Результаты моделирования. 
Устойчивость зависимости интегральной информативности от расстояния до небесных тел солнечной системы

В процессе моделирования было установлено, что полученные результаты для ИИ в моделях С37 и C37D совпадают с точностью до 11 знака после запятой. Таким образом, можно без особой погрешности использовать одну из этих моделей. На рис. 2 представлены данные нормированной интегральной информативности для Солнца в 10 моделях, перечисленных в таблице 2. Зависимость нормированной интегральной информативности от расстояния до Солнца и Венеры в общем случае можно представить в виде /2,4/:

(1).

Здесь численные коэффициенты определяются по совокупности данных для каждой модели. Наиболее достоверно зависимость ИИ от расстояния до Солнца выявляется в модели C34D. В этом случае имеем:

A=2.6592, B=0.5035, C=1.2211.

Достоверность аппроксимации данных квадратным полиномом для других моделей приведена в таблице 3. Наихудшая достоверность получается в модели C11D, содержащей наименьшее число категорий и описывающей наименьшее число случаев. Отметим, что в работах /2,4/ путем обработки данных для модели С37 на сетках нескольких масштабов были получены следующие значения коэффициентов формулы (1): A=2.4222, B=0.5139, C=0.8233. Таким образом, значения коэффициентов, полученных в наилучшей модели C34D, не слишком сильно отличаются от средних значений, полученных в модели С37.

На рис. 2 представлена зависимость ИИ от расстояния до Плутона во всех исследованных моделях. Из приведенных на этом рисунке данных можно сделать вывод, что некоторые детали зависимости ИИ от расстояния до Плутона повторяются во всех моделях. Зависимость нормированной интегральной информативности от расстояния до Сатурна, Урана, Нептуна и Плутона в общем случае можно представить в виде /2,4/:

(2).

Здесь численные коэффициенты определяются по совокупности данных для каждого небесного тела в каждой модели. Наибольшая достоверность при аппроксимации данных квадратичным полиномом достигается для Плутона в модели C37D25R — см. таблицу 4. Для этого случая находим:

A=4.2915, B=0.4587, C=0.615.

Отметим, что среднее значение этих коэффициентов, полученное по совокупности данных для Сатурна, Урана, Нептуна и Плутона в модели М150 составляет А=2.7418, В=0.4572, С=1.1311 — см. /2,4/.

Таблица. 3. Достоверность аппроксимации ИИ от расстояния до небесных тел в различных моделях — R2. Максимальные значения выделены жирным шрифтом.

Для удаленных небесных тел Солнечной системы — Урана и Нептуна наблюдается относительная устойчивость зависимости ИИ от расстояния при изменении числа категорий и общего числа случаев — см. таблицу 3. Это можно объяснить тем, что эти зависимости формируется под влиянием годичного движения Земли вокруг Солнца, что способствует накоплению сигнала. В случае Плутона это правило нарушается, хотя в деталях нормированные значения ИИ для этого небесного тела повторяются довольно точно — рис. 3. Для Венеры наилучшая аппроксимация зависимости ИИ от расстояния наблюдается в модели С64 — рис. 4, а наихудшая — в модели C11D, как и для Солнца.

Отметим, что во всех рассмотренных случаях существует такая комбинация категорий, своя для каждого небесного тела, что зависимость ИИ от расстояния до соответствующего тела имеет наибольшую достоверность аппроксимации. Отсюда можно сделать вывод, что каждое небесное тело воспринимается независимо от других, причем характер восприятия можно установить путем анализа категорий соответствующей модели. Например, зависимость ИИ от расстояния до Урана и Нептуна одинаково хорошо распознается в любой модели при любой комбинации параметров, т. е. характер зависимости ИИ от расстояния до этих небесных тел практически не изменяется при изменении числа категорий — рис. 5−6. Следовательно, влияние этих небесных тел проявляется через все категории, затрагивает все стороны жизни субъектов. С другой стороны, Венера наилучшим образом распознается в моделях С100 и С64, содержащих большое число высокоспециализированных категорий, а влияние Сатурна наиболее заметно в модели C22D — рис. 7.

гравитационный чувствительность гормональный регулирование Отметим, что данные на рис. 4−7 представлены в абсолютных единицах (Бит) (тогда как на рис. 2−3 приведены нормированные значения ИИ), что позволяет сравнить масштаб изменения ИИ для трех планет — Венеры, Урана и Нептуна. Можно заметить, что хотя гравитационные потенциалы Венеры, Урана и Нептуна изменяются в одном масштабе — рис. 1, реакция на воздействие этих планет не является одинаковой.

Учитывая, что ИИ характеризует дисперсию информативности, вычисленную для данного множества категорий модели (аналог температуры), можно построить зависимость средней (по 22 ячейкам модели М22) интегральной информативности от общего числа случаев — рис. 8. Из этих данных следует, что хотя общее число случаев изменяется от 13 479 до 123 671 (т.е. на один порядок), среднее значение ИИ изменяется очень слабо в случае Урана, Нептуна и Плутона, но довольно сильно в случае Сатурна, Солнца и Венеры, причем в последнем случае зависимость является немонотонной. Это указывает на то, что реакция на воздействие далеких небесных тел — Урана, Нептуна и Плутона является однотипной, охватывающей все категории, тогда как реакция на воздействие видимых небесных тел — Солнца, Венеры и Сатурна, является избирательной, зависящей от состава категорий.

Отметим, что зависимости (1−2), установленные в работах /2,4/, наблюдаются во всех исследованных моделях, что хорошо видно при сравнении данных для нормированных значений ИИ, как на рис. 2−3. В случае Урана и Нептуна рассеяние данных не слишком велико даже для ненормированных значений ИИ — рис. 5−6. Для Венеры, как и для Солнца, характерно значительное рассеяние данных, полученных в разных моделях, поэтому эти данные необходимо сравнивать в приведенных координатах, как на рис. 2. В этом случае данные легко обобщаются на основе уравнения (1) простой параболической зависимостью.