Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Исследование методом ЯКР эффектов неоднородного распределения зарядов в соединениях YBa2 Cu3 O7-y с уровнем допирования вблизи оптимального

Диссертация: Исследование методом ЯКР эффектов неоднородного распределения зарядов в соединениях YBa2 Cu3 O7-y с уровнем допирования вблизи оптимального
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Изучение высокотемпературной сверхпроводимости (ВТСП) в купратах, открытой Мюллером и Беднорцем в 1986 году, остается одним из центральных направлений физики конденсированного состояния. Несмотря на большие усилия как экспериментаторов, так и теоретиков, природа этого явления остается не вполне выясненной. Хорошо известно, что исходным соединением купратного ВТСП является антиферромагнитный… Читать ещё >

Исследование методом ЯКР эффектов неоднородного распределения зарядов в соединениях YBa2 Cu3 O7-y с уровнем допирования вблизи оптимального (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ГЛАВА 1. Аппаратура и методика эксперимента. Образцы
    • 1. 1. Импульсный ЯМР/ЯКР спектрометр с цифровым управлением
    • 1. 2. Криогенное оборудование. Термометрия
    • 1. 3. Методика измерения спектров ЯКР, времен спин-решеточной и поперечной релаксации
    • 1. 4. Образцы
  • ГЛАВА 2. Исследования спектров ЯКР Си (2) в соединениях YBa2Cu307j ТтВа2Сиз07 и ТтВагСщОв. Анализ формы линии спектров в рамках модели «сужения благодаря движению»
    • 2. 1. Проблема формы линии в ВТСП
    • 2. 2. Теоретическое описание сужения спектральных линий, обусловленного движением
    • 2. 3. Спектры ЯКР Си (2) в У1хРгхВа2Сиз07 (х = 0, 0.1): разложение на компоненты и получение неискаженных спектров
    • 2. 4. Спектр ЯКР Си (2) в Уо9Рго.1Ва2Сиз07 при Т = 100 К: пробное описание в модели движущихся полос
    • 2. 5. Форма линии ЯКР Си (2) в соединениях УВагСизСЬ, ТтВа2СизС>7 и TmBa2Cu
  • ГЛАВА 3. Исследования спектров ЯКР Си (2) и Си (1) в соединениях YBa2Cu307-y: Температурная зависимость ширины линии ЯКР
    • 3. 1. Проблема дополнительного уширения линий ЯКР Си (2) и Си (1) в
  • ВТСП со структурой 1237и 1248 ниже Тс
    • 3. 2. Спектры ЯКР Си (2) и Си (1) в YBa2Cu307-y
    • 3. 3. О влиянии поверхности кристаллитов на ширину линии ЯКР меди
    • 3. 4. Псевдощелевое состояние ВТСП
    • 3. 5. Расчет температурной зависимости ширины линии ЯКР Си (2) в YBa2Cu307y
  • ГЛАВА 4. Исследования продольной и поперечной релаксации ядер Си (2) и Си (1) в УВагСизОу-у Фазовая диаграмма УВа2Сиз07-у при Т< Тс
    • 4. 1. Аномалии в поперечной релаксации ядер Си (2) в УВа2Сиз07у: обзор литературных данных
    • 4. 2. Теория поперечной релаксации ядер Си (2) в YBaCuO
    • 4. 3. Поперечная релаксация ядер Си (2) в УВа2Сиз07у
    • 4. 4. Поперечная релаксация ядер Си (1) в УВа2Сиз07у
    • 4. 5. Продольная релаксация ядер Си (2) и Си (1) в УВа2Сиз07у
    • 4. 6. Анализ экспериментальных результатов. Фазовая диаграмма YBa2Cu307-y при Т < Тс

Изучение высокотемпературной сверхпроводимости (ВТСП) в купратах, открытой Мюллером и Беднорцем в 1986 году [1], остается одним из центральных направлений физики конденсированного состояния. Несмотря на большие усилия как экспериментаторов, так и теоретиков, природа этого явления остается не вполне выясненной. Хорошо известно, что исходным соединением купратного ВТСП является антиферромагнитный диэлектрик. Допирование дырками плоскостей СиОг приводит к тому, что соединение становится металлическим и при температуре ниже критической — сверхпроводящим. При этом дальний антиферромагнитный порядок разрушается, однако сильные антиферромагнитные корреляции спинов продолжают существовать. Вопрос о роли такого «динамического» антиферромагнетизма в явлении сверхпроводимости купратов (в частности, в механизме спаривания) активно дискутируется до сих пор. Другая проблема связана с так называемым электронным фазовым расслоением в ВТСП-системах. Дело в том, что целый ряд экспериментальных данных и теоретических соображений указывает на возможность расслоения фаз в ряде ВТСП, особенно в области недодопированных составов. Это расслоение происходит на микроскопических масштабах, так что система разбивается на металлические (сверхпроводящие) и диэлектрические (антиферромагнитные) домены с характерными размерами порядка нескольких межатомных расстояний. Эти домены имеют форму полос и в англоязычной литературе именуются как stripe domains или, просто, stripes. Вопрос о том, каким образом происходит фазовое расслоение и в какой связи с явлением сверхпроводимости оно находится, также является предметом оживленных споров. Решающую роль в исследовании одномерных корреляций зарядов и спинов в ВТСП-купратах сыграли эксперименты по рассеянию нейтронов.

В 1995 году Транквада с сотрудниками в экспериментах по дифракции нейтронов в Lai.48Ndo.4Sro.i2Cu04 обнаружили упругое рассеяние при двух парах волновых векторов, отличных от антиферромагнитного волнового вектора Q = (0.5, 0.5, 0) на {±€, 0, 0) и (0, ±s, 0) с ?•" 0.12 [2, 3] (волновые векторы указаны в единицах обратной решетки). Впоследствии было показано, что два типа магнитных пиков возникает вследствие того, что исследуемый кристалл содержит в равных пропорциях домены, направления, а или b в которых перпендикулярны (двойниковые домены) [4]. Помимо магнитных пиков, при (2±-2е, 0,0) были обнаружены пики, косвенно характеризующие зарядовую структуру. Появление рассеяния в несоразмерных позициях было интерпретировано Транквадой и др. как доказательство существования статической stripe-фазы, в которой допированные дырки собираются в доменных стенках, разделяющих антиферромагнитные домены [2,3]. При этом период спиновой сверхструктуры 1/г" 8 (в единицах кристаллической решетки) в два раза больше периода зарядовой сверхструктуры (½е), поскольку соседние антиферромагнитные домены ориентированы антифазно. Температура, при которой появляются зарядовые пики, выше температуры появления магнитных пиков. Это указывает на то, что магнитное упорядочение в системе вызывается перераспределением зарядов. Нужно отметить, что в образце Lai.4sNdo.4Sro.i2Cu04 концентрация Sr близка к 1/8 и сверхпроводимость подавлена. Впоследствии для выяснения взаимосвязи между образованием stripe-фазы и явлением сверхпроводимости Транквада и др. методом упругого рассеяния нейтронов исследовали два сверхпроводящих образца с концентрацией Sr 0.15 и 0.20 [5]. Они представили доказательства, что в этих образцах зарядовое упорядочение присутствует также и конкурирует со сверхпроводимостью.

Следует сказать, что впервые рассеяние нейтронов в несоразмерных позициях было обнаружено многими исследователями в соединении.

La2-xSrxCii04 еще в 1991;92 годах. Хотя в тех случаях рассеяние было неупругим, зависимость несоразмерного расщепления s от концентрации Sr х [6] оказалась такой же, как и в образцах, дотированных Nd, в которых наблюдалось несоразмерное упругое рассеяние, приписанное статическим stripes [5]. Это наводило на мысль, что спиновые и зарядовые корреляции в обеих системах принципиально одинаковы. Статическая природа stripes в соединениях, допированных Nd, объясняется пиннингом динамических корреляций искажениями кристаллической решетки. Такие искажения (структурный фазовый переход из низкотемпературной орторомбической (НТО) в низкотемпературную тетрагональную (НТТ) фазу [2,3]) возникают в результате допирования Nd, который имеет меньший ионный радиус, по сравнению со Sr.

В соединениях УВагСщОб+х методом неупругого рассеяния нейтронов также были обнаружены несоразмерные магнитные и зарядовые флуктуации [7, 8, 9], причем в работе [9] было показано, что волновой вектор зарядовых флуктуаций вдвое больше волнового вектора спиновых флуктуаций [8], что согласуется со з^ттре-моделью. Однако, в случае УВагСизОб+х ситуация оказалась более сложной. Во-первых, попытки обнаружить статическое спиновое или зарядовое упорядочение не имели успеха [9]. Во-вторых, в отличие от соединений La2-xSrxCu04 в спектре спиновых возбуждений УВагСизОб+х при некотором значении энергии Ег наблюдается резонанс [10]. Резонансная энергия подчиняется соотношению Ег~квТс для недодопированных образцов и выходит на постоянное значение Ег" 40 мэВ в области оптимального допирования. В-третьих, в отличие от соединений La2-xSrxCu04, в УВагСизОб+х несоразмерность е зависит от энергии, s уменьшается при приближении к Ег [10]. В-четвертых, несоразмерные спиновые флуктуации в УВа2СизОб+х с энергиями, меньшими Ег, имеют структуру, сходную со структурой несоразмерных флуктуаций в La2-xSrxCu04. Имеется, однако, следующее существенное различие. В то время как в La2-xSrxCu04 несоразмерность спиновых флуктуации е пропорциональна Тс для всей области допирования вплоть до оптимального допирования, где? выходит на постоянное значение 1/8 [6], в УВа2СизОб+х ?пш (Е) увеличивается вместе с Тс в области малого допирования и внезапно перестает изменяться при достижении значения 1/10 для х > 0.6 [10]. В рамках stripe-шод^ш максимальные значения s, равные 1/10 и 1/8 означают, что минимальное расстояние между stripes равно пяти постоянным кристаллической решетки в УВа2Си3Об+х и четырем в La2-xSrxCu04. В-пятых, несоразмерные спиновые флуктуации в La2-xSrxCu04 наблюдаются при температурах выше Тс. Такие флуктуации в УВагСизОб+х присутствуют выше Тс в недодопированных соединениях с х < 0.6, в соединениях с высоким допированием они наблюдаются только вблизи резонанса в сверхпроводящем состоянии [10].

Очевидно, что еслимодель является универсальной для всех ВТСП-купратов, то она должна объяснять также особенности несоразмерных спиновых флуктуаций в соединении УВа2СизОб+хОднако, в настоящее время не совсем ясно, как объяснить различия в спиновой динамике, обнаруженные в экспериментах по дифракции нейтронов в соединениях La2-xSrxCu04 и УВа2СизОб+х в рамках stripe-модели. В частности, насыщение несоразмерности s для УВа2СизОб+х при х>0.6, когда концентрация дырок продолжает возрастать с допированием, выглядит странно. Для соединения La2-xSrxCu04 насыщение е при х > 0.12 естественно связывается с насыщением концентрации дырок. Следует ли думать, что в УВа2СизО<5+х при х > 0.6 плотность дырок в stripes возрастает? К сожалению, эксперименты по дифракции нейтронов не могут дать ответ на вопрос об амплитуде зарядовой модуляции, а также о том, какая доля средней плотности дырок пространственно промодулирована, вся или только некоторая часть.

В недавней работе [11] методом дифракции нейтронов косвенным образом исследуются зарядовые флуктуации в УВа2Си3Оу у = 6.45, 6.6, 6.8, 6.95) по аномалии, производимой ими в дисперсии фононов. Для соединений с малым уровнем допирования (у = 6.45,6.6) было найдено, что волновой вектор зарядовых флуктуаций в два раза больше волнового вектора спиновых флуктуаций, как и ожидается в обычной ^и/?е-модели. Для соединений с у = 6.8, 6.95 результаты были иными. Не наблюдалось заметного магнитного рассеяния в позициях, определяемых половиной волнового вектора зарядовых флуктуаций. Таким образом, результаты для образцов с высоким уровнем допирования не противоречили модели зарядовых stripes, в то время в спиновой подсистеме неоднородное распределение не наблюдалось. Полученная в работе [11] зависимость волнового вектора зарядовых флуктуаций от допирования подразумевала, что зарядовые stripes становятся ближе по мере увеличения допирования. Минимальное расстояние между stripes, которое можно оценить из данных работы [11], равно четырем постоянным кристаллической решетки (образец с у = 6.95), как и в соединении La2-xSrxCu04.

Несмотря на разницу в динамике несоразмерных спиновых флуктуаций в двух типах соединений, La2-xSrxCu04 и УВагСизОб+х, следует отметить принципиальное сходство в структуре и зависимости от допирования флуктуаций в La2-xSrxCu04 и в УВагСизОб+х при х < 0.6. Это сходство, а также одномерная природа несоразмерных спиновых флуктуаций в УВагСизОб. б [4], согласуется с формированием stripes в УВа2СизОб+х для концентрации р дырок в плоскости Cu02, меньшей 0.1 (х < 0.6). Несоразмерные спиновые флуктуации в соединениях УВагСизОб+х с высоким уровнем допирования (х > 0.6), возможно, имеют иное микроскопическое происхождение, чем в соединениях с низким уровнем допирования.

Однако, даже в соединениях с низким уровнем допирования детализация структуры stripes требует дальнейших исследований. В недавней работе [12] методом диффузного рассеяния рентгеновских лучей в широком диапазоне температур от 300 до 14.3 К исследовался кристалл УВагСизОб. бзБыли обнаружены пики в диффузном рассеянии, соответствующие волновому вектору 0.4,0, 0). Известно, что такая сверхструктура может соответствовать кислородному упорядочению в кислород-дефицитных цепях СиОх. Однако интенсивность пиков аномально возрастала при понижении температуры ниже 220 К, когда диффузия кислорода в цепях заморожена. Кроме того, была обнаружена модуляция диффузного рассеяния вдоль с*, указывающая на корреляцию между плоскостями С11О2 и цепями СиОо. бзКорреляция также возрастала с понижением температуры. Результаты были интерпретированы авторами как появление при низких температурах волн зарядовой плотности (ВЗП) в плоскостях Cu02, причем, по мнению авторов, в процессе своего формирования эти ВЗП используют кислородное упорядочение в цепях, как некий шаблон. Наличие зарядовых флуктуаций в позиции 0.4, 0, 0) в отличие от позиции 0.2, 0, 0), найденной в экспериментах по рассеянию нейтронов [11], авторы объясняют тем, что в действительности пик в позиции 0.2, 0, 0) соответствует спиновым stripes, которые как раз и соизмеримы с наблюдаемыми ими зарядовыми stripes.

Рассмотренные выше экспериментальные работы убедительно свидетельствуют о неоднородном (статическом или динамическом) распределении зарядов и спинов в ВТСП-купратах. Вместе с тем, как в соединениях с низким, так и с высоким уровнем допирования все еще далеко от полного понимания. Например, экспериментальные результаты, интерпретированные в рамках stripe-модели, также согласуются с моделью несоразмерных волн зарядовой и спиновой плотности. Поэтому дальнейшие исследования электронного строения купратов различными методами представляются актуальными. Методы ядерного магнитного и электронного парамагнитного резонанса (ЯМР и ЭПР) зарекомендовали себя как мощные инструменты для изучения электронных свойств ВТСП-соединений, в частности фазового расслоения [13, 14]. Метод ядерного квадрупольного резонанса (ЯКР), применяемый отдельно или в комбинации с методом ЯМР, также оказался весьма эффективным при исследовании купратов еще в начале эпопеи ВТСП [15]. Метод ЯКР имеет ряд достоинств: для наблюдения резонанса не требуется внешнее магнитное поле и появляется возможность исследовать поликристаллические неориентированные образцы. Частота ЯКР, будучи пропорциональной градиенту электрического поля (ГЭП), может служить очень чувствительным монитором малых атомных смещений или любых модификаций в распределении зарядов. Логично поэтому, что после появления работ [2,3] многие пытались исследовать stripes также и методом ЯКР [16,17,18,19,20]. Например, ЯКР-исследования меди в соединениях Lai.6-x-yMxNyCu04 (М = Nd, EuN = Sr, Ва) обнаружили уменьшение интенсивности сигнала ЯКР при охлаждении и его практическое исчезновение при низких температурах («wipeout» phenomenon) [17, 18]. Было замечено, что величина исчезающей доли сигнала имеет такую же температурную зависимость, как и интенсивность пиков сверхструктуры в экспериментах по дифракции нейтронов [3]. Температура, при которой сигнал ЯКР начинал пропадать (7жр), совпадала с температурой появления зарядовых пиков сверхструктуры в нейтронных экспериментах. Это указывало на то, что причиной исчезновения сигнала ЯКР действительно является упорядочение зарядов. К сожалению, основываясь только на эффекте исчезновения сигнала ЯКР, невозможно определить локальную структуру stripes. Однако такую информацию можно получить при низких температурах, когда зарядовые флуктуации становятся достаточно медленными, и сигнал ЯКР появляется вновь [19, 20]. Помимо исчезновения сигнала ЯКР, было найдено [17, 18, 19], что при Тякр происходит резкое изменение кинетики поперечной релаксации ядер меди от гауссово-лоренцевой к лоренцевой (одноэкспоненциальной), при этом в скорости поперечной релаксации наблюдается хорошо выраженный максимум [19]. В работе [19] также отмечается изменение при Тякр кинетики спин-решеточной релаксации. Это показывает, что изучение динамических характеристик ЯКР — поперечной и продольной релаксации — также может быть полезным при исследовании процессов упорядочения зарядов в купратах.

Исчезновение сигнала ЯКР меди при низких температурах исследовалось и в соединении YBa2(Cui-xZnx)30y (х = 0,0.2) [21,22]. К сожалению, как и в случае экспериментов по рассеянию нейтронов, ситуация здесь оказалась более сложной. В недопированных цинком образцах исчезновение сигнала ЯКР наблюдалось только при у <6.5. В образцах, допированных Zn, исчезновение сигнала ЯКР наблюдалось в широкой области изменения у. В отличие от соединений Lai.6-x-yMxNyCu04 (М = Nd, EnN = Sr, Ва), исследовавшихся в работах [17, 18, 19], в которых исчезновение сигнала ЯКР происходило внезапно при температуре Тякр, в соединениях УВа2(Сиос^по.о2)зОу исчезновение сигнала с понижением температуры проявляется постепенно. Это отличие, по мнению авторов, означает, что в YBa2(Cu0.98Zn0.02)3Oy переход к упорядочению зарядов в виде stripes может отсутствовать. Исчезновение сигнала ЯКР авторы объясняют возникновением зарядовых неоднородностей вследствие локализации электронов, при этом они не конкретизируют механизм локализации. Авторы подчеркивают, что исчезновение сигнала появляется тогда, когда распределение зарядов начинает флуктуировать достаточно медленно, чтобы ядра могли «видеть» его неоднородность в пределах частотной шкалы ЯКР, независимо от того, существует или нет зарядовое упорядочение в виде stripes.

Нужно отметить, что особый интерес к исследованию stripes в последнее время вызван возможной их связью с так называемыми псевдощелевыми аномалиями в ВТСП [23]. Например, в работе [12] отмечается, что температура, при которой интенсивность диффузного рассеяния рентгеновских лучей начинает аномально увеличиваться, совпадает с температурой, при которой в данном соединении появляются псевдощелевые аномалии, обнаруживаемые другими экспериментальными методами. Строятся различные теории происхождения псевдощели (см., например, обзор [24]), и общее мнение ВТСП-сообщества таково, что понимание природы и свойств псевдощелевого состояния может стать ключом к пониманию механизма ВТСП. Одна из возможностейобразование псевдощелевой фазы в результате какого-либо упорядочения зарядов (например, stripes). Как предполагают, эта фаза конкурирует со сверхпроводящей фазой, что может оказаться важным при построении фазовой диаграммы ВТСП.

Изучение псевдощелевых аномалий в ВТСП-купратах имеет и существенное прикладное значение. В работе [25] показывается, что псевдощель оказывает заметное влияние на такие характеристики сверхпроводников, как критический ток и критические магнитные поля. Оптимальное допирование для максимизации этих характеристик несколько отличается от допирования, при котором Тс максимально, и реализуется в окрестности некоторого критического допирования, при котором псевдощель исчезает.

Целью настоящей работы являлось систематическое экспериментальное исследование характеристик ЯКР меди в соединениях УВа2Сиз07у (у < 0.08), выявление их особенностей, связанных с проявлением эффектов неоднородного распределения зарядов в плоскостях СиОг, и интерпретация полученных экспериментальных результатов. Нужно отметить, что наша работа по исследованию электронного фазового расслоения в купратах под руководством профессора Теплова М. А. началась еще в 1994 году, когда большинства цитируемых здесь работ по stripes еще не было. Ссылки на эти работы Теплова и др. будут приведены в главе 2.

Научная новизна исследований заключается в следующем: 1) Проведены систематические измерения спектров ЯКР плоскостной меди в соединениях УВа2Си307, ТтВа2Сиз07 и TmBa2Cu408 при температурах 4.2 — 300 К. Общее свойство формы линии ЯКР в этих соединениях — то, что она промежуточная между гауссовой и лоренцевой. Показано, что наблюдаемая форма линии ЯКР может быть описана в рамках модели, подразумевающей, что ядро Си (2) находится попеременно в двух состояниях с различными частотами ЯКР. Этот факт косвенно свидетельствует о неоднородном распределении зарядов в плоскостях Cu02 в виде волн зарядовой плотности.

2) Проведены систематические измерения ширины линии ЯКР плоскостной и цепочечной меди в образцах УВа2Сиз07у (у < 0.08) при температурах 4.2−300 К. Найдено, что по мере уменьшения температуры ниже критической ширина линии ЯКР монотонно увеличивается, напоминая своим температурным ходом поведение сверхпроводящей щели. Установлено, что уширение имеет квадрупольную природу. Для объяснения температурной зависимости ширины линии ЯКР принят сценарий заторможенного движения волн зарядовой плотности. Проведенные количественные оценки по порядку величины и характеру температурной зависимости согласуются с результатами измерений.

3) Проведены систематические измерения скоростей поперечной и продольной релаксации ядер меди в образцах УВа2Сиз07у (у < 0.08). Подтверждено наличие максимума в скорости поперечной релаксации плоскостной меди при Т= 35 К и уверенно зарегистрирован еще один максимум, вблизи 47 К. Показано, что механизм поперечной релаксации при Т = 47 К имеет магнитную природу. На основании полученных экспериментальных результатов, уточнена фазовая диаграмма сверхпроводящего состояния УВа2Сиз07у при у < 0.08.

Практическая ценность работы. Проведенные исследования формы линии ЯКР, температурных зависимостей ширины линии ЯКР и скорости поперечной ядерной релаксации плоскостной меди в ТтВа2Сиз07, TmBa2Cu408 и УВа2Сиз07-у (у < 0.08) существенно дополняют картину неоднородного распределения зарядов в этих типах веществ, полученную другими методами (рассеяние нейтронов, ARPES, мюонная спектроскопия и др.). Установлены новые факты в пользу того, что так называемая псевдощелевая фаза купратов связана со скользящими зарядово-токовыми волнами, по крайней мере, при индексах допирования вблизи оптимального. Уточненная фазовая диаграмма УВагСизС^-у вблизи оптимального допирования может быть полезной для понимания природы и свойств псевдощелевых аномалий в купратах, а также при постановке новых экспериментов.

Автор защищает:

1) Результаты экспериментальных исследований при температурах 4.2 -300 К спектральных и релаксационных характеристик ЯКР Си (2) и Си (1) в образцах ТтВа2Си307, ТтВагСщОв и УВа2Сиз07-у (у < 0.08).

2) Интерпретацию экспериментальных результатов, обобщенную в разделе «Заключение» .

Апробация работы. Основные результаты работы докладывались на 14-м Международном симпозиуме по ядерным квадрупольным взаимодействиям (Пиза, 1997 г.), 16-м Международном симпозиуме по ядерным квадрупольным взаимодействиям (Хиросима, 2001 г.), 32-м Всероссийском совещании по физике низких температур (Казань, 2000 г.), Всероссийской молодежной научной школе «Актуальные проблемы магнитного резонанса и его приложений» (Казань, 1997, 2000, 2001 гг.), итоговых научных конференциях Казанского университета (Казань, 2000, 2001 гг.).

Публикации. По теме диссертации опубликовано 10 работ, в том числе 4 статьи в научных журналах [55, 56, 95, 153].

Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка цитируемой литературы. В диссертации нет обзорной главы. Она построена таким образом, что все необходимые сведения и ссылки на литературные источники даются по ходу изложения,.

Заключение

.

Проведенные экспериментальные исследования свидетельствуют о неоднородном распределении свободных зарядов в плоскостях С11О2 соединений УВагСизСЬ-у (у < 0.08) в виде динамических зарядово-токовых волн. Основные результаты работы:

1) Проведены систематические измерения спектров ЯКР плоскостной меди в соединениях УВа2Сиз07, ТшВа2Сиз07 и TmBa2Cii408 при температурах 4.2−300 К. Количественно проанализирована форма линии ЯКР в этих соединениях. Показано, что наблюдаемая форма линии ЯКР, промежуточная между гауссовой и лоренцевой, может быть описана в рамках модели, подразумевающей, что ядро Си (2) находится попеременно в двух состояниях с различными частотами ЯКР. Наиболее вероятная причина разницы в частотах — волны зарядовой плотности в плоскостях Cu02. Оценена скорость движения волн зарядовой плотности. Показано, что допирование соединения УВа2Сиз07 празеодимом приводит к замедлению движения волн зарядовой плотности.

2) Проведены систематические измерения ширины линии ЯКР плоскостной и цепочечной меди в образцах УВа2Сиз07у (у < 0.08) при температурах 4.2−300 К. Найдено, что по мере уменьшения температуры ниже критической ширина линии ЯКР монотонно увеличивается, напоминая своим температурным ходом поведение сверхпроводящей щели. Установлено, что уширение имеет квадрупольную природу. Для интерпретации дополнительного квадрупольного уширения ниже Тс предложен сценарий заторможенного движения волн зарядовой плотности с комплексным параметром порядка Gk = S^ + при этом за уширение линии ЯКР ниже Тс ответственна-компонента волн зарядовой плотности. Проведенные количественные оценки по порядку величины и характеру температурной зависимости согласуются с результатами измерений.

3) Проведены систематические измерения скоростей поперечной и продольной релаксации ядер меди в образцах УВагСщСЬ-у (у <0.08) при температурах 4.2 — 300 К. Подтверждено наличие максимума в скорости поперечной релаксации плоскостной меди при Т= 35 К и уверенно зарегистрирован еще один максимум, вблизи 47 К. Показано, что механизм поперечной релаксации при Т = 47 К имеет магнитную природу. Для интерпретации экспериментальных результатов использован сценарий сосуществования сверхпроводящей фазы и зарядово-токовых волн. На основании полученных экспериментальных результатов предложено уточнение фазовой диаграммы сверхпроводящего состояния УВагСизСЬ-у вблизи оптимального допирования.

В завершение хочется отметить, что результаты наших исследований получили отклик в работах [106,150, 154, 155], что свидетельствует о значимости полученных результатов.

Автор глубоко признателен Теплову Михаилу Александровичу, чьи идеи были основным мотивом всех проведенных экспериментальных исследований. Автор искренне благодарен Дуглаву Александру Васильевичу и Егорову Александру Васильевичу за научное руководство после смерти Теплова Михаила Александровича. Особую благодарность автор выражает Ерёмину Михаилу Васильевичу за анализ и интерпретацию экспериментальных результатов, многочисленные дискуссии.

Автор благодарен Крюкову Е. В. и Савинкову А. В. за совместную деятельность, а также коллективу кафедры квантовой электроники и радиоспектроскопии и лаборатории МРС.

Работа поддержана Российской программой «Сверхпроводимость», проект № 98 014−1.

Показать весь текст

Список литературы

  1. J.G. Bednorz and К.A. Miiller. Possible high Tc superconductivity in Ba-La-Cu-0 system 1.Z. Phys. B, v. 64, iss. 1, pp. 189−193 (1986).
  2. J.M. Tranquada, B.J. Sternlieb, J.D. Axe, Y. Nakamura, and S. Uchida. Evidence for stripe correlations of spins and holes in copper oxide superconductors I/ Nature, v. 375, iss. 6532, pp. 561−563 (1995).
  3. J.M. Tranquada, J.D. Axe, N. Ichikawa, Y. Nakamura, S. Uchida, and B. Nachumi. Neutron-scattering study of stripe-phase order of holes and spins in LaU8Ndo.4Sro.i2Cu04 // Phys. Rev. B, v. 54, iss. 10, pp. 7489−7499 (1996).
  4. H.A. Mook, P. Dai, F. Dogan, and R.D. Hunt. One-dimensional nature of the magnetic fluctuations in ТВа2Си3Об. б H Nature, v. 404, iss. 6779, pp. 729−731 (2000).
  5. J.M. Tranquada, J.D. Axe, N. Ichikawa, A.R. Moodenbaugh, Y. Nakamura, and S. Uchida. Coexistence of, and competition between, superconductivity and charge-stripe order in La j, 6-xNdo, 4SrxCu04 I I Phys. Rev. Lett., v. 78, iss. 2, pp. 338−341 (1997).
  6. P. Dai, H.A. Mook, and F. Dogan. Incommensurate magnetic fluctuations in YBa2Cu306.6IIVbys. Rev. Lett., v. 80, iss. 8, pp. 1738−1741 (1998).
  7. H.A. Mook, P. Dai, S.M. Hayden, G. Aeppli, T.G. Perring, and F. Dogan. Spin fluctuations in YBa2Cu306.6 U Nature, v. 395, iss. 6702, pp. 580−5 821 998).
  8. Н.А. Mook and F. Dogan. Charge fluctuations in YBa2Cu307-x high-temperature superconductors И Nature, v. 401, iss. 6749, pp. 145−1 471 999).
  9. P. Dai, H.A. Mook, R.D. Hunt, and F. Dogan. Evolution of the resonance and incommensurate spin fluctuations in superconducting YBa2CusO^+x II Phys. Rev. B, v. 63, 54 525 (20 pages) (2001).
  10. H.A. Mook and F. Dogan. Charge fluctuations in УВа2Сщ06+х superconductors //Physica C, v. 364−365, pp. 553−557 (2001).
  11. Z. Islam, S.K. Sinha, D. Haskel, J.C. Lang, G. Srajer, D.R. Haeffner, B.W. Veal, H.A. Mook. X-ray-diffraction study of charge-density-waves and oxygen-ordering in УВа2СизОб+х H http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/110 390.
  12. O.H. Бахарев, А. Г. Володин, А. В. Дуглав, А. В. Егоров, М. В. Ерёмин, А. Ю. Завидонов, О. В. Лавизина, М. С. Тагиров, М. А. Теплов. ЯМР меди и празеодима в двухфазном соединении Pri.85Ce0.i5CuO4-y // ЖЭТФ, т. 101, вып. 2, стр. 693−712 (1992).
  13. Н.Е. Алексеевский, И. А. Гарифуллин, Н. Н. Гарифьянов, Б. И. Кочелаев, А. В. Митин, В. И. Нижанковский, JI.P. Тагиров, Г. Г. Халиуллин, Е. П. Хлыбов. Электронные свойства системы YBa2Cu3O7-S // Письма в ЖЭТФ, т. 48, вып. 1, стр. 36−38 (1988).
  14. D. Brinkmann. How NQR contributes to the understanding of high-temperature superconductors I/ J. Mol. Str., v. 345, pp. 167−172 (1995).
  15. Г. Б. Тейтельбаум, Е. Л. Вавилова, Б. Бюшнер, X. Лютгемайер. Электронное фазовое расслоение в низкотемпературной тетрагональной фазе лантан-стронциевых купратов по данным ЯКР 139La И Письма в ЖЭТФ, т. 67, вып. 5, стр. 344−349 (1998).
  16. A.W.Hunt, P.M. Singer, K.R. Thurber, and T. Imai. 63Си NQR measurement of stripe order parameter in La2-xSrxCu04 П Phys. Rev. Lett., v. 82, iss. 21, pp. 4300−4303 (1999).
  17. P.M. Singer, A.W. Hunt, A.F. Cederstrom, and T. Imai. Systematic 63Си NQR study of the stripe phase in LaL6-xNdo.4SrxCu04for 0.07 < x < 0.25 II Phys. Rev. B, v. 60, iss. 22, pp. 15 345−15 355 (1999).
  18. T. Sawa, M. Matsumura, and H. Yamagata. Cu-NQR study of spin-charge stripe order in La2-x-yEuySrxCu04 with x = 1/8 II J. Phys. Soc. Jpn., v. 70, iss. 12, pp. 3503−3506 (2001).
  19. G.B. TeitePbaum, B. Buchner, and H. de Gronckel. Си NQR study of the stripe phase local structure in the lanthanum cuprates II Phys. Rev. Lett., v. 84, iss. 13, pp. 2949−2952 (2000).
  20. Y. Kobayashi, T. Miyashita, M. Ambai, T. Fukamachi, and M.Sato. Absence of the «wipeout» phenomenon in the NQR spectra of YBa2Cu зОб. в1 II J. Phys. Soc. Jpn., v. 69, iss. 8, pp. 2435−2438 (2000).
  21. Y. Kobayashi, T. Miyashita, M. Ambai, T. Fukamachi, and M. Sato. Си NQR study on the «wipeout» phenomenon in YBa2Cu3Oy И J. Phys. Soc. Jpn., v. 70, iss. 4, pp. 1133−1136(2001).
  22. V.J. Emery, S.A. Kivelson, and O. Zachar. Spin-gap proximity effect mechanism of high-temperature superconductivity // Phys. Rev. B, v. 56, iss. 10, pp. 6120−6147 (1997).
  23. B. Batlogg and C.M. Varma. The underdoped phase of cuprate superconductors //Phys. World, v. 13, iss. 2, p. 33 (2000).
  24. J.L. Tallon, G.V.M. Williams, and J.W. Loram. Factors affecting the optimal design of high-Tc superconductors the pseudogap and critical doping I I Physica C, v. 338, iss. 1−2, pp. 9−17 (2000).
  25. A.B. Егоров. Спин-спиновое взаимодействие в ван-флековских парамагнетиках и магнитная релаксация жидкого Не в контакте с этими веществами // Дисс. на соиск. уч. ст. канд. физ.-мат. наук, Казань, 1990.
  26. О.Н. Бахарев. Экспериментальное исследование ядерного магнитного резонанса в высокотемпературных сверхпроводниках Prj.ssCeo.isC^-y и ТтВа2Сиз07-у II Дисс. на соиск. уч. ст. канд. физ.-мат. наук, Казань, 1992.
  27. Y. Xu and W. Guan. Ion-size effect on Tc in (.R1.xPr^Ba2Cus07-y systems (R = Nd, Eu, Gd, Dy, Y, Er, and Yb) //Phys. Rev. B, v. 45, iss. 6, pp. 3176−3179(1992).
  28. K. Mori, Y. Kawaguchi, T. Ishigaki, S. Katano, S. Funahashi, and Y. Hamaguchi. Crystal structure and critical temperature of RBa2Cu4Os (R = Tm, Er, Ho, Y, Dy andGd) //Physica C, v. 219, iss. 1−2, pp. 176−182 (1994).
  29. P.W. Anderson. A mathematical model for the narrowing of spectral lines by exchange or motion II J. Phys. Soc. Jpn., v. 9, iss. 3, pp. 316−339 (1954).
  30. Ч. Сликтер. Основы теории магнитного резонанса II Москва: Изд-во «Мир», 1981.
  31. А.И. Бурштейн. Лекции по курсу «Квантовая кинетика», часть 1 Н Новосибирск: Изд-во Новосибирского университета, 1968, стр. 129 187.
  32. E.L. Halm and D.E. Maxwell. Spin echo measurements of nuclear spin coupling in molecules II Phys. Rev., v. 88, iss. 5, pp. 1070−1084 (1952).
  33. Jl.K. Аминов, M.A. Теплов. Ядерный магнитный резонанс в редкоземельных ван-флековскш парамагнетиках И УФН, т. 147, вып. 1, стр. 49−82(1985).
  34. О.Н. Бахарев, М. В. Ерёмин, М. А. Теплов. Упорядочение магнитных кластеров в плоскостях Си02 сверхпроводящих соединений 1−2-3 // Письма в ЖЭТФ т. 61, вып. 6, стр. 499−503 (1995).
  35. М.А. Теплов, Д. Вагнер, А. В. Дуглав, Е. В. Крюков, О. Б. Марвин, И. Р. Мухамедшин. Особые свойства сверхдопированньгх соединений 1−2-3- ЯКР Си (2) и ЯМР Тт в ТтВа2СизОх при низких температурах II ЖЭТФ, т. 109, вып. 2, стр. 689−705 (1996).
  36. М.А. Теплов, Е. В. Крюков, А. В. Дуглав, А. В. Егоров, К. Мори.
  37. Электронное фазовое расслоение в ТтВа2Си408 // Письма в ЖЭТФ, т. 63, вып. 3, стр. 214−220 (1996).
  38. E.B. Крюков. Исследование методами ЯМР и ЯКР фазового расслоения в сверхпроводниках ТтВа2Сщ0^х и ТтВа2Си408 II Дисс. на соиск. уч. ст. канд. физ.-мат. наук, Казань, 1997.
  39. W.A. MacFarlane, J. Bobroff, P. Mendels, L. Cyrot, H. Alloul, N. Blanchard, G. Collin, and J.-F. Marucco. Planar 17О NMR study of РгуУ1^Ва2Си30б+х I I http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/201 019.
  40. C. Morais Smith, A.H. Castro Neto, and A.V. Balatsky. Tc suppression in co-doped striped cuprates II Phys. Rev. Lett., v. 87, iss. 17, 177 010 (4 pages) (2001).
  41. C.H. Booth, F. Bridges, J.B. Boyce, T. Claeson, Z.X. Zhao, P. Cervantes.1.cal disorder in the oxygen environment around praseodymium in Y-xPrxBa2Cu307 from x-ray-absorption fine structure II Phys. Rev. B, v. 49, pp. 3432−3442 (1994).
  42. J.M. Tranquada. Charge stripes and spin correlations in copper-oxide superconductors //Physica C, v. 282−287, pp. 166−169 (1997).
  43. K. Schwarz, C. Ambrosch-Draxl, P. Blaha. Charge distribution and electric-field gradients in YBa2Cu307-x II Phys. Rev. В., v. 42, iss. 4, pp. 2051−2061 (1990).
  44. T. Shimizu. On the electric field gradient at copper nuclei in oxides II J. Phys. Soc. Jpn., v. 62, iss. 2, pp. 772−778 (1993).
  45. B.W. Statt, P.C. Hammel, Z. Fisk, S-W. Cheong, F.C. Chou, D.C. Johnston, J.E. Schirber. Oxygen ordering and phase separation in La2Cu04+sll Phys. Rev. B, v. 52, iss. 21, pp. 15 575−15 581 (1995).
  46. P. Schweiss, W. Reichardt, M. Braden, G. Collin, G. Heger, H. Claus, A. Erb. Static and dynamic displacements in RBa2C, u3O7−5 (R=Y, Ho- 5=0.05, 0.5): A neutron-diffraction study on single crystals II Phys. Rev. B, v. 49, iss. 2, pp. 1387−1396 (1994).
  47. T.R. Sendyka, W. Dmowski, T. Egami, N. Seiji, H. Yamauchi, S. Tanaka. Temperature dependence of the local structure of УВа2Сщ08 // Phys. Rev. B, v. 51, iss. 10, pp. 6747−6750 (1995).
  48. J.M. Tranquada, P.M. Gehring, G. Shirane, S. Shamoto, M. Sato. Neutron-scattering study of the dynamical spin susceptibility in УВа2СизОб. б // Phys. Rev. B, v. 46, iss. 9, pp. 5561−5575 (1992).
  49. B.J. Sternlieb, J.M. Tranquada, G. Shirane, M. Sato, S. Shamoto. q dependence of the dynamic susceptibility %"(q, co) in superconducting YBa2Cu306.6 (TC=46K) II Phys. Rev. B, v 50, iss. 17, pp. 12 915−12 919 (1994).
  50. J.L. Tallon, C. Bernhard, H. Shaked, R.L. Hitterman, J.D. Jorgensen. Generic superconducting phase behavior in high-Tc cuprates: Tc variation with hole concentration in YBa2Cu307-s I I Phys. Rev. B, v. 51, iss. 18, pp. 12 911−12914(1995).
  51. М.А. Teplov, Yu.A. Sakhratov, A.Y. Dooglav, A.Y. Egorov, E.V. Krjukov, and O.P. Zaitsev. Stripe motion in Cu02 planes of Yj-xPrxBa2Cus07 as observed from the Cu (2) quadrupole resonance II Письма в ЖЭТФ, т. 65, вып. 10, стр. 782−787 (1997).
  52. A.V. Dooglav, A.V. Egorov, E.V. Krjukov, Yu.A. Sakhratov, M.A. Teplov, and Yu. Xu. Shape of the Cu (2) spectra in YBa2Cu307, TmBa2CusOj and TmBa2Cu40s II Письма в ЖЭТФ, т. 66, вып. 9, стр. 594−598 (1997).
  53. D. Brinkmann. Probing crystallographic and materials properties ofY-Ba-Cu-O superconductors by NMR and NQRII Materials and Crystallographic Aspects of HTc-Superconductivity, edited by E. Kaldis, Kluwer Academic Publishers (1994), pp. 225−248.
  54. S. Kramer and M. Mehring. Low-temperature charge ordering in the superconducting state of YBa2Cu2O7-S II Phys. Rev. Lett., v. 83, iss. 2, pp. 396−399 (1999).
  55. K. Kumagai, K. Nozaki, Y. Matsuda. Charged vortices in high-temperature superconductors probed by NMR // Phys. Rev. B, v. 63, 144 502 (5 pages) (2001).
  56. H. Zimmermann, M. Mali, D. Brinkmann, J. Karpinski, E. Kaldis, and S. Rusiecki. Copper NQR and NMR in the superconductor YBa2Cu40s+x II PhysicaC, v. 159, iss. 5, pp. 681−688 (1989).
  57. Y. Itoh, H. Yasuoka, Y. Fujiwara, Y. Ueda, T. Machi, I. Tomeno, K. Tai, N. Koshizuka, and S. Tanaka. Си (2) nuclear spin-spin relaxation in YBa2Cu306.89, YBa2f3Cu)307^, and YBa2Cu4Os II J. Phys. Soc.1. Jpn., v. 61, iss. 4, pp. 1287−1298(1992).
  58. M. Mali, J. Roos, H. Keller, J. Karpinski, and K. Conder. Oxygen isotope effect of the plane-copper NQR frequency in YBa2Cu4Os H http://xxx.lanl.g0v/abs/cond-mat/112 212.
  59. B. Grevin, Y. Berthier, and G. Collin. In-plane charge modulation below Tcand charge-density-wave correlations in the chain layer in YBa2Cu3Oj II Phys. Rev. Lett., v. 85, iss. 6, pp. 1310−1313 (2000).
  60. M.B. Садовский. Псевдощель в высокотемпературных сверхпроводниках II УФН, т. 171, вып. 5, стр. 539−564 (2001).
  61. J.L. Tallon and J.W. Loram. The doping dependence of T* what is the real high-Tcphase diagram? И Physica C, v. 349, iss. 1−2, pp. 53−68 (2001).
  62. W.W. Warren, Jr., R.E. Walstedt, G.F. Brennert, R.J. Cava, R. Tycko, R.F. Bell, and G. Dabbagh. Си spin dynamics and superconducting precursor effects in planes above Tc in YBa2Cu30e.7 II Phys. Rev. Lett., v. 62, iss. 10, pp. 1193−1196 (1989).
  63. H. Alloul, T. Ohno, and P. Mendels. 89Y NMR evidence for a fermi-liquid behavior in YBa2Cu306+x II Phys. Rev. Lett., v. 63, iss. 16, pp. 1700−1703 (1989).
  64. J.W. Loram, K.A. Mirza, J.R. Cooper, and J.L. Tallon. Superconducting and normal state energy gaps in Yo.sCao.2Ba2Cu307S from the electronic specific heat II Physica C, v. 282−287, pp. 1405−1406 (1997).
  65. J.W. Loram, J. Luo, J.R. Cooper, W.Y. Liang, and J.L. Tallon. Evidence on the pseudogap and condensate from the electronic specific heat II J. Phys. Chem. Solids, v. 62, pp. 59−64 (2001).
  66. Ch. Renner, B. Revaz, J.-Y. Genoud, K. Kadowaki, and O. Fischer. Pseudogap precursor of the superconducting gap in under- and overdoped Bi2Sr2CaCu208+sH Phys. Rev. Lett, v. 80, iss. 1, pp. 149−152 (1998).
  67. A.G. Loeser, Z.-X. Shen, D.S. Dessau, D.S. Marshall, C.H. Park, P. Fournier, and A. Kapitulnik. Excitation gap in the normal state of underdoped Bi2Sr2CaCu20s+s H Science, v. 273, iss. 5273, pp. 325−329 (1996).
  68. E.V. Emery, S.A. Kivelson. Importance of phase fluctuations in superconductors with small superfluid density // Nature, v. 374, iss. 6521, pp. 434−437 (1995).
  69. M. Randeria. Precursor pairing correlations and pseudogaps II http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/9 710 223.
  70. D. Pines. Understanding high temperature superconductors: progress and prospects II Physica C, v. 282−287, pp. 273−278 (1997).
  71. D. Pines. Quantum protectorates in the cuprate superconductors H Physica C, v. 341−348, pp. 59−62 (2000).
  72. M.V. Eremin, I. A. Larionov, S.V. Varlamov. CDW scenario for pseudogap in normal state of bilayer cuprates II Physica B, v. 259−261, pp. 456−457 (1999).
  73. R.S. Markiewicz, C. Kusko, and V. Kidambi. Pinned Balseiro-Falicov model of tunneling and photoemission in the cuprates II Phys. Rev. B, v. 60, iss. 1, pp. 627−644 (1999).
  74. L. Benfatto, S. Caprara, and C. Di Castro. Gap and pseudogap evolution within the charge-ordering scenario for superconducting cuprates И Eur. Phys. J. B, v. 17, iss. 1, pp. 95−102 (2000).
  75. J.L. Tallon, J.W. Loram, G.V.M. Williams, J.R.Cooper, I.R. Fisher, J.D. Johnson, M.P. Staines, and C. Bernhard. Critical doping in overdoped high-Tc superconductors a quantum critical point? II http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/9 911 157.
  76. V.M. Krasnov, A. Yurgens, D. Winkler, P. Delsing, and T. Claeson. Evidence for coexistence of the superconducting gap and the pseudogap in Bi-2212 from intrinsic tunneling spectroscopy // Phys. Rev. Lett., v. 84, iss. 25, pp. 5860−5863 (2000).
  77. V.M. Krasnov. Interlayer tunneling spectroscopy of Bi2Sr2CaCu& a look from inside on the doping phase diagram of high Tc superconductors II http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/201 287.
  78. I. Eremin, M. Eremin, S. Varlamov, D. Brinkmann, M. Mali, and J. Roos. Spin susceptibility and pseudogap in YBa2Cu408: An approach via a charge-density-wave instability I I Phys. Rev. B, v. 56, iss. 17, pp. 1 130 511 311 (1997).
  79. I. Eremin and M. Eremin. CDW as a possible reason for the pseudogap in the normal state ofhigh-Tc cuprates /I J. Supercond., v. 10, iss. 4, pp. 459 460 (1997).
  80. C.B. Варламов, M.B. Ерёмин и И. М. Ерёмин. К теории псевдощели в спектре элементарных возбуждений нормальной фазы бислойных купратов И Письма в ЖЭТФ, т. 66, вып. 7−8, стр. 533−538 (1997).
  81. М.В. Ерёмин и И. А. Ларионов. Особенности d-спаривания в бислойных купратах при пайерлсовской нестабильности нормальной фазы И Письма в ЖЭТФ, т. 68, вып. 7, стр. 583−587 (1998).
  82. F. Raffa, Т. Ohno, M. Mali, J. Roos, D. Brinkmann, K. Conder, and M. Eremin. Isotope dependence of the spin gap in YBa2Cu4Og asdetermined by Си NQR relaxation // Phys. Rev. Lett., v. 81, iss. 26, pp. 5912−5915(1998).
  83. J.M. Harris, Z.-X. Shen, P.J.White, D.S.Marshall, and M.C. Schabel. Anomalous superconducting state gap size versus Tc behavior in underdoped Bi2Sr2CajxDyxCu208+5 II Phys. Rev. B, v. 54, iss. 22, pp. R15665-R15668 (1996).
  84. C.H. Pennigton, D.J. Durand, C.P. Slichter, J.P. Rice, E.D. Bukowski, and D.M. Ginsberg. Static and dynamic Си NMR tensors of YBa2CusOj// Phys. Rev. B, v. 39, iss. 4, pp. 2902−2905 (1989).
  85. M.E. Garcia and K.H. Bennemann. Theoretical study of the structural dependence of nuclear quadrupole frequencies in high-Tc superconductors // Phys. Rev. B, v. 40, iss. 13, pp. 8809−8813 (1989).
  86. А.В. Дуглав, М. В. Ерёмин, Ю. А. Сахратов, А. В. Савинков. Температурная зависимость ширины линии ЯКР Си (2) в YBa2Cu3C>7-у // Письма в ЖЭТФ, т. 74, вып. 2, стр. 108−111 (2001).
  87. О.Н. Бахарев, Р. Ш. Жданов, А. В. Егоров, М. В. Ерёмин, В. В. Налётов, М. С. Тагиров, М. А. Теплов. Уменьшение скорости поперечной релаксации ядер Си в YBa2Cu307при Т < ТСН Письма в ЖЭТФ, т. 47, вып. 8, стр. 383−385 (1988).
  88. А.В. Бондарь, С. М. Рябченко, Ю. В. Федоров, А. А. Мотуз. Аномалии температурной зависимости ядерной релаксации ядер Си в YBa2Cu307-x И Письма в ЖЭТФ, т. 50, вып. 3, стр. 133−134 (1989).
  89. К. Kumagai, Y. Nakamichi, Y. Nakamura, Т. Takatsuka, and H. Nakajima. Transverse relaxation rate of Cu-NQR in YBa2Cu307-y and La2-xSrxCu04 II J. Phys. Soc. Jpn., v. 59, iss. 7, pp. 2336−2339 (1990).
  90. M. Tei, H. Takai, K. Mizoguchi, and K. Kume. Си NQR study on transverse relaxation rate below Tc in YBa2Cu307 // Z. Naturforsch., v. 45a, pp. 429−432 (1990).
  91. Y. Itoh, H. Yasuoka, and Y. Ueda. Transverse relaxation of Си nuclear spins in YBa2Cu306M H J. Phys. Soc. Jpn., v. 59, iss. 10, pp. 3463−3466 (1990).
  92. F.J. Ohkawa. Superconductivity-induced softening of phonons in multilayered Cu02 superconductors II Solid State Commun., v. 76, iss. 2, pp. 145−148 (1990).
  93. F.J. Ohkawa. Second superconducting driven by charge density wave // J. Phys. Soc. Jpn., v. 61, iss. 2, pp. 639−648 (1992).
  94. B. Grevin, Y. Berthier, and G. Collin. Comment on 58. II Phys. Rev. Lett., v. 84, iss. 7, p. 1636 (2000).
  95. S. Kramer and M. Mehring. Reply on 105. //Phys. Rev. Lett., v. 84, iss. 7, p. 1637 (2000).
  96. R. Stern, M. Mali, J. Roos, and D. Brinkmann. Spin pseudogap and interplane coupling in У2Ва4Сит015: A 63Си nuclear spin-spin relaxation study И Phys. Rev. B, v. 51, iss. 21, pp. 15 478−15 483 (1995).
  97. C.H. Pennington, D.J. Durand, C.P. Slichter, J.P. Rice, E.D. Bukowski, and D.M. Ginsberg. NMR measurement of the exchange coupling between Cu (2) atoms in YBa2Cu307−5 (Tc = 90 К) II Phys. Rev. B, v. 39, iss. 1, pp. 274−277 (1989).
  98. A. Abragam and К. Kambe. Dipolar broadening of the quadrupole resonance line width in zero applied field II Phys. Rev., v. 91, iss. 4, pp. 894−897 (1953).
  99. J.D. Jorgensen, B.W. Veal, A.P. Paulikas, L.J. Nowicki, G.W. Crabtree, H. Claus, and W.K. Kwok. Structural properties of oxygen-deficient YBa2Cu307−5ll Phys. Rev. B, v. 41, iss. 4, pp. 1863−1877 (1990).
  100. T. Imai, C.P. Slichter, A.P. Paulikas, and B. Veal. Measurement of the q-dependent static spin susceptibility %'(q) in YBa2Cu30e.9 H Phys. Rev. B, v. 47, iss. 14, pp. 9158−9161 (1993).
  101. T. Imai, C.P. Slichter, K. Yoshimura, M. Katoh, and K. Kosuge. Spin-spin correlation in the quantum critical regime of La2Cu04 II Phys. Rev. Lett., v. 71, iss. 8, pp. 1254−1257 (1993).
  102. Y. Itoh, H. Yasuoka, A. Hayashi, and Y. Ueda. Си nuclear spin-spin relaxation in Т12Ва2СиОб+з 11 J. Phys. Soc. Jpn., v. 63, iss. 1, pp. 22−25 (1994).
  103. M. Takigawa. 63Си nuclear transverse relaxation rate and spin correlations in YBa2Cu306.63 H Phys. Rev. B, v. 49, iss. 6, pp. 4158−4162 (1994).
  104. C.H. Pennington and C.P. Slichter. Theory of nuclear spin-spin coupling in YBa2Cu307-sll Phys. Rev. Lett., v. 66, iss. 3, pp. 381−384 (1991).
  105. A.J. Millis, H. Monien and D. Pines. Phenomenological model of nuclear relaxation in the normal state of YBa2Cu307 II Phys. Rev. B, v. 42, iss. 1, pp. 167−178(1990).
  106. F. Mila and T.M.Rice. Analysis of magnetic resonance experiments in YBa2Cu307U Physica C, v. 157, iss. 3, pp. 561−570 (1989).
  107. D. Thelen and D. Pines. Transverse nuclear magnetic relaxation rate of thecuprate superconductors II Phys. Rev. B, v. 49, iss. 5, pp. 3528−3533 (1994).
  108. V. Barzykin and D. Pines. Magnetic scaling in cuprate superconductors II Phys. Rev. B, v. 52, iss. 18, pp. 13 585−13 600 (1995).
  109. T. Moriya, Y. Takahashi, and K. Ueda. Antiferromagnetic spin fluctuations and superconductivity in two-dimensional metals A possible model for high-Tc oxides //J. Phys. Soc. Jpn., v. 59, iss. 8, pp. 2905−2915 (1990).
  110. L.P. Regnault, P. Burlet, J.Y.Henry, P. Bourges, J. Rossat-Mignod, Y. Sidis, C. Vettier. Spin dynamics in the normal and superconducting states ofYBa2Cu306+x II Physica C, v. 235−240, iss. 1, pp. 59−62 (1994).
  111. N. Bulut and D.J. Scalapino. Calculation of the transverse nuclear relaxation rate for YBa^Cu^Oy in the superconducting state 11 Phys. Rev. Lett., v. 67, iss. 20, pp. 2898−2901 (1991).
  112. D. Pines and P. Wrobel. Knight shift and spin-echo decay time of YBa2Cu40s and YBa2Cu307 in the superconducting state U Phys. Rev. B, v. 53, iss. 9, pp. 5915−5921 (1996).
  113. Y. Itoh. Static spin susceptibility with anisotropic superconducting gap parameter in high-Tc Си oxides II J. Phys. Soc. Jpn., v. 64, iss. I, pp. 222 231 (1995).
  114. O. Narikiyo. Note on the spin-spin relaxation time in high-Tc cuprate superconductors //J. Phys. Soc. Jpn., v. 70, iss. 5, pp. 1435−1436 (2001).
  115. H. Kamimura, A. Sano. First-principles calculations for, а С1Ю5 pyramid embedded in YBa2Cu307−5 and effects of charge density wave on its electronic structure II Solid State Comm., v. 109, iss. 8, pp. 543−541 (1999).
  116. H.L. Edwards, A.L. Barr, J.T. Markert, and A.L. de Lozanne. Modulations in the CuO chain layer of YBa2Cu307-s: Charge density waves? h Phys. Rev. Lett., v. 73, iss. 8, pp. 1154−1157 (1994).
  117. H.L. Edwards, D.J. Derro, A.L. Barr, J.T. Markert, and A.L. de Lozanne. Astudy of the CuO chains in YBa2Cu307-x by scanning tunneling microscopyand spectroscopy // J. Phys. Chem. Solids, v. 56, iss. 12, pp. 1803−18 041 995).
  118. H.L. Edwards, D.J. Derro, A.L. Barr, J.T. Markert, and A.L. de Lozanne.
  119. Spatially varying energy gap in the CuO chains of YBa2Cu307-x detected by scanning tunneling spectroscopy II Phys. Rev. Lett., v. 75, iss. 7, pp. 1387−1390(1995).
  120. H.A. Mook, P. Dai, K. Salama, D. Lee, F. Dogan, G. Aeppli, -ArT.Boothroyd, and M.E. Mostollcr. Incommensurate one-dimensionalfluctuations in YBa2Cu306.93 H Phys. Rev. Lett., v. 77, iss. 2, pp. 370−3 731 996).
  121. W.F. Huang, Z.J. Xu, S.H. Liu, and M.K. Wu. Evidence for a charge-density wave or spin-density wave in the Cu-O chains in YBa2Cu307-x II Phys. Rev. B, v. 41, iss. 4, pp. 2052−2056 (1990).
  122. B. Grevin, Y. Berthier, G. Collin, and P. Mendels. Evidence for charge instability in the Cu03 chains of PrBa2Cu307 from 6X65Си NMR II Phys. Rev. Lett., v. 80, iss. 11, pp. 2405−2408 (1998).
  123. D J. Derro, E.W. Hudson, K.M. Lang, S.H. Pan, J.C. Davis, K. Mochizuki, J.T. Markert, and A.L. de Lozanne. A detailed scanned tunneling microscopy study of the CuO chains in YBa2Cu307-x II Physica C, v. 341 348, iss. 1−4, pp. 425−428 (2000).
  124. E. Cappelluti and R. Zeyher. Interplay between superconductivity and flux phase in the t-Jmodel // Phys. Rev. B, v. 59, iss. 9, pp. 6475−6486 (1999).
  125. S. Chakravarty, R.B. Laughlin, D.K. Morr, and Ch. Nayak. Hidden order in the cuprates II Phys. Rev. B, v. 63, 94 503 (10 pages) (2001).
  126. А.И. Ларкин и Ю. Н. Овчинников. Неоднородное состояние сверхпроводников И ЖЭТФ, т. 47, стр. 1136−1146 (1964).
  127. P. Fulde and R.A. Ferrell. Superconductivity in a strong spin-exchange fieldII Phys. Rev., v. 135, iss. ЗА, pp. A550-A563 (1964).
  128. H. Shimahara. Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinnikov state in a quasi-two-dimensional organic superconductor U J. Phys. Soc. Jpn., v. 66, iss. 3, pp. 541−544 (1997).
  129. H.A. Mook, P. Dai, and F. Dogan. Observation of magnetic moments in the superconducting state of YBa2Cu3Oe.6 H Phys. Rev. B, v. 64, 12 502 (4 pages) (2001).
  130. Y. Sidis, C. Ulrich, P. Bourges, C. Bernhard, C. Niedermayer, L.P. Regnault, N.H. Andersen, and B. Keimer. Antiferromagnetic ordering in superconducting YBa2Cu306.5 И Phys. Rev. Lett., v. 86, iss. 18, pp. 41 004 103 (2001).
  131. J.E. Sonier, J.H. Brewer, R.F. Kiefl, R.I. Miller, G.D. Morris, C.E. Stronach, J.S.Gardner, S.R. Dunsiger, D.A.Bonn, W.N.Hardy, R. Liang, R.H. Heffner. Anomalous weak magnetism in superconducting YBa2Cu306+x И Science, v. 292, pp. 1692−1695 (2001).
  132. A. Kanigel, A. Keren, Y. Eckstein, A. Knizhnik, J.S. Lord, and A. Amato. Spin texture and its impact on superconductivity in underdoped cuprates: a juSR investigation of (CaxLai-^(Bau5-xLa0,25^Cu3Oy II http://xxx.lanl.gOv/abs/cond-mat/110 346.
  133. T. Ekino, Y. Sezaki, and H. Fujii. Features of the energy gap above Tc in Bi2Sr2CaCu208+5 as seen by break-junction tunneling II Phys. Rev. B, v. 60, iss. 9, pp. 6916−6922 (1999).
  134. T. Ekino, S. Hashimoto, and H. Fujii. Probing the normal-state gap in high-Tc superconductors by break-junction tunneling II J. Phys. Chem. Solids, v. 62, iss. 1−2, pp. 149−152 (2001).
  135. M. Eremin and A. Rigamonti. Spin-freezing mechanism in underdoped superconducting cuprates II Phys. Rev. Lett., v. 88, 37 002 (4 pages) (2002).
  136. M. Eremin and I. Eremin. Network patterns and strength of orbital currentsin layered cuprates // http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/111 528.
  137. S. Tewari, H.-Y. Kee, Ch. Nayak, and S. Chakravarty. Spin and current correlation functions in the d-density-wave state of the cuprates // Phys. Rev. B, v. 64, 224 516 (9 pages) (2001).
  138. S. Chakravarty, H.-Y. Kee, and Ch. Nayak. Neutron scattering signature of d-density wave order in the cuprates II Int. J. Mod. Phys. B, v. 15, iss. 21, pp. 2901−2909 (2001).
  139. Y. Itoh, K. Yoshimura, T. Ohomura, H. Yasuoka, Y. Ueda, and K. Kosuge. Pairing symmetry of high-Tc Си oxide superconductors studied by nuclear spin-spin relaxation II J. Phys. Soc. Jpn., v. 63, iss. 4, pp. 1455−1464 (1994).
  140. М.В. Ерёмин, Ю. А. Сахратов, А. В. Савинков, А. В. Дуглав, И. Р. Мухамедшин, А. В. Егоров. Фазовая диаграмма YBa2Cu307^ при Т < Тс по данным поперечной ядерной релаксации Си (2) // Письма в ЖЭТФ, т. 73, вып. 10, стр. 609−612 (2001).
  141. A. Rigamonti, F. Borsa and P. Caretta. Basic aspects and main results of NMR-NQR spectroscopies in high-temperature superconductors II Rep. Prog. Phys., v. 61, pp. 1367−1439 (1998).
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!