. — 304 с.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!