Сини электрона. 
Опыт Штерна и Герлаха

В 1922 г. немецкие физики О. Штерн и В. Герлах поставили опыты, целью которых было измерение магнитных моментов Рт атомов различных химических элементов. Для химических элементов, образующих первую группу таблицы Менделеева и имеющих один валентный электрон, магнитный момент атома равен магнитному моменту валентного электрона, т. е. одного электрона.

Идея опыта заключалась в измерении силы, действующей на атом в сильно неоднородном магнитном поле. Неоднородность магнитного поля должна быть такова, чтобы она сказывалась на расстояниях порядка размера атома. Только при этом можно было получить силу, действующую на каждый атом в отдельности.

Схема опыта изображена на рис. 3.2.8. В колбе с вакуумом 10 мм рт. ст. нагревался серебряный шарик К до температуры испарения.

Атомы серебра летели с тепловой скоростью около 100 м/с через щелевые диафрагмы В и, проходя резко неоднородное магнитное поле, попадали на фотопластинку А.

Рис. 3.2.8.

Рис. 3.2.9

Если бы момент импульса атома L_e (и его магнитный момент Р_т) мог принимать произвольные ориентации в пространстве (т. е. в магнитном поле), то можно было ожидать непрерывного распределения попаданий атомов серебра на фотопластинку с большой плотностью попаданий в середине. Но на опыте были получены совершенно неожиданные результаты: на фотопластинке получились две резкие полосы — все атомы отклонялись в магнитном поле двояким образом, соответствующим лишь двум возможным ориентациям магнитного момента (рис. 3.2.9).

Этим доказывался квантовый характер магнитных моментов электронов. Количественный анализ показал, что проекция магнитного момента электрона равна магнетону Бора:

Таким образом, для атомов серебра Штерн и Герлах показали, что проекция магнитного момента атома (электрона) на направление магнитного поля численно равна магнетону Бора.

Напомним, что.

Опыты Штерна и Герлаха не только подтвердили пространственное квантование моментов импульсов в магнитном поле, но и дали экспериментальное подтверждение тому, что магнитные моменты электронов тоже состоят из некоторого числа «элементарных моментов», т. е. имеют дискретную природу. Единицей измерения магнитных моментов электронов и атомов является магнетон Бора (h — единица измерения механического момента импульса).

Кроме того, в этих опытах было обнаружено новое явление. Валентный электрон в основном состоянии атома серебра имеет орбитальное квантовое число / = 0 (s-состояние). Но при 1=0 L = /?>//(/ +1) = О.

(проекция момента импульса на направление внешнего поля равна нулю). Возник вопрос: пространственное квантование какого момента импульса обнаружилось в этих опытах и проекция какого магнитного момента равна магнетону Бора?

В 1925 г. студенты Геттингенского университета Гаудсмит и Уленбек предположили существование собственного механического момента импульса у электрона L_s (спина) и, соответственно, собственного магнитного момента электрона Р_т.

Введение

понятия спина сразу объяснило ряд затруднений, имевшихся к тому времени в квантовой механике. И в первую очередь — результатов опытов Штерна и Герлаха.

Авторы дали такое толкование спина: электрон — вращающийся волчок. Но тогда следует, что «поверхность» волчка (электрона) должна вращаться с линейной скоростью, равной 300с, где с — скорость света. От такого толкования спина пришлось отказаться.

В современном представлении спин как заряд и масса есть свойство электрона.

П. Дирак впоследствии показал, что существование спина вытекает из решения релятивистского волнового уравнения Шредингера.

Из общих выводов квантовой механики следует, что спин должен быть квантован: L_s = hyjs (s +1), где s — спиновое квантовое число.

Аналогично проекция спина на ось z (L_sz) (ось z совпадает с направлением внешнего магнитного поля) должна быть квантована, и вектор Z может иметь (2s + 1) различных ориентаций в магнитном поле.

Из опытов Штерна и Герлаха следует, что таких ориентаций всего две: 2s + l = 2, а значит, s = ½, т. е. спиновое квантовое число имеет только одно значение.

Для атомов первой группы, валентный электрон которых находится в s-состоянии (/ = 0), момент импульса атома равен спину валентного электрона. Поэтому обнаруженное для таких атомов пространственное квантование момента импульса в магнитном поле является доказательством наличия у спина лишь двух ориентаций во внешнем поле. (Опыты с электронами в />состоянии подтвердили этот вывод, хотя картина получилась более сложной, желтая линия натрия — дуплет из-за наличия спина).

Численное значение спина электрона —

По аналогии с пространственным квантованием орбитального момента L проекция спина L_s: квантуется (как т = ±1, гак и m_s=±s). Проекция спина на направление внешнего магнитного поля, являясь квантовой величиной, определяется выражением.

где m_s — магнитное спиновое квантовое число, т₅=± ½, т. е. может принимать только два значения, что и наблюдается в опыте Штерна и Гсрлаха.

Итак, проекция спинового механического момента импульса на направление внешнего магнитного поля может принимать два значения:

Так как мы всегда имеем дело с проекциями, то, говоря, что спин имеет две ориентации, имеем в виду две проекции.

Проекция спинового магнитного момента электрона на направление внешнего магнитного поля

Р е.

Отношение —— =—= у — спиновое гиромагнитное отношение.

^Lsz ^те