При анализе и расчете переходных процессов в цепях пользуются двумя законами (правилами) коммутации и начальными условиями.
Первый закон коммутации гласит: в любой ветви с индуктивностью ток и магнитный поток в момент коммутации сохраняют те значения, которые они имели непосредственно перед коммутацией, и впоследствии изменяются с этих значений. Иначе говоря: ток в индуктивности L не может изменяться скачком, т. е. /L(0_) = iL(0+).
Второй закон коммутации читается так: в любой ветви с емкостью напряжение и заряд в момент коммутации сохраняют те значения, которые они имели непосредственно перед коммутацией, и впоследствии изменяются с этих значений. Иначе говоря, напряжение на емкости С не может изменяться скачком, т. е. ис(0_) = и(.(0+).
Этими законами объясняются постулированные выше переходные процессы в цепях по рис. 7.1, б, в (ключ К в положении 1).
Доказательства законов коммутации основаны на том, что энергия, запасаемая в индуктивности 3L= 0,5Ы или емкости Эс= 0,5Ш?, не может возрасти (уменьшится) мгновенно. Она может возрасти (уменьшится) во времени только плавно (непрерывно), без скачков. В противном случае мощность Р — d3 / dt —> (c)о (Р = (1Э / dt —> 0) при t —> 0, что физически невозможно.
Значения тока в индуктивности L и напряжения на емкости С в момент, предшествующий коммутации, называются начальными условиями. В рассмотренных примерах iL(0) = iL(0_) = 0, ис(0) = ис(0_) = 0.
