Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Исследование рождения пи-мезонов при взаимодействии протонов с ядрами в области промежуточных энергий

Диссертация: Исследование рождения пи-мезонов при взаимодействии протонов с ядрами в области промежуточных энергий
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

При энергиях налетающих протонов меньше 400 МэВ рождение пионов —с энергией больше 30 МэВ кинематически запрещено для реакции образования пионов под углом больше 90° при взаимодействии протона со свободным нуклоном. Ферми движение нуклона в ядре несколько уменьшает это ограничение, но, тем не менее, сечения рождения пионов остаются достаточно небольшими и не превышают нескольких мкбн/МэВ/ср… Читать ещё >

Исследование рождения пи-мезонов при взаимодействии протонов с ядрами в области промежуточных энергий (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Глава 1. Современное состояние исследования рождения пи-мезонов при взаимодействии протонов с ядрами в области энергии 350 МэВ
    • 1. 1. Экспериментальный статус проблемы
    • 1. 2. Интерпретация аномального рождения пионов в протон-ядерных взаимодействиях в области энергий протонов 350 МэВ
  • Глава 2. Постановка эксперимента
    • 2. 1. Экспериментальная зона в конце туннеля линейного ускорителя Московской мезонной фабрики
    • 2. 2. Канал транспортировки протонов
    • 2. 3. Магнитный спектрометр СЬАМБХЮ
      • 2. 3. 1. Результаты моделирования основных параметров спектрометра
      • 2. 3. 2. Детекторная система магнитного спектрометра СЬАМБ!®
        • 2. 3. 2. 1. Сцинтилляционные детекторы спектрометра
        • 2. 3. 2. 2. Дрейфовые камеры спектрометра
    • 2. 4. Формирование триггера спектрометра
    • 2. 5. Организация системы сбора и обработки экспериментальных данных
    • 2. 6. Система диагностики пучка в экспериментальной зоне
      • 2. 6. 1. Система измерения интенсивности пучка и контроля его положения на мишени
      • 2. 6. 2. Цилиндр Фарадея
      • 2. 6. 3. Сцинтилляционный монитор
      • 2. 6. 4. Автоматизированная система радиационного контроля гамма излучения и нейтронов
  • Глава 3. Методика вывода и настройки пучка протонов линейного ускорителя
    • 3. 1. Методика плавного изменения и измерения энергии протонного пучка линейного ускорителя
    • 3. 2. Экспериментальная процедура вывода пучка требуемой энергии на мишень
  • Глава 4. Обработка экспериментальных данных
    • 4. 1. Идентификация пионов и вычисление эффективности идентификации с учётом кластерности событий в камерах и поправки на угловое распределение пионов в фокальной плоскости спектрометра
    • 4. 2. Построение импульсного спектра пионов для заданного центрального импульса спектрометра
    • 4. 3. Нормировка и «сшивка» энергетических спектров пионов
    • 4. 4. Вычисление двойных дифференциальных сечений рождения пионов в реакции рСи-«тс+Х
    • 4. 5. Статистические и систематические ошибки змерений
  • Глава 5. Анализ и обсуждение экспериментальных результатов
    • 5. 1. Зависимости дифференциальных сечений рождения пионов —, измеренных при 4-х фиксированных значениях магнитного поля в спектрометре, от энергии налетающих протонов
    • 5. 2. Отношения дифференциальных сечений, полученных для разных энергетических диапазонов спектров пионов, как функция энергии налетающих протонов
    • 5. 3. Анализ формы энергетических спектров, пионов, измеренных при 2-х фиксированных значениях магнитного поля в спектрометре, в зависимости от энергии налетающих протонов

В последние годы появился целый ряд экспериментов, в которых при исследовании различных реакций наблюдались достаточно узкие структуры в функции возбуждения ядер при очень высоких (более 100 МэВ) энергиях возбуждения. Экспериментальное наблюдение узких максимумов в спектрах возбуждений ядер при таких больших энергиях не находит объяснения в традиционных моделях атомного ядра, связанных с однонуклонными и коллективными многонуклонными состояниями, и может свидетельствовать о проявлении ненуклонных степеней свободы. При этом, поскольку ширина таких резонансов составляет несколько МэВ, их интерпретация как барионных состояний в ядрах возможна лишь при условии изменения свойств барионных состояний в ядерной материи. При значительной энергии связи барионных состояний в ядрах сдвиг их эффективной массы может приводить к существенному уменьшению их ширины.

Экспериментальное наблюдение таких резонансов является чрезвычайно трудной задачей. Для их исследования необходимо выбирать такие реакции и такую постановку экспериментов, в которых фоновые нерезонансные процессы были бы сильно подавлены. Рождение пионов при взаимодействии протонов с ядрами является одной из подходящих для этой цели реакций, т.к. является реакцией с большой передачей импульса и должно быть чувствительно к структуре ядра на малых расстояниях и к нуклон-нуклонным корреляциям в ядре. Однако, детальный анализ этой реакции при энергиях налетающих протонов 600−800 МэВ [1−4] показал, что в этой области энергий энергетические спектры пионов достаточно хорошо описываются исходя из учета взаимодействия налетающего протона с отдельными нуклонами ядра [5]. Двойные дифференциальные сечения рождения пионов в этой области энергий протонов достаточно велики и составляет порядка нескольких десятков мкбн/МэВ/ср. Это объясняется большим элементарным сечением реакции NN-NN71 при этих энергиях, соответствующих рождению А-изобары. Изобарная модель [6] также качественно описывает рождение пионов • при взаимодействии протонов с ядрами.

При энергиях налетающих протонов меньше 400 МэВ рождение пионов —с энергией больше 30 МэВ кинематически запрещено для реакции образования пионов под углом больше 90° при взаимодействии протона со свободным нуклоном. Ферми движение нуклона в ядре несколько уменьшает это ограничение, но, тем не менее, сечения рождения пионов остаются достаточно небольшими и не превышают нескольких мкбн/МэВ/ср [7 — 12]. Таким образом, детальное исследование функции возбуждения и формы энергетических спектров пионов в этой области энергий протонов в реакции рА—> 7г+Х, может позволить выделить даже очень небольшой вклад из-за других возможных каналов образования пионов как за счет пороговых эффектов рождения пионов на кластерах в ядре, так и за счет возможного изменения свойств пион-нуклонных резонансов в ядре, а также других механизмов образования пионов.

И действительно, в ряде экспериментов [13 — 19] по рождению пионов о на ядрах меди и гафния под углом 90 было обнаружено резонансное усиление выхода низкоэнергетичных пионов с кинетической энергией меньше 70 МэВ при энергии налетающих протонов 348−350 МэВ. Экспериментальное ограничение на ширину этого резонанса в функции возбуждения ядра составляет < 5 МэВ. Следует отметить, что в двух других экспериментальных работах [20, 21] статистически значимого эффекта при этих энергиях налетающих протонов не наблюдалось. Хорошие условия для исследования рождения пионов при взаимодействии протонов с ядрами имеются в Упсале (Швеция) на ускорителе CELSIUS. Однако, использование только струйных газовых мишеней и, следовательно, достаточно низкая светимость ограничивает статистическую точность полученных результатов, опубликованных недавно [21]. Тем не менее, в реакции р + Кг я+ + X обнаружено усиление выхода пионов низкой энергии при энергии протонов около 350 МэВ, но статистическая точность эффекта составляет только два стандартных отклонения, при отношении пика к фоновой подложке 2,1.

Необходимы новые эксперименты, которые позволили бы получить надёжные экспериментальные доказательства существования этого эффекта в данной реакции.

Существует целый ряд теоретических моделей, предложенных для описания свойств наблюдаемой на эксперименте аномалии в поведении спектров пионов при энергии налетающих протонов 350 МэВ. Это модели, в которых усиление выходов пионов низкой энергии объясняется посредством л образования дибариона Рз с массой 2220 МэВ и его распадом по тсКЫ каналу [13], за счёт повышенной прозрачности ядер для пионов с энергией около 50 МэВ [22]. Но они не дают объяснение малой ширины наблюдаемой структуры в функции возбуждения ядер. Свойства наблюдаемой резонансной структуры достаточно хорошо описываются в модели, предложенной А. Курепиным и К. Оганесяном [23, 24], в которой резонансное усиление выхода низкоэнергетичных пионов описывается посредством образования и распада высоковозбуждённого ядерного состояния с испусканием двух пионов, а также в моделях образования локализованного состояния Д-изобары [25, 26] и образования связанной Куперовской пары в ядре [27]. Подробный анализ существующих экспериментов по исследованию этого эффекта и теоретических моделей для его интерпретации приводится в следующей главе.

Другой реакцией, в которой экспериментально наблюдался достаточно узкий пик при высоких энергиях возбуждения, является реакция двойной перезарядки пионов на ядрах. Эта реакция, из-за закона сохранения заряда, может идти только не менее чем на двух нуклонах ядра. Поэтому, она всегда рассматривалась как уникальное средство для исследования корреляций между двумя нуклонами в ядре на малых расстояниях. Однако, и в этой реакции, как и в случае рождения пионов в протон-ядерном взаимодействии, всё зависит от правильного выбора условий проведения эксперимента. Так, детальное исследование реакции двойной перезарядки пионов на ядрах в области энергий, А резонанса и выше показало, что основные особенности поведения сечения этой реакции хорошо описываются с учётом поглощения и перерассеяния пионов. И только относительно недавно, в многочисленных теоретических работах [28 — 33] было показано, что наибольшая чувствительность к короткодействующим корреляциям в ядрах на внутриядерных расстояниях 1−2 ферми и менее может проявиться в этой реакции при энергиях пионов значительно ниже области, А резонанса. И, действительно, в энергетической зависимости дифференциальных сечений реакции двойной перезарядки пионов на ядрах 12С [34] и 56Ре [35, 36] под углом 5° наблюдается широкий максимум в области энергий пионов, соответствующей возбуждению Д-изобары и узкая резонансная структура в области энергии пионов 50 МэВ. Эта резонансная структура не описывается в рамках стандартных моделей с учетом поглощения и перерассеяния пионов. С другой стороны, угловое распределение пионов в этой области исключает и возможность описания этого эффекта как пион-ядерного резонанса. Для объяснения этой резонансной структуры была предложена модель [37−41], которая описывает поведение функции возбуждения в этой реакции в области энергии пионов 50 МэВ как возбуждение дибарионного резонанса в системе яМЫ. Впервые идея о существовании такого резонанса, названного сГ, была высказана в работах [42, 43], хотя дибарионные резонансы с малой массой предсказывались в КХД моделях и ранее [44, 45]. Из анализа экспериментальных данных по реакции двойной перезарядки были получены следующие параметры для дибариона сГ: Ми = 2.065 ГэВ, Г «5 МэВ и 1р=0, Т=0. Этот дибарион сГ рассматривается как ненуклонное .1Р = 0 возбуждённое состояние дейтрона с энергией возбуждения около 190 МэВ и шириной «0.5 МэВ.

Тот факт, что этот резонанс распадается практически исключительно по каналу и его малая ширина делает его экспериментальное наблюдение достаточно сложным. Необходимо выбирать такие реакции, типа реакции двойной перезарядки пионов, в которых фоновые процессы были бы сильно подавлены. Авторы работы [39, 46] сделали оценку вклада сечения образования сГ в полное сечение реакции рр -" ррл- 71+ вблизи порога двойного пионообразования этой реакции, которая составляет 3−10%. Эксперимент по поиску d' в реакции рр —" d’n+, с распадом d' -" 7i" pp, был выполнен в Упсале (Швеция) на ускорителе CELSIUS. И, действительно, в спектре инвариантных масс п" рр был обнаружен узкий пик, соответствующий массе 2,063 ГэВ со статистическим отклонением, А а от плавного нерезонансного процесса рождения двух пионов [47].

Порог образования этого резонанса в реакции pCu—> сГХ составляет около 340 МэВ. Можно ожидать, что эффект рождения дибариона d' в этой реакции может проявиться при детальном исследовании функции возбуждения ядер и анализе формы полученных энергетических спектров пионов и в реакции pCu—> п+Х, в этой области энергий протонов.

И, наконец, примером ещё одного класса экспериментов, в которых наблюдался узкий пик (шириной < 0,8 МэВ) в функции возбуждения ядра при энергии возбуждения 133 МэВ, является эксперимент, выполненный совсем недавно в GSI (Германия), по поиску глубокосвязанного пи.

9ПЯ мезоатомного состояния в реакции Рв (d, Не) [48]. Это дискретное состояние рассматривается как новый класс ядерных резонансных состояний при энергии возбуждения 130−140 МэВ, которое лишь на несколько МэВ ниже абсолютного порога рождения пионов.

Для того, чтобы понять природу наблюдаемых в целом ряде реакций узких резонансных структур в функции возбуждения ядер при очень высоких энергиях возбуждения, требуются дальнейшие эксперименты по исследованию свойств этих состояний. И, в первую очередь, необходимо подтвердить и исследовать экспериментально с высокой статистической точностью резонансную структуру в реакции рождения пионов при взаимодействии протонов с ядрами, обнаруженную ранее в ряде экспериментов.

Цельюдиссертационной работы является получение 0 экспериментальных данных по рождению п — мезонов под углом 90 в столкновениях протонов с ядрами меди с высокой статистической точностью и с малыми систематическими погрешностями и исследование функции возбуждения ядра при энергии налетающих протонов 340 — 364 МэВ с шагом по энергии налетающих протонов 1−2 МэВ.

Научная новизна работы состоит в детальном измерении и исследовании поведения функции возбуждения в реакции рСи —> я+Х. Подтверждено существование узкой резонансной структуры в функции возбуждения этой реакции при энергии протонов 348 — 350 МэВ. Показано, что эта резонансная структура обусловлена усилением выхода низкоэнергетичных пионов. .

Практическая ценность данной работы заключается в следующем;

— создана экспериментальная зона в конце туннеля линейного ускорителя Московской мезонной фабрики, включающая канал транспортировки протонов, магнитный спектрометр СЬАМ81Ю для регистрации пионов, систему диагностики пучка, систему радиационного контроля и необходимую инфраструктуру для проведения различных экспериментов в этой зоне с низкоинтенсивным пучком протонов с энергией до 600 МэВ;

— разработана процедура вывода низкоинтенсивного протонного пучка на мишень с плавным изменением энергии протонов в диапазоне от 340 до 364 МэВ;

— разработана методика измерений сечений рождения пионов с помощью магнитного спектрометра СЬАМ81Ю в условиях высоких фоновых загрузок детекторов;

— измерены двойные дифференциальные сечения рождения пионов на ядре меди под углом 90 для энергий налетающих протонов в диапазоне от 340 до 364 МэВ с шагом 1−2 МэВ.

Апробация работы: Результаты, положенные в основу диссертации, докладывались на научных семинарах ИЛИ РАНОИЯИ, г. Дубнасессиях Отделения ядерной физики АН СССР (ИТЭФ), 1996 г.- на семинарах и программных комитетах в ТШиМБ (Канада), 1996 г.- в ШКЕИ (Япония), 1997 г.- в 1№М, отделение Катании (Италия), 1997 г.- на международных конференциях «Применение ускорителей в исследованиях и индустрии» ,.

Дентон, США), 1995, 1996 гг.- международном симпозиуме по проблемам модульных ИВС и сетей (Санкт-Петербург), 1996 г. и опубликованы в 9 работах.

Объем и структура диссертации. Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Изложена на 123 страницах, включая 36 рисунков, 6 таблиц и список литературы, в который входят 112 наименований.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

В заключение перечислим основные результаты диссертационной работы.

1. Создана экспериментальная зона в конце туннеля линейного ускорителя Московской мезонной фабрики для проведения экспериментов с низкоинтенсивным пучком протонов в диапазоне энергий налетающих протонов до 600 МэВ.

2. Разработана методика вывода низкоинтенсивного пучка на исследуемую мишень с плавным изменением энергии.

3. Разработана методика измерений сечений рождения пионов с помощью магнитного спектрометра СЬАМБ!®в условиях высоких фоновых загрузок детекторов, что позволило получить надёжные экспериментальные данные.

4. Измерены двойные дифференциальные сечения рождения п+ мезонов при взаимодействии протонов с ядрами меди в диапазоне энергий от 340 до 364 МэВ с шагом 1 — 2 МэВ. Подтверждено с хорошей статистической точностью существование узкой резонансной структуры в функции возбуждения ядра при энергии протонов 348 -350 МэВ с шириной менее 4 МэВ.

5. Проведён анализ формы спектров пионов в зависимости от энергии налетак? щих протонов. Показано, что наблюдаемая в функции возбуждения резонансная структура обусловлена усилением выхода, низкоэнергетичных пионов.

6. Форма спектров пионов и абсолютные значения двойных дифференциальных сечений рождения пионов в реакциир + Си я+ +Х, хорошо согласуются с экспериментальными данными, полученными в экспериментах в Сакле.

7. Показано, что полученные экспериментальные данные могут быть описаны в модели, основанной на гипотезе о существовании узких высоковозбуждённых состояний ядер, которые могут распадаться с испусканием двух пионов, а также в модели, основанной на гипотезе о формировании, А — болла в ядрах.

8. Для объяснения аномального поведения функции возбуждения в реакции р + Си +Х предложена гипотеза о резонансном образовании и распаде дибариона сГ в реакции двойного пионообразования при взаимодействии протонов с энергией 350 МэВ с ядрами меди.

Диссертация основана на работах, выполненных автором в Институте ядерных исследований совместно с В. Н. Асеевым, Ю. К. Гавриловым, М. Б. Голубевой, Т. Л. Каравичевой, В. В. Тифловым, К. А. Шилеевым, а также с участниками эксперимента с итальянской стороны А. Бадала, Р. Барбера, А. Палмери, Дж. Паппалардо, Ф. Риджи, Р. Турриси, которым я выражаю искреннюю благодарность за большой вклад в данную работу.

Глубоко благодарен сотрудникам ИЛИ РАН, А. И. Решетину, А. И. Берлёву, О. В. Каравичеву, В. К. Горбунову, П. Н. Остроумову, В. Л. Серову, а также бывшему сотруднику ИЛИ РАН А. Б. Журавлёву, их помощь и поддержка во многом способствовали выполнению настоящей работы. Глубоко благодарен сотрудникам ЮТЫ (отделение Катании) Ф. Либрици, Д. Никотра и А. Санторо за обеспечение работы магнитного спектрометра СЬАМ81Л).

Искренне благодарен всем сотрудникам Отдела ускорительного комплекса за обеспечение хорошей работы ускорителя и Отдела экспериментального комплекса за большую помощь в создании экспериментальной зоны.

Я признателен дирекции ИЛИ РАН за поддержку и помощь при подготовке и проведении эксперимента на линейном ускорителе Московской мезонной фабрики.

Глубоко благодарен и признателен научному руководителю — доктору физико-математических наук, профессору А. Б. Курепину за научное руководство и постоянное внимание к работе.

Показать весь текст

Список литературы

  1. D.R.F.Cochran et al., «Production of charged pions by 730-MeV protons from hydrogen and selected nuclei», Phys. Rev. D6(1972) p.3085.
  2. J.F.Crawford et al., «Measurement of cross sections and asymmetry parameters for the productions of charged pions for various nuclei by 585-MeV protons», Phys. Rev. C22(1980) p. l 184.
  3. C.F.Perdrisat et al., «Backward positive pion production from nuclei bombarded with 600 MeV protons, 700 MeV alpha particles and 350 MeV deuterons», Phys. Rev. С 18(1978) p. 1764.
  4. E.Heer et al., «The production of charged pions by 600 MeV protons on various nuclei», in Proc. of the Williamsburg Conf. on Intermediate Energy Physics, edit, by H. Funsten et al. (College of William and Mary, Williamsburg, Va., (1966) p.277.
  5. M.Sternheim and R. Silbar, «Model for production of лг+ and n~ by 600 Mev protons from nuclei», Phys. Rev. D6(1972) р.3117.
  6. B.Margolis, «Production of pions by protons on nuclei and nuclear shape», Nucl. Phys. B4(l968) p.433.
  7. Bimbot et al., «Inclusive (p, тг±-) reactions at 201 and 180 MeV», Nucl. Phys. A440(1985) p.636.
  8. A.Badala et al., «Reactions 58,64Ni) at 201 MeV», Phys. Rev. C46(1992) p.604.
  9. N.J.DiGiacomo et al., «Inclusive pion production in 330, 400 and 500 MeV proton-nucleus collisions», Phys. Rev. C31(1985) p.292.
  10. W.R.Falk et al., «Pion production cross sections and analysing powers in the inclusive 12C ((p, 7t+)Xreaction at 400 and 450 MeV»,
  11. Phys. Rev. C33(1986) p.988.
  12. Ю.К.Акимов .Ф. Ф. Губер.и др., «Рождение ж+ -мезонов в соударениях протонов низкой энергии с ядрами С и Си», Ядерная физика 33(1981) стр. 33.
  13. F.F.Guber et al., «Inclusive production of pions by protons in nuclei at low energies», JETP Lett. 31(1980) p.656.
  14. V.A.Krasnov et al., «Analysis of pion spectra in production by 240−500 MeV protons on nuclei», Phys. Lett. 108B (1982) p. l 1.
  15. J.Julien .F.Guber.et al., «Evidence for a resonant structure in inclusive reactions Си ((р, к+)Х between 300 and 400 MeV», Phys. Lett. 142B (1984) p.340.
  16. G.Sanouillet et.al. «Etude de la production de pions d’imergie comprise entre 20 et 100 MeV avec des faisceaux p, Не, С et О au-dessous au voisinage du seuil», CEN Saclay, France, Note CEA N-2483(1986).
  17. J.Julien et al., «Search for an enhanced production of low energy pions in С (р, я+)Х, Си (р, ж+)Х and Си {РУ)Х reactions for 300 Mev < Тр < 400 Mev», Z. Phys. A347(1994) p.181.
  18. R.Buchle, private communication.
  19. R.Buchle et al., «Neutron-induced pion production on carbon, copper and bismuth at intermediate energies», Nucl. Phys. A515(1990) p.541.
  20. Yu.K.Akimov et al., «Investigation of anomalous pion production in the reaction Си (р, тг+)X by 350 Mev protons», JINR Rapid Comm. No.235.-89.
  21. S.Yen et al., «Search for resonant structure in the Си (/>, я-*)X reaction», Phys. Lett. B269(1991)p.59.
  22. B.Jakobsson et al., «Gross and fine structure of pion production excitation functions in p-nucleus and nucleus-nucleus reactions», Phys. Rev. Lett. 78(1997) p.3828.
  23. W.R.Gibbs et al., «The pion-nucleus resonance and nuclear translucence», Phys. Lett. 23 lB (1989)p.6.
  24. A.B.Kurepin and K.O. Oganesyan, «Two-pion decay of a narrow nuclear resonance structure», JETP Letters 49(1989) p.693.
  25. A.B.Kurepin, «Production and decay of A isobars in nuclei», Nucl. Phys. A519(1990) p.395.
  26. В.А.Ходель, «Узкие резонансы в (р, тг±) реакции, А — боллы и и уравнение состояния ядерного вещества», Ядерная Физика, 52(1993) стр. 1355.
  27. M.D.Zubkov, «Pion production near absolute threshold, narrow resonances in (p, 7t) reaction and localised A-isobar states in nuclei», Phys. Scr. 48(1993) p.205.
  28. P.Schuck et al., «Bound, two-pion cooper pairs in nuclei?», Z. Phys. A330(1988) p. l 19.
  29. N.Auerbach et al., «Pion-nucleus double charge exchange and the nuclear shell model», Phys. Rev. C38(1988) p. 1277.- «Pion Double Charge Exchange: Two-Nucleon Correlations», Comment. Nucl. Part. Phys. 20(1991) p. 141.
  30. N.Bleszynski et al., «Detection of nucleon correlations via pion doublecharge-exchange reactions», Phys. Rev. Lett. 60(1988) p. 1483.
  31. H.Clement, «Pionic Charge Exchange in Nuclei», Progr. Part. Nucl. Phys. 29(1992) p. 175.
  32. M.B.Johnson et al., «Dynamical short-range correlations in low-energy pion double charge exchange on the calcium isotopes», Phys. Lett. B243(1990) p. 18.
  33. Q.Haider and L.C.Liu, «Dynamics of pion double-charge-exchange reactions», Z. Phys. A335(1990)p.437.
  34. W.A. Kaminski and A. Faessler, «Quasiparticle ramdom phase approximation and pion double charge exchange», Phys. Lett. B244(1990) p. 155.1 0
  35. J.A.Faucett et al., «Pion double charge exchange on C at low energies», Phys. Rev. C35(1987) p. 1570.
  36. R.Bilger et al., «Measurement of pion induced double charge exchange on 34S and 56Fe at T≥50 Mev», Phys. Lett. B269(1991) p.247.
  37. P.A.Seidl et al., «Pion double charge exchange on T=2 nuclei in the A resonance region», Phys. Rev. C42(1990) p. 1929.
  38. R.Bilger et al., «Evidence for a dibaryon resonance in the pionic double charge exchange», Z. Phys. A343(1993) p.491.
  39. R.Bilger et al., «Signature of a nNN resonance in pionic double charge exchange at low energies», Phys. Rev. Lett. 71(1993) p.42.
  40. M.Schepkin et al., «Estimate of d'-production in proton-proton collisions», Z.Phys. A345(1993) p.407.
  41. M.Schepkin, «d'-resonance in strong and electromagnetic interactions», in Proceedings of 7-th Intern. Symposium on Meson-Nucleon Physics and the Structure of the Nucleon, Vancouver, Canada, July 28 August 1, 1997, p.240.
  42. H.Clement, «Search for dibaryons a status report», in Proceedings of 7-th Intern. Symposium on Meson-Nucleon Physics and the Structure of the Nucleon, Vancouver, Canada, July 28 — August 1, 1997, p.227.
  43. Б.В.Мартемьянов, М. Г. Щепкин, «Возможные проявления узкого дибарионного резонанса во взаимодействии пионов с ядрами», Письма в ЖЭТФ 53(1991) стр. 13.
  44. R.Bilger et al., «Measurement of pion induced double charge exchange on 34S and 56Fe at Тя=50 Mev», Phys. Lett. B269(1991) p.247.
  45. L.A.Kondratyuk et al., «Дибарионные резонансы как ротационные возбуждения «, Ядерная физика 45(1987) стр. 1252.
  46. P.G.Mulders et al., «Multiquark states. III. q6 dibaryon resonances», Phys. Rev. D21(1980) p.2653.
  47. H.Clement et al., «Search for Narrow NN-Decoupled Resonances in the л. NN system — An Overview», Progr.Part.Nucl. Phys. 36(1996) p.369.
  48. W.Brodowski et al., «A signal of a narrow nNN resonance in pp → ррл’л+», Z.Phys. A355(1996) p.5.
  49. T.Yamazaki et.al., «Discovery of deeply bound pi- states in the 208Pb (d, 3He) reaction», Z.Phys. A355(1996) p.219.
  50. J.Julien, in: Proc. 3rd Intern. Conf. onNucl. reactions, Varenna (1983) p.595.
  51. V.Bellini et al., «Inclusive {рУ) reactions at E, ab=200 Mev», Z.Phys. A333(1989) p.393.
  52. J.Julien et al., «Neutral pion production in subthreshold heavy ion collision with I60(38 MeV/u) and 2°Ne (200 MeV/u) beams», Z.Phys. A330(1988) p.83.
  53. Ю.К.Акимов и др., «Установка для исследований взаимодействий протонов промежуточных энергий с ядрами», Сообщения ОИЯИ В13−89−93, Дубна, 1989.
  54. I.P.Auer et al., «Observation of structures in the pp total-cross-section difference of pure helicity states in the mass range of 2100 to 2500 Mev», Phys.
  55. F.Myhrer, «Pion-nucleon and pion-few nucleon interactions», NORDITA preprint 79/25.
  56. К.Н.Мухин и О. О. Патаракин, «Пион-пионное взаимодействие (обзор экспериментальных результатов», Успехи физических наук 133(1981) стр. 377.
  57. G.E.Brown et al., «Double-A (1232) formation in pion-nucleus absorption», Phys. Lett. B118(1982) p.39.
  58. G.E.Brown and W. Weise, «Pion scattering and isobars in nuclei», Phys. Reports 32(1975) p.279.
  59. И.М.Халатников, Теория сверхтекучести, M., Наука, 1975.
  60. М.А.Троицкий и В. А. Ходель, «Об адронных пузырьках в ядерном веществе», Письма в ЖЭТФ т.38(1983) стр. 218.
  61. М.В.Зверев и В. А. Ходель, «Критические влияния поля для ядерного вещества и локализованные адронные состояния», Ядерная физика т.44(1986) стр. 49.
  62. V.V.Avdeichiko? and V.A.Nikitin, proposal of the experiment on the NUCLOTRON «Investigation of the mechanism of resonance pion production at nuclei in reaction (p, n+)».
  63. V.S.Barashenkovand V.D.Toneev, «High Energy Interact, of Prticles and Atomic Nuclei with Nuclei», Moscow, 1972.
  64. В.В.Авдейчиков, «Характеристики остаточных ядер в модели файрстрик», Ядерная физика т.48(1988) стр. 77.
  65. И.И.Воробьёв и А. В. Лучманов, «Обнаружение узкого максимума в импульсных распределениях мезонов из реакции
  66. А (С, Хе) -*7i±+k-p{k = 0,1,2.) + А'» Ядерная физика 43(1986) р. 111.
  67. И.И.Воробьёв и др., «Двойная перезарядка мезонов с импульсом 2.9 ГэВ/с», Ядерная физика 36(1982) стр. 417.
  68. T.Suzuki et al., «Negative pion production in subthreshold heavy ion collisions» Phys. Lett. 257B (1991) p.27.
  69. J.Stachel et al., «Pion production: A probe for coherence in medium-energy heavy-ion collisions», Phys. Rev. C33(1986) p. 1420.
  70. М.И.Грачёв, «Первая очередь экспериментального комплекса мезонной фабрики» В сб.: Программа экспериментальных исследований на мезонной фабрике ИЯИ АН СССР. Труды III Всесоюзного семинара. Звенигород, 23 -27 апреля 1983 г., М., 1984, стр. 17.
  71. Ф.Ф.Губер и др., «Проект установки для исследования рождения пионов на ядрах в нуклон-ядерных взаимодействиях» В сб.: Международный семинар по физике промежуточных энергий, ноябрь 27 30 1989 г., М., 1990, стр. 131.
  72. Badala et al., «Preliminary results with the CLAMSUD pion spectrometer at the Moscow Meson Factory», Nucl. Instrum. and Meth. B99(1995) p.657.
  73. В.Н.Асеев. Ф. Ф. Губер и др., «Исследование рождения положительно заряженных пионов в реакции рСи→я*Х в области энергии пионов 350 МэВ», препринт ИЯИ-0965/97, ноябрь 1997.
  74. L.V.Filkov et al., «Search for dibaryons with symmetric wave function in pd -interaction at the proton beam of Moscow Meson Factory», preprint INR 0923/96.
  75. K.K.Brown et al., «TRANSPORT a computer program for designing chadged particle beam transport systems», CERN 73 — 16 (1973).
  76. K.L.Brown, et al., ««DECAY TURTLE» (Trace Unlimited Rays Through Lumped Elements). A computer program for simulating charged particle beam transport systems, including decay calculations», CERN, 1974, CERN 74−2.
  77. S.Kowalski and H.A.Enge, «RAYTRACE», Laboratory for Nuclear Science and Department of Physics. Massachusetts Institute of Technology, Cambridge, MA, USA (1986).
  78. R.Brun et al., «Simulation program for particle physics experiments GEANT -User guide and reference manual, version 2.00», Data handling division DD/US/86, CERN.
  79. A.Anzalone etal., «Study of the CLAMSUD magnetic spectrometer focal plane by a simulation code», Nucl. Instr. and Meth., A308(1991) p.533.
  80. A.Badala et al., «The CLAMSUD magnetic spectrometer as a pion detector», preprint INRN/TC 93/07.
  81. R.E.Segel et al., «Inclusive proton reactions at 164 MeV», Phys. Rev. C26(1982) p.2424.
  82. H.Stelzer, «Technical description and manual of the drift chambers type: SQS», 1996.
  83. Le Croy 4290 Reference Mannual, 1996
  84. A.Anzalone et al., «A J11-VAX-station data acquisition system for low energy nuclear physics», IEEE TRASACTIONS on nuclear science, v.36, n.5, Oct. 1989, p.445.
  85. A.Anzalone and F. Giustolisi, «A CAMAC VME-Maclntosh data acquisition system for nuclear experiments», IEEE TRASACTIONS on nuclear science, v.36, n.5, Oct. 1989, p.1671.
  86. A.Anzalone,. F.F.Guber et al., «Architecture and performance of the CLAMSUD data acquisition and control system»,
  87. J.Richard et al., «Testing and calibration of a Faraday cup and other intensity monitors for external proton beam at LAMPF», Nucl. Instr. and Meth. 129(1975) p.441.
  88. Ю.М.Николаев, С. В. Серёжников, «Автоматизированная система радиационного контроля ЭКМФ», препринт ИЯИ П-0619, М., 1989.
  89. П.Н.Остроумов и др., «Плавное регулирование энергии пучка в диапазоне 340 364 МэВ на ускорителе ММФ», отчёт ИЯИ, М., 1995.
  90. А.В.Бабушкин и др., «Плавное изменение выходной энергии линейного резонансного ускорителя мезонной фабрики», В сб.: Труды 3−30 Всесоюзного совещания по ускорителям заряженных частиц, т.1, М., Наука, 1973, стр. 258.
  91. A.Badala,. F. Guber et al., «Pion production from proton-nucleus collisions: recent results at the Moscow Meson Factory», CP392, Application of Accelerators in Research and Industry, ed. By J.L.Duggan and I.L.Morgan, AIP Press, New York, 1997, p.293.
  92. V.Aseev, .F.Guber et al., «Search for a narrow resonance structure in pion production from p+Cu near 350 MeV», Phy.Rev. C56(1997) p. R596.
  93. В.Н.Асеев. Ф. Ф. Губер и др., «Исследование рождения положительно заряженных пионов в реакции рСи^л+Х в области энергии пионов 350 МэВ», направлена в Ядерную физику, 1998.
  94. V.Aseev,.F.Guber et al., «Anomaly structure in pion production on nucleiat proton energies near 350 MeV», International Nuclear Physics Conference, August 24−28, 1998, France, Paris, Abstract of contributed papers, p.72.
  95. L.Lyons, Statistics for nuclear and particle physicists, Cambridge university press, 1986.
  96. R.A.Arndt et al., «Analysis of the reaction л+ pp to 500 MeV», Phys. Rev. C48(1993) p.1926.
  97. Goldman et al., «Inevitable dibaryons», Nucl. Phys. A532(1991) p.389.
  98. R.Silvestre-Brac and J. Leandri, Phys. Rev., «Possibility of new dibaryons containing heavy flavors», D47(1993) p.5083.
  99. P.J.G.Mulders et al., «Multiquarks states. III. Q6 dibaryon resonances», Phys. Rev. D21(1980) p.2653.
  100. U.Straub et al., «Hyperon nucleon interaction and the H-dibaryon in the quark cluster model», Nucl. Phys. A508(1990) p.385c.
  101. M.Oka and K. Yazaki, in Quarks in Nuclei, ed W. Weise, World Scientific, 1985.
  102. F.Wang et al., «Quark delocallization, color screening, and intermediate range attraction», Phys. Rev. Lett. 69(1992) p.2901.
  103. G, H. Wu et al., «Quark delocallization, color screening, and nuclear intermediate range attraction», Modern Phys. Lett. A10(1995) p. 1895.
  104. F.Wang et al., «Quark delocallization, color screening, and dibaryons», Phys. Rev. C51(1995) p.3411.
  105. F.Wang et al., «Extension of fractional parentage expansion and relativistic SUf (3) dibaryon calculations», Phys Rev. C51(1995) p. 1648.
  106. Goldman et al., «The importance of nucleon substructure in nuclear ground states», Nucl. Phys. A481(1988) p.621.
  107. K.Malman et al., «A relativistic quark model of nuclear substructure in the A=3 system», Phys. Lett. B324(1994) p.l.
  108. M.Oka and K. Yazaki, «Nuclear force in a quark model», Phys. Lett. 90B (1980) p.41.
  109. T.Goldman et al., ««Inevitable» nonstrange dibaryon», Phys. Rev. C39(1989) p. 1889.
  110. T.Goldman et al., «Strangeness 3Dibaryons», Phys. Rev. Lett. 59(1987) p.627.
  111. S.Yen,. F. Guber et al., «Search for the d* and d dibaryons in p+d», in Proceedings of 7-th Intern. Symposium on Meson-Nucleon Physics and the Structure of the Nucleon, Vancouver, Canada, July 28 August 1, 1997, p.254.
  112. A.B.Kurepin, .F.F.Guber et al., «Study of anomalous pion production in helium ions collisions with nuclear targets»,(proposal for the experiment at RCNP), 1997.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!